Տարրական մասնիկ. Անվանական մասնիկ A բ մասնիկներ

Բ-ՄԱՍՆԻԿ

տես բետա մասնիկ.

Բժշկական տերմիններ. 2012

Տես նաև մեկնաբանությունները, հոմանիշները, բառի իմաստները և ինչ է ռուսերեն B-PARTICLE-ը բառարաններում, հանրագիտարաններում և տեղեկատու գրքերում.

• ՄԱՍՆԻԿ
  կամ մոլեկուլ - տես Քիմիա, ...
• ՄԱՍՆԻԿ Հանրագիտարանային բառարանում.
  1, -s, f. 1. Մի բանի փոքր մաս, աստիճան, քանակություն։ Տաղանդի ամենափոքր մասը. 2. Նույնը, ինչ տարրական ժամային տեսակը (հատկ.): …
• ՄԱՍՆԻԿ Բրոքհաուսի և Էֆրոնի հանրագիտարանում.
  կամ մոլեկուլ. տես Քիմիա, ...
• ՄԱՍՆԻԿ Ամբողջական ընդգծված պարադիգմում՝ ըստ Զալիզնյակի.
  մասեր «ցի, մասեր» tsy, մասեր «ցի, մասեր» ծ, մասեր «ցե, մասեր» ծամ, մասեր «ցու, մասեր» տսեյ, մասեր «ցեյ, մասեր» ցեյ, մասեր «ցամի, մասեր» ծե, .. .
• ՄԱՍՆԻԿ Ռուսական բիզնես բառապաշարի թեզաուրուսում.
  Syn: կայծ, հացահատիկ, ...
• ՄԱՍՆԻԿ Ռուսական թեզաուրուսում.
  Syn: կայծ, հացահատիկ, ...
• ՄԱՍՆԻԿ Ռուսաց լեզվի հոմանիշների բառարանում.
  Syn: կայծ, հացահատիկ, ...
• ՄԱՍՆԻԿ Էֆրեմովա ռուսաց լեզվի նոր բացատրական և ածանցյալ բառարանում.
  1. գ. 1) ա) Փոքր մաս, փոքր մասնաբաժին smth. ամբողջ. բ) տրանս. Փոքր աստիճան, փոքր քանակությամբ; հացահատիկ. 2) Ամենապարզ, տարրական ...
• ՄԱՍՆԻԿ Ռուսաց լեզվի ամբողջական ուղղագրական բառարանում.
  մասնիկ, -s, tv. …
• ՄԱՍՆԻԿ Ուղղագրական բառարանում.
  մասնիկ, -s, tv. …
• ՄԱՍՆԻԿ Օժեգով ռուսաց լեզվի բառարանում.
  1 փոքր մաս, աստիճան, ինչ-որ բանի չափ Տաղանդի ամենափոքր մասը. մասնիկ 2 Քերականության մեջ՝ ֆունկցիայի բառ, որը մասնակցում է ձևերի ձևավորմանը ...
• PARTICLE Դալի բառարանում.
  (հապավում) մասնիկ (մաս ...
• ՄԱՍՆԻԿ Ռուսաց լեզվի բացատրական բառարանում Ուշակով.
  մասնիկներ, գ. 1. Փոքր բաժին, ինչ-որ բանի մի մաս։ Փոշու ամենափոքր մասնիկը։ Ես պատրաստ եմ այս րոպեին կորցնել իմ երեխաներին, իմ ունեցվածքը և այն ամենը, ինչ…
• ՄԱՍՆԻԿ Էֆրեմովայի բացատրական բառարանում.
  մասնիկ 1. գ. 1) ա) Փոքր մաս, փոքր մասնաբաժին smth. ամբողջ. բ) տրանս. Փոքր աստիճան, փոքր քանակությամբ; հացահատիկ. 2) Ամենապարզը, ...
• ՄԱՍՆԻԿ Էֆրեմովա ռուսաց լեզվի նոր բառարանում.
  Ի 1.Ամբողջ բանի փոքր մաս, փոքր մասնաբաժին: օտտ. տրանս. Փոքր աստիճան, փոքր քանակությամբ; հացահատիկ. 2. Ամենապարզ, տարրական մասը ...
• ՄԱՍՆԻԿ Ռուսաց լեզվի մեծ ժամանակակից բացատրական բառարանում.
  Ի 1. Փոքր մաս, մի ​​ամբողջ բանի բաժին։ 2. Մի բանի փոքր քանակություն; հացահատիկ. II լավ. 1. Ամենապարզ, տարրական մասը ...
• ԳԼԽԱՎՈՐ ՄԱՍՆԻԿՆԵՐ
  մասնիկներ. Ներածություն. Է.հ.-ն այս տերմինի ճշգրիտ իմաստով առաջնային, հետագա անլուծելի մասնիկներն են, որոնցից, ենթադրաբար, ...
• ՄԱՍՆԻԿՆԵՐԻ ԱՐԱԳԱՑՈՂՆԵՐ Մեծ խորհրդային հանրագիտարանում, TSB.
  լիցքավորված մասնիկներ - բարձր էներգիաների լիցքավորված մասնիկներ (էլեկտրոններ, պրոտոններ, ատոմային միջուկներ, իոններ) ստանալու սարքեր։ Արագացումն իրականացվում է էլեկտրական...
• ԴԱՇՏԻ ՔՎԱՆՏԱՅԻՆ ՏԵՍՈՒԹՅՈՒՆ Մեծ խորհրդային հանրագիտարանում, TSB.
  դաշտի տեսություն. Դաշտի քվանտային տեսություն - անսահման թվով ազատության աստիճաններով համակարգերի քվանտային տեսություն (ֆիզիկական դաշտեր).Կ. և այլն,...
• ՔՎԱՆՏԱՅԻՆ ՄԵԽԱՆԻԿԱ Մեծ խորհրդային հանրագիտարանում, TSB.
  Մեխանիկա ալիքային մեխանիկա, տեսություն, որը սահմանում է միկրոմասնիկների (տարրական մասնիկներ, ատոմներ, մոլեկուլներ, ատոմային միջուկներ) և դրանց համակարգերի նկարագրման եղանակը և շարժման օրենքները…
• ՀԱԿԱմասնիկներ Մեծ խորհրդային հանրագիտարանում, TSB.
  տարրական մասնիկների խումբ, որոնք ունեն զանգվածների և այլ ֆիզիկական բնութագրերի նույն արժեքները, ինչ իրենց «երկվորյակները»՝ մասնիկները, բայց…
• ԱԼՖԱ ՔՈՏՈՒՄ Մեծ խորհրդային հանրագիտարանում, TSB.
  (ա–քայքայում), ատոմային միջուկների կողմից ալֆա մասնիկների արտանետումը ինքնաբուխ (ինքնաբուխ) ռադիոակտիվ քայքայման գործընթացում (տես Ռադիոակտիվություն)։ Ա.-ի մոտ՝ գետ. ռադիոակտիվից («ծնող») ...
• ԱՎՏՈՓԱԶՈՒՄ Մեծ խորհրդային հանրագիտարանում, TSB.
  Երևույթ, որն ապահովում է էլեկտրոնների, պրոտոնների, ալֆա մասնիկների, բազմապատկված լիցքավորված իոնների արագացումը դեպի բարձր էներգիաներ (մի քանի ՄէՎ-ից մինչև հարյուրավոր ԳեՎ) մեծ մասում…
• ԷԼԵԿՏՐԱՄԵՏԱԼՈՒՐԳԻԱ
• ՖՐԱՆՑԵՆՍԲԱԴ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  (Ֆրանցենսբադ կամ Կայզեր-Ֆրանցենսբադ) հայտնի ավստրիական հանգստավայր է Չեխիայում, Էգեր քաղաքից 41/2 կմ հեռավորության վրա, 450 մ բարձրության վրա…
• ճենապակե Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  (արտադր.): - Ֆ.-ն վերաբերում է կերամիկական արտադրանքի բաժանմունքին (տես Կավագործության արտադրություն) հեղուկների նկատմամբ անթափանց գանգով. քարե արտադրանքից (գր?ներ) ...
• ՖԻԶԻԿԱԿԱՆ ՍԵՂԱՆԱԿՆԵՐ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  Ֆիզիկական ջերմաչափերը թվային տվյալների մի շարք են, որոնք բնութագրում են տարբեր նյութերի ֆիզիկական հատկությունները: Նման Տ.-ում սովորաբար տեղադրվում են այն տվյալները, որոնք կարող են ...
• ՄԵՏՐԱԿԱՆ ՏԱՆԱԿԱՆ ՉԱՓՈԽՄԱՆՆԵՐԸ ՌՈՒՍԵՐԵՆԻ ԵՎ ՌՈՒՍԵՐԵՆԻ՝ ՄԵՏՐԻԿԻ ՓՈԽԱՐԿԵԼՈՒ ՍԵՂԱՆԱԿՆԵՐ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  Հանրագիտարանային բառարանում ընդհանուր առմամբ ընդունված է տասնորդական չափումների կիրառումը, որոնց համակարգը իր պարզության շնորհիվ խոստանում է շուտով դառնալ միջազգային։ Նրա հիմնական միավորը...
• ԱՇԽԱՏՈՂՆԵՐԻ ԴԱՏԱԼՈՒՆԵՐ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  I Խիստ իմաստով Ս.-ն կոչվում է ձեռնարկատիրոջ համար աշխատանքի համատեղ դադարեցում՝ նրանից աշխատողների համար առավել շահավետ հասնելու համար ...
• ԱԼԿՈՀՈԼՄԵՏԻԱ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  S. կամ ալկոհոլաչափությունը մեթոդների մի շարք է, որն օգտագործվում է ալկոհոլի (անջուր սպիրտ, էթիլային սպիրտ) քանակությունը որոշելու տարբեր տեսակի ալկոհոլային հեղուկներում, ...
• Ալկոհոլ, ԱՐՏԱԴՐՈՒԹՅՈՒՆ ԵՎ ՍՊԱՌՈՒՄ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  Ս–ի արտադրությունը Ռուսաստանում առաջացել է որոշ ժամանակ անց այն բանից հետո, երբ այն հայտնաբերվել և տարածվել է Արևմտյան Եվրոպայում, այսինքն՝ ...
• Ծծումբ, ՔԻՄԻԱԿԱՆ տարր Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում։
• ՇԱՔԱՐԻ ՃԱԿՆԴԵՂ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  (գյուղատնտեսական) - դաշտային մշակույթի և ժողովրդական տնտեսության համար Ս. - Ռուսաստանում շաքարավազի մշակման վայրերը Ս. - Մշակաբույսերի չափը...
• ՍԱՆԻՏԱՐԱԿԱՆ ՊԱՅՄԱՆՆԵՐԸ ՀԱՆՔԱՀԱՅՏՈՒՄ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  \[Այս հոդվածը զետեղված է այստեղ՝ որպես հավելում հանքագործներ, լեռնային ոստիկանություն և հանքարդյունաբերություն հոդվածներին։ - Հանքարդյունաբերության մեջ ներգրավված աշխատողների թիվը ...
• Ռիբինսկ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  Յարոսլավլի նահանգի կոմսություն, Վոլգա գետի վրա, Չերեմխա գետի միախառնման վայրում։ Քաղաքի դեմ Վոլգա է թափվում Շեկսնա գետը։ …
• ՌՈՒՍԱՍՏԱՆ. ՏՆՏԵՍԱԿԱՆ ԲԱԺԻՆ՝ ԱՊԱՀՈՎԱԳՐՈՒԹՅՈՒՆ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  1) Ընդհանուր ակնարկ. Ներկայումս Ռ.-ում գործում են ապահովագրական կազմակերպությունների հետևյալ ձևերը՝ 1) պետական ​​մարմիններ, 2) զեմստվո հիմնարկներ, 3) ...
• ՌՈՒՍԱՍՏԱՆ. ՏՆՏԵՍԱԿԱՆ ԲԱԺԻՆ՝ ԿԱՊԻ ՈՒՂԻՆԵՐ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  I I. Ռ-ում ճանապարհային աշխատանքների ինչ-որ կազմակերպման մասին հուշող առաջին պատմական տեղեկատվությունը XVII դ. և մատնանշեք...
• Պտղաբերություն Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  կամ բնակչության պտղաբերություն՝ ծնունդների թվի հարաբերակցությունը տվյալ պահին, տվյալ տարածքում գտնվող բնակիչների թվին։ Այն երկրներից, որոնց մասին ...
• ԻՐԱԿԱՆ ԴՊՐՈՑՆԵՐ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  Արևմուտքում Ռ. դպրոցների սկզբնական պատմությունը սերտորեն կապված է Գերմանիայում իրական կրթության պատմության հետ, առաջինը օգտագործել է Realschule անվանումը ...
• ՑԵՂԵՐ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  կամ մարդկության ցեղ: - Մարդկանց միջև ֆիզիկական տարբերությունների առկայությունը կամ մարդկության բաժանումը առանձին ցեղատեսակների, քիչ թե շատ բոլորը ճանաչում են…
• ՔԱՂԱՔԻ ԾԱԽՍԵՐԸ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  1892 թվականի քաղաքային կանոնակարգով քաղաքային ավանի ֆոնդերին են պատկանում Ռ-ի հետևյալ կետերը՝ քաղաքային պետական ​​կառավարման պահպանումը և կենսաթոշակների արտադրությունը ...
• Ցորենը ԳՅՈՒՂԱՏՆՏԵՍՈՒԹՅԱՆ ԵՎ ՏՆՏԵՍՈՒԹՅԱՆ ՄԵՋ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում։
• ԶՈՐՔԵՐԻ ԿԱԶՄԱԿԵՐՊՈՒՄ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  Օ–ի զորքերի հիմնական սկզբունքները որոշվում են նրա նպատակով՝ լինել պետության զինված ուժ։ Արտաքինից բանակ-պետություն կապն արտահայտվում է գերակայությամբ ...
• ԱՇԽԱՏԱՎԱՐՁ ԿԱՆԽԻԿ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  1) ռազմական գերատեսչությունում - նրանք, ինչպես ծովային գերատեսչությունում Օ.-ն, ունեն տարբեր նշանակություններ, մի կողմից սպաների և ...
• ՄՈՍԿՎԱ-ՅԱՐՈՍԼԱՎՍԿ-ԱՐԽԱՆԳԵԼՍԿ ԵՐԿԱԹՈՒՂԻ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  Երկաթուղային գծերի այս այժմ նշանակալի ցանցի սկիզբը Մ.-Յարոսլավլ երկաթուղին էր, որը գոյություն ուներ դեռևս մինչև հասարակության կանոնադրության հրապարակումը։ դոր. գիծ Մոսկվա - ...
• ՄՈՍԿՎԱ-ԿՈՒՐՍԿԱՅԱ, ՄՈՍԿՎԱ-ՆԻԺՆԻ ՆՈՎԳՈՐՈԴՍԿԱՅԱ ԵՎ ՄՈՒՐՈՄՍԿ ԵՐԿԱԹՈՒՂԻ. Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  կառավարություն; կառավարում Մոսկվայում. Բաղկացած է տողերից՝ Մ.-Կուրսկ 503 դ., Մ.-Նիժնի Նովգորոդ 410 դ. and Muromskaya 107 c., ընդհանուր 1020 c. …
• MARIINSKY ՀԱՄԱԿԱՐԳ Բրոքհաուսի և Էուֆրոնի հանրագիտարանային բառարանում.
  Ես Վոլգա գետը Սանկտ Պետերբուրգ նավահանգստի հետ կապող ջրային ուղիներից ամենակարեւորն եմ։ Համակարգի հիմնական մասերն են՝ Շեքսնա գետը, Բելոզերո, Կովժա գետը (Կասպյան ...

1.2. Հատկություններ β -ճառագայթում

Բետա ճառագայթում ( բ -մասնիկներ) էլեկտրոնների (պոզիտրոնների) հոսք է, որոնցից յուրաքանչյուրն ունի մեկ տարրական լիցքի հավասար լիցք, 4,8 × 10 - 10 CGSE էլեկտրաստատիկ միավոր կամ 1,6 10 -19 կուլոն: հանգստի զանգված բ - մասնիկը հավասար է ջրածնի ատոմի տարրական զանգվածի 1/1840-ին (7000 անգամ փոքր զանգվածից α -մասնիկներ) կամ բացարձակ միավորներով 9,1 × 10 -28 գ Քանի բ մասնիկները շարժվում են շատ ավելի մեծ արագությամբ, քան α - մասնիկներ, որոնք հավասար են լույսի արագության » 0,988 (Էյնշտեյնի զանգվածին), ապա դրանց զանգվածը պետք է հաշվարկել ըստ հարաբերական հավասարման.

որտեղ ապա - հանգստի զանգված (9,1 10 -28 գ);

Վ - արագություն β - մասնիկներ;

Գ լույսի արագությունն է։

Ամենաարագի համար β - մասնիկներ մ ≈ 16 մ օ .

Մեկը արտանետելիս բ -մասնիկներ տարրի սերիական համարը մեծանում է (էլեկտրոնի արտանետում) կամ նվազում (պոզիտրոնի արտանետում) մեկով։ Բետա քայքայումը սովորաբար ուղեկցվում է է - ճառագայթում. Յուրաքանչյուր ռադիոակտիվ իզոտոպ արտանետում է մի շարք բ - շատ տարբեր էներգիաների մասնիկներ, որոնք, սակայն, չեն գերազանցում տվյալ իզոտոպին բնորոշ էներգիայի որոշակի առավելագույն հատկանիշ:

Էներգետիկ սպեկտրա բ - ճառագայթումը ցույց է տրված նկ. 1.5, 1.6. Բացի շարունակական էներգիայի սպեկտրից, որոշ ռադիոտարրեր բնութագրվում են գծային սպեկտրի առկայությամբ, որոնք կապված են ատոմի էլեկտրոնային ուղեծրերից g-quanta-ով երկրորդական էլեկտրոնների արդյունահանման հետ (ներքին փոխակերպման երևույթ): Սա տեղի է ունենում, երբ β - քայքայումն անցնում է էներգիայի միջանկյալ մակարդակով, և գրգռումը կարող է հեռացվել ոչ միայն արտանետմամբ γ -քվանտային, այլ նաև ներքին թաղանթից էլեկտրոնի նոկաուտի միջոցով:

Այնուամենայնիվ, թիվը բ -Այս գծերին համապատասխան մասնիկները փոքր են:

Բետա սպեկտրի շարունակականությունը բացատրվում է միաժամանակյա արտանետմամբ բ - մասնիկներ և նեյտրինոներ.

p = n + β + + η(նեյտրինո)

n = p + β - + η(հակաէյտրինո)

Նեյտրինոն վերցնում է բետա քայքայման էներգիայի մի մասը:

Միջին էներգիա բ -մասնիկը հավասար է 1/3-ի: E մաքսեւ տատանվում է 0,25–0,45 միջակայքում E մաքստարբեր նյութերի համար. Առավելագույն էներգիայի միջև E մաքս բ - ճառագայթման և քայքայման հաստատուն լտարրը Sergent սահմանեց հարաբերակցությունը (համար Եառավելագույնը > 0,5 Մև),

l = k∙E 5 առավելագույնը (1.12)

Այսպիսով, համար β - ճառագայթման էներգիա β -Մասնիկները ավելի մեծ են, այնքան կարճ է կիսատ կյանքը: Օրինակ:

Pb 210 (RaD) T = 22 տարի, E մաքս = 0,014 ՄէՎ;

Bi 214 (RaC) T = 19,7 ամիս, E մաքս = 3,2 ՄէՎ:

1.2.1. Փոխազդեցություն β - ճառագայթում նյութով

Շփվելիս β -մասնիկներ նյութի հետ, հնարավոր են հետևյալ դեպքերը.

ա) Ատոմների իոնացում. Այն ուղեկցվում է բնորոշ ճառագայթմամբ։ Իոնացման ունակություն β -մասնիկները կախված են իրենց էներգիայից: Հատուկ իոնացումը որքան մեծ է, այնքան քիչ էներգիա β - մասնիկներ. Օրինակ՝ էներգիայով β -մասնիկներ 0,04 ՄէՎ 200 զույգ իոններ առաջանում են ուղու 1 սմ-ում; 2 MeV - 25 զույգ; 3 MeV - 4 զույգ:

բ) Ատոմների գրգռում.Դա բնորոշ է β - բարձր էներգիայով մասնիկներ, երբ փոխազդեցության ժամանակը β -էլեկտրոն ունեցող մասնիկները քիչ են, իսկ իոնացման հավանականությունը փոքր է. այս դեպքում β -մասնիկը գրգռում է էլեկտրոնը, գրգռման էներգիան հանվում է՝ արտանետելով բնորոշ ռենտգենյան ճառագայթներ, իսկ ցինտիլատորներում գրգռման էներգիայի զգալի մասը դրսևորվում է բռնկման՝ ցինտիլյացիայի տեսքով (այսինքն՝ տեսանելի հատվածում):

գ) առաձգական ցրում. Առաջանում է միջուկի (էլեկտրոնի) էլեկտրական դաշտի շեղման ժամանակ β -մասնիկ, մինչդեռ էներգիան β -մասնիկները չեն փոխվում, փոխվում է միայն ուղղությունը (փոքր անկյան տակ);

դ) Էլեկտրոնի դանդաղում միջուկի Կուլոնյան դաշտում:Այս դեպքում էլեկտրամագնիսական ճառագայթումը առաջանում է ավելի մեծ էներգիայով, այնքան մեծ է էլեկտրոնի արագացումը: Քանի որ առանձին էլեկտրոնները տարբեր արագացումներ են ունենում, bremsstrahlung սպեկտրը շարունակական է: Էներգիայի կորուստը bremsstrahlung-ի համար որոշվում է արտահայտությամբ.

Այսպիսով, կորուստները և bremsstrahlung-ը նշանակալի են միայն մեծ ատոմային թվերով բարձր էլեկտրոնային էներգիաների համար:

Շատերի համար β -մասնիկներ, առավելագույն էներգիան գտնվում է 0,014–1,5 ՄԷՎ միջակայքում, կարելի է ենթադրել, որ ճանապարհի 1 սմ-ի համար β -մասնիկները կազմում են 100-200 զույգ իոններ: α -մասնիկը 1 սմ ճանապարհի վրա կազմում է 25-60 հազար զույգ իոն: Հետեւաբար, կարելի է ենթադրել, որ կոնկրետ իոնացման հզորությունը β- ճառագայթումը երկու կարգով փոքր է, քան α-ճառագայթումը: Ավելի քիչ իոնացում - էներգիան ավելի դանդաղ է կորչում, քանի որ իոնացման հզորությունը (և գրգռման հավանականությունը) β -մասնիկները 2 կարգով փոքր են, ինչը նշանակում է, որ այն դանդաղեցնում է 2 աստիճանով ավելի դանդաղ, այսինքն՝ մոտավորապես վազքը β -մասնիկները 2 կարգով մեծ են, քան համարը α- մասնիկներ. 10 մգ / սմ 2 100 \u003d 1000 մգ / սմ 2 ≈ 1 գ / սմ 2:

Ալֆա (ա) ճառագայթներ- դրական լիցքավորված հելիումի իոններ (He ++), որոնք դուրս են թռչում ատոմային միջուկներից 14,000-20,000 կմ / ժ արագությամբ: Մասնիկների էներգիան 4-9 ՄէՎ է։ ա-ճառագայթումը դիտվում է, որպես կանոն, ծանր և գերազանցապես բնական ռադիոակտիվ տարրերում (ռադիում, թորիում և այլն)։ Ա-մասնիկի տիրույթը օդում մեծանում է a-ճառագայթման էներգիայի ավելացման հետ։

Օրինակ, ա- թորիումի մասնիկներ(Th232), որն ունի 3,9 Վ ՄԷՎ էներգիա, օդում աշխատում է 2,6 սմ, իսկ C ռադիումի a-մասնիկները 7,68 ՄէՎ էներգիա ունեն 6,97 սմ: Կլանիչի նվազագույն հաստությունը, որն անհրաժեշտ է մասնիկների ամբողջական կլանման համար, կոչվում է. վարել այս մասնիկները տվյալ նյութի մեջ: Ջրի և հյուսվածքի մեջ a-մասնիկների միջակայքերը 0,02-0,06 մմ են։

ա-մասնիկներամբողջությամբ ներծծվում է մի կտոր թղթի կամ ալյումինի բարակ շերտով: Ալֆա ճառագայթման ամենակարեւոր հատկություններից է նրա ուժեղ իոնացնող ազդեցությունը։ Շարժման ճանապարհին գազերում a-մասնիկը կազմում է հսկայական քանակությամբ իոններ։ Օրինակ, օդում 15° և 750 մմ ճնշման դեպքում մեկ ա-մասնիկը արտադրում է 150000-250000 զույգ իոն՝ կախված իր էներգիայից։

Օրինակ՝ սպեցիֆիկ իոնացում օդում ա- մասնիկներ ռադոնիցՈւնենալով 5,49 ՄէՎ էներգիա, կազմում է 2500 զույգ իոն 1 մմ ուղու վրա։ Իոնացման խտությունը α-մասնիկների վազքի վերջում մեծանում է, ուստի բջիջների վնասը վազքի վերջում մոտավորապես 2 անգամ ավելի մեծ է, քան վազքի սկզբում:

a-մասնիկների ֆիզիկական հատկություններըորոշել մարմնի վրա դրանց կենսաբանական ազդեցության առանձնահատկությունները և այս տեսակի ճառագայթումից պաշտպանվելու մեթոդները: Արտաքին ճառագայթումը a-ճառագայթներով վտանգավոր չէ, քանի որ բավական է աղբյուրից հեռանալ մի քանի (10-20) սանտիմետրով կամ տեղադրել թղթից, գործվածքից, ալյումինից և այլ սովորական նյութերից պատրաստված պարզ էկրան, որպեսզի ճառագայթումը լինի: ամբողջությամբ կլանված.

մեծագույն վտանգի ա-ճառագայթներներկայացնում է, երբ հարվածում է և նստում ռադիոակտիվ ա-արտանետվող տարրերի ներսում: Այս դեպքերում մարմնի բջիջներն ու հյուսվածքները ուղղակիորեն ճառագայթվում են a-ճառագայթներով։

Բետա (բ) ճառագայթներ- ատոմային միջուկներից արտանետվող էլեկտրոնների հոսք մոտավորապես 100,000-300,000 կմ / վ արագությամբ: p-մասնիկների առավելագույն էներգիան գտնվում է 0,01-ից 10 ՄէՎ միջակայքում։ b-մասնիկի լիցքը նշանով և մեծությամբ հավասար է էլեկտրոնի լիցքին։ Բնական և արհեստական ​​ռադիոակտիվ տարրերի մեջ տարածված են b-decay տիպի ռադիոակտիվ փոխակերպումները։

բ-ճառագայթներունեն շատ ավելի մեծ թափանցող ուժ, քան ա-ճառագայթները։ Կախված b-ճառագայթների էներգիայից՝ օդում դրանց տիրույթը տատանվում է միլիմետրի կոտորակներից մինչև մի քանի մետր։ Այսպիսով, օդում 2-3 ՄէՎ էներգիա ունեցող b-մասնիկների տիրույթը կազմում է 10-15 մ, իսկ ջրի և հյուսվածքի մեջ այն չափվում է միլիմետրերով։ Օրինակ, ռադիոակտիվ ֆոսֆորի (P32) արտանետվող b-մասնիկների միջակայքը, որի առավելագույն էներգիան 1,7 ՄէՎ է հյուսվածքում, կազմում է 8 մմ:

բ-մասնիկ էներգիայով, որը հավասար է 1 ՄէՎ-ի, կարող է օդում ձևավորել մոտ 30000 զույգ իոններ։ b-մասնիկների իոնացնող ունակությունը մի քանի անգամ ավելի քիչ է, քան նույն էներգիայի a-մասնիկներինը։

Բ-ճառագայթների ազդեցությունմարմնի վրա կարող է դրսևորվել ինչպես արտաքին, այնպես էլ ներքին ճառագայթմամբ՝ օրգանիզմ b-մասնիկներ արտանետող ակտիվ նյութերի ընդունման դեպքում։ Արտաքին ճառագայթման ժամանակ բ-ճառագայթներից պաշտպանվելու համար անհրաժեշտ է օգտագործել նյութերից (ապակուց, ալյումինից, կապարից և այլն) պատրաստված էկրաններ։ Ճառագայթման ինտենսիվությունը կարելի է նվազեցնել՝ ավելացնելով աղբյուրից հեռավորությունը:

Այսպիսով, որո՞նք են այն ուժերը, որոնք նեյտրոններն ու պրոտոնները միասին են պահում միջուկում:

Էլեկտրական փոխազդեցությունը կապված է մասնիկի՝ ֆոտոնի հետ։ Նմանապես, Յուկավան առաջարկեց, որ պրոտոնի և նեյտրոնի միջև ձգող ուժերը ունեն հատուկ տեսակի դաշտ, և որ այս դաշտի տատանումները իրենց պահում են մասնիկների պես: Սա նշանակում է, որ հնարավոր է, որ նեյտրոններից և պրոտոններից բացի, աշխարհում կան նաև այլ մասնիկներ։ Յուկավան կարողացել է եզրակացնել այս մասնիկների հատկությունները միջուկային ուժերի արդեն հայտնի բնութագրերից: Օրինակ, նա կանխատեսեց, որ դրանք պետք է ունենան էլեկտրոնից 200-300 անգամ մեծ զանգված: Եվ, օ՜, հրաշք,- հենց նոր տիեզերական ճառագայթներում հայտնաբերվեց նման զանգված ունեցող մասնիկ: Սակայն քիչ անց պարզվեց, որ սա ամենևին էլ նույն մասնիկը չէ։ Նրանք այն անվանում էին մյուոն կամ մյուոն։

Եվ այնուամենայնիվ, մի փոքր ավելի ուշ՝ 1947 կամ 1948 թվականներին, հայտնաբերվեց մի մասնիկ՝ π-մեզոնը կամ պիոնը, որը համապատասխանում էր Յուկավայի պահանջներին։ Ստացվում է, որ միջուկային ուժեր ստանալու համար պրոտոնին ու նեյտրոնին պետք է պիոն ավելացնել։ «Կատարյալ! - կբացականչեք, - այս տեսության օգնությամբ մենք այժմ կկառուցենք միջուկային քվանտային դինամիկա, և պիոնները կծառայեն այն նպատակներին, որոնց համար դրանք ներկայացրել է Յուկավան. Տեսնենք՝ այս տեսությունը կաշխատի, եթե այո, ամեն ինչ կբացատրենք»: Զուր հույսեր։ Պարզվեց, որ այս տեսության հաշվարկներն այնքան բարդ են, որ դեռ ոչ ոքի չի հաջողվել դրանք անել և տեսությունից որևէ հետևանք կորզել, ոչ ոքի բախտ չի ունեցել դա համեմատել փորձի հետ։ Եվ դա շարունակվում է գրեթե 20 տարի:

Ինչ-որ բան չի համապատասխանում տեսությանը. մենք չգիտենք՝ դա ճիշտ է, թե ոչ. սակայն, մենք արդեն գիտենք, որ դրանում ինչ-որ բան պակասում է, ինչ-որ խախտումներ են թաքնված։ Մինչ մենք ոտնահարում էինք տեսությունը՝ փորձելով հաշվարկել հետեւանքները, փորձարարներն այս ընթացքում ինչ-որ բան հայտնաբերեցին։ Դե, նույն μ-մեզոնը կամ մյուոնը: Եվ մենք դեռ չգիտենք, թե դա ինչի համար է լավ: Կրկին շատ «լրացուցիչ» մասնիկներ են հայտնաբերվել տիեզերական ճառագայթներում: Մինչ օրս դրանք արդեն 30-ն են, և նրանց միջև կապը դեռևս դժվար է ըմբռնել, և պարզ չէ, թե ինչ է ուզում նրանցից բնությունը, և նրանցից որն է կախված: Մեր առջև այս բոլոր մասնիկները դեռևս չեն երևում որպես նույն էության տարբեր դրսևորումներ, և այն փաստը, որ կան տարբեր մասնիկների մի փունջ, միայն արտացոլումն է անհամապատասխան տեղեկատվության առկայության՝ առանց տանելի տեսության: Քվանտային էլեկտրադինամիկայի անհերքելի հաջողություններից հետո՝ միջուկային ֆիզիկայից տեղեկատվության որոշ հավաքածու, գիտելիքի մնացորդներ, կիսափորձ, կիսատեսական։ Նրանց հարցնում են, ասենք, պրոտոնի փոխազդեցության բնույթը նեյտրոնի հետ և նայում են, թե ինչ է ստացվելու դրանից՝ իրականում չհասկանալով, թե որտեղից են այդ ուժերը: Նկարագրվածից այն կողմ, էական առաջընթաց չկա:

Բայց չէ՞ որ կային նաև բազմաթիվ քիմիական տարրեր, և հանկարծ նրանց հաջողվեց նրանց միջև կապ տեսնել՝ արտահայտված Մենդելեևի պարբերական համակարգով։ Ենթադրենք, որ կալիումը և նատրիումը` քիմիական հատկություններով նման նյութեր, աղյուսակում ընկել են մեկ սյունակի մեջ: Այսպիսով, մենք փորձեցինք կառուցել պարբերական աղյուսակի նման աղյուսակ նոր մասնիկների համար: Նման աղյուսակներից մեկն առաջարկվել է Գել-Մանի կողմից ԱՄՆ-ում և Նիշիջիմայի կողմից՝ Ճապոնիայում: Նրանց դասակարգման հիմքը նոր թիվ է, ինչպես էլեկտրական լիցքը։ Այն վերագրվում է յուրաքանչյուր մասնիկի և կոչվում է նրա «տարօրինակությունը» S: Այս թիվը չի փոխվում (ինչպես էլեկտրական լիցքը) միջուկային ուժերի կողմից առաջացած ռեակցիաներում:

Աղյուսակում. 2.2-ը ցույց է տալիս նոր մասնիկներ: Դրանց մասին առայժմ մանրամասն չենք խոսի։ Բայց աղյուսակը գոնե ցույց է տալիս, թե որքան քիչ բան մենք դեռ գիտենք: Յուրաքանչյուր մասնիկի խորհրդանիշի տակ նրա զանգվածն է՝ արտահայտված որոշակի միավորներով, որոնք կոչվում են մեգաէլեկտրոնվոլտ կամ ՄԷՎ (1 ՄէՎ 1,782*10 է: -27 Գ): Մենք չենք մտնի պատմական պատճառների մեջ, որոնք ստիպել են այս միավորի ներդրմանը։ Վերևի աղյուսակում մասնիկները ավելի զանգվածային են: Մեկ սյունակում նույն էլեկտրական լիցքի մասնիկներն են, չեզոք՝ մեջտեղում, դրական՝ աջ, բացասական՝ ձախ։

Մասնիկներն ընդգծված են հոծ գծով, «ռեզոնանսները»՝ հարվածներով։ Որոշ մասնիկներ ընդհանրապես չկան աղյուսակում. չկա ֆոտոն և գրավիտոն, զրոյական զանգվածով և լիցքով շատ կարևոր մասնիկներ (նրանք չեն մտնում բարիոն-մեզոն-լեպտոնների դասակարգման սխեմայի մեջ), և չկան որոշ նոր ռեզոնանսներ (φ): , f, Y * և այլն: Մեզոնների հակամասնիկները տրված են աղյուսակում, իսկ լեպտոնների և բարիոնների հակամասնիկների համար անհրաժեշտ կլինի կազմել այս աղյուսակի նման, բայց միայն հայելային զրոյական սյունակի նկատմամբ։ Չնայած բոլոր մասնիկները, բացառությամբ էլեկտրոնի, նեյտրինոյի, ֆոտոնի, գրավիտոնի և պրոտոնի, անկայուն են, դրանց քայքայման արտադրանքը գրված է միայն ռեզոնանսների համար: Լեպտոնների տարօրինակությունը նույնպես գրված չէ, քանի որ այս հայեցակարգը կիրառելի չէ նրանց համար. նրանք խիստ չեն փոխազդում միջուկների հետ:

Այն մասնիկները, որոնք գտնվում են նեյտրոնի և պրոտոնի հետ միասին, կոչվում են բարիոններ: Սա 1115,4 ՄէՎ զանգվածով «լամբդա» է և երեք այլ «սիգմա», որոնք կոչվում են սիգմա-մինուս, սիգմա-զրո, սիգմա-պլյուս, գրեթե նույն զանգվածներով: Գրեթե նույն զանգվածով մասնիկների խմբերը (տարբերությունը 1-2%) կոչվում են մուլտիպլետներ։ Բազմակի բոլոր մասնիկներն ունեն նույն տարօրինակությունը: Առաջին մուլտիպլիկտը զույգ (կրկնակի) պրոտոն-նեյտրոնն է, այնուհետև գալիս է մեկական (մեկ) լամբդան, այնուհետև եռյակը (եռակի) սիգմա, կրկնակի xi և սինգլ օմեգա-մինուս: Սկսած 1961 թվականից, սկսեցին հայտնաբերել նոր ծանր մասնիկներ։ Բայց արդյոք դրանք մասնիկներ են: Նրանք ունեն այնքան կարճ կյանքի տևողություն (նրանք քայքայվում են հենց ձևավորվելուն պես), որ հայտնի չէ՝ դրանք անվանել նոր մասնիկներ, թե դրանք համարել «ռեզոնանսային» փոխազդեցություն իրենց քայքայման արտադրանքների միջև, ասենք, Λ և π որոշ ֆիքսված վիճակում։ էներգիա.

Միջուկային փոխազդեցությունների համար, բարիոններից բացի, անհրաժեշտ են այլ մասնիկներ՝ մեզոններ։ Սրանք, առաջին հերթին, պիոնների երեք տեսակ են (գումարած, զրո և մինուս), որոնք կազմում են նոր եռյակ: Հայտնաբերվել են նաև նոր մասնիկներ՝ Կ-մեզոններ (սա կրկնակի Կ+ և K 0 ): Յուրաքանչյուր մասնիկ ունի հակամասնիկ, բացառությամբ այն դեպքերի, երբ մասնիկը իր սեփական հակամասնիկն է, ասենք π.+ և π- միմյանց հակամասնիկներ են, a π 0 իր սեփական հակամասնիկն է: Հակամասնիկներն ու Կ- K +-ով, իսկ K 0-ով K 0-ով «. Բացի այդ, 1961 թվականից հետո մենք սկսեցինք հայտնաբերել նոր մեզոններ կամ մեզոնների տեսակ, որոնք գրեթե ակնթարթորեն քայքայվում են: Նման հետաքրքրասիրությունը կոչվում է օմեգա, ω, նրա զանգվածը 783 է, այն վերածվում է երեք պիոնի; կա ևս մեկ գոյացություն, որից ստացվում է զույգ պիոն։

Ինչպես որոշ հազվագյուտ հողեր են դուրս են ընկել շատ հաջող պարբերական աղյուսակից, այնպես էլ որոշ մասնիկներ են ընկնում մեր աղյուսակից: Սրանք մասնիկներ են, որոնք խիստ չեն փոխազդում միջուկների հետ, կապ չունեն միջուկային փոխազդեցության հետ և ուժեղ չեն փոխազդում միմյանց հետ (ուժեղը հասկացվում է որպես ատոմային էներգիա տվող փոխազդեցության հզոր տեսակ)։ Այս մասնիկները կոչվում են լեպտոններ; դրանք ներառում են էլեկտրոնը (0,51 ՄէՎ զանգվածով շատ թեթև մասնիկ) և մյուոնը (էլեկտրոնի զանգվածից 206 անգամ մեծ զանգվածով): Որքան կարող ենք դատել բոլոր փորձերից, էլեկտրոնն ու մյուոնը տարբերվում են միայն զանգվածով։ Մյուոնի բոլոր հատկությունները, նրա բոլոր փոխազդեցությունները ոչնչով չեն տարբերվում էլեկտրոնի հատկություններից՝ միայն մեկը մյուսից ծանր է։ Ինչու է այն ավելի ծանր, ինչ օգուտ, մենք չգիտենք։ Նրանցից բացի կա նաև չեզոք միթ՝ նեյտրինո՝ զրոյական զանգվածով։ Ավելին, այժմ հայտնի է, որ կան երկու տեսակի նեյտրինոներ՝ մեկը կապված է էլեկտրոնների, իսկ մյուսը՝ մյուոնների հետ։

Ի վերջո, կան ևս երկու մասնիկներ, որոնք նույնպես չեն փոխազդում միջուկների հետ: Մեկը, որը մենք արդեն գիտենք, ֆոտոն է. իսկ եթե գրավիտացիոն դաշտն ունի նաև քվանտային մեխանիկական հատկություններ (չնայած ձգողականության քվանտային տեսությունը դեռ մշակված չէ), ապա, հավանաբար, կա նաև զրոյական զանգված ունեցող գրավիտոնի մասնիկ։

Ի՞նչ է «զրո զանգվածը»: Զանգվածները, որոնք մենք տվել ենք, հանգստի վիճակում գտնվող մասնիկների զանգվածներն են: Եթե ​​մասնիկը զրոյական զանգված ունի, ապա դա նշանակում է, որ այն չի համարձակվում հանգստանալ։ Ֆոտոնը երբեք չի կանգնում, նրա արագությունը միշտ 300000 կմ/վ է։ Մենք դեռ կհասկանանք հարաբերականության տեսությունը և կփորձենք խորանալ զանգված հասկացության իմաստի մեջ։

Այսպիսով, մենք հանդիպեցինք մասնիկների մի ամբողջ զանգվածի, որոնք միասին կարծես նյութի շատ հիմնարար մասն են: Բարեբախտաբար, այս մասնիկները ոչ բոլորն են տարբերվում միմյանցից իրենց փոխազդեցությամբ: Ըստ երևույթին, նրանց միջև կա միայն չորս տեսակի փոխազդեցություն. Մենք թվարկում ենք դրանք ըստ ուժի նվազման՝ միջուկային ուժեր, էլեկտրական փոխազդեցություններ (β-քայքայման փոխազդեցություն և գրավիտացիա։ Ֆոտոնը փոխազդում է բոլոր լիցքավորված մասնիկների հետ 1/137 հաստատուն թվով բնութագրվող ուժով։ Այս կապի մանրամասն օրենքը հայտնի է։ Սա քվանտային էլեկտրադինամիկան է: Գրավիտացիան փոխազդում է ցանկացած էներգիայի հետ, բայց չափազանց թույլ, շատ ավելի թույլ, քան էլեկտրականությունը: Եվ այս օրենքը հայտնի է: Այնուհետև կան այսպես կոչված թույլ քայքայումներ. β-քայքայումը, որի պատճառով նեյտրոնը բավականին դանդաղ է քայքայվում: պրոտոն, էլեկտրոն և նեյտրինո:Այստեղ օրենքը հստակեցվում է Եվ այսպես կոչված ուժեղ փոխազդեցությունը (մեզոնի կապը բարիոնի հետ) ունի մեկին հավասար ուժ այս մասշտաբով, և դրա օրենքը լիովին անհասկանալի է, չնայած որոշ հայտնի են կանոններ, ինչպես, օրինակ, այն, որ բարիոնների թիվը չի փոխվում ոչ մի ռեակցիայի ժամանակ։

Իրավիճակը, որում հայտնվել է ժամանակակից ֆիզիկան, պետք է սարսափելի համարել։ Ես դա կամփոփեի հետևյալ բառերով. առանցքից դուրս մենք կարծես ամեն ինչ գիտենք. դրա ներսում քվանտային մեխանիկա է գործում, դրա սկզբունքների խախտումներ այնտեղ չեն հայտնաբերվել։

Այն փուլը, որի վրա գործում է մեր ողջ գիտելիքը, հարաբերական տարածություն-ժամանակն է. հնարավոր է, որ դրա հետ կապված լինի նաև ձգողականությունը։ Մենք չգիտենք, թե ինչպես է սկսվել Տիեզերքը, և մենք երբեք փորձեր չենք կազմակերպել փոքր հեռավորությունների վրա տարածության ժամանակի մասին մեր պատկերացումները ճշգրիտ ստուգելու համար, մենք միայն գիտենք, որ այս հեռավորություններից դուրս մեր հայացքներն անսխալական են: Կարելի է նաև ավելացնել, որ խաղի կանոնները քվանտային մեխանիկայի սկզբունքներն են. և, որքան գիտենք, դրանք վերաբերում են նոր մասնիկներին ոչ ավելի վատ, քան հիններինը: Միջուկային ուժերի ծագման որոնումը մեզ տանում է դեպի նոր մասնիկներ. բայց այս բոլոր բացահայտումները միայն շփոթություն են առաջացնում: Մենք լիովին չենք պատկերացնում նրանց փոխհարաբերությունները, թեև նրանց միջև արդեն տեսել ենք մի քանի ապշեցուցիչ կապեր։ Մենք, ըստ երևույթին, աստիճանաբար մոտենում ենք ատոմային մասնիկների աշխարհի ըմբռնմանը, բայց հայտնի չէ, թե որքան հեռու ենք գնացել այս ճանապարհով:

Բնական ռադիոակտիվ բ-քայքայումը բաղկացած է միջուկների ինքնաբուխ քայքայումից՝ b-մասնիկների՝ էլեկտրոնների արտանետմամբ։ Տեղաշարժման կանոնը

բնական (էլեկտրոնային) բ-քայքայումը նկարագրվում է արտահայտությամբ.

Զ X Ա® Z + 1 Y A+ - 1 և 0:(264)

b-մասնիկների էներգիայի սպեկտրի ուսումնասիրությունը ցույց է տվել, որ, ի տարբերություն a-մասնիկների սպեկտրի, b-մասնիկները ունեն շարունակական սպեկտր 0-ից մինչև E max: Երբ հայտնաբերվեց b-decay, անհրաժեշտ էր բացատրել հետևյալը.

1) ինչու մայրական միջուկը միշտ կորցնում է էներգիան E max, մինչդեռ b-մասնիկների էներգիան կարող է փոքր լինել E max-ից;

2) ինչպես է այն ձևավորվում -1e0 b-decay?, քանի որ էլեկտրոնը միջուկի մաս չէ;

3) եթե բ-քայքայման ժամանակ թռչում է - 1 և 0, ապա խախտվում է անկյունային իմպուլսի պահպանման օրենքը՝ նուկլոնների թիվը ( ԲԱՅՑ) չի փոխվում, բայց էլեկտրոնն ունի ½ħ սպին, հետևաբար, (264) հարաբերության աջ կողմում սպինը հարաբերության ձախ կողմի սպինից տարբերվում է ½ ħ-ով։

Դժվարությունից դուրս գալու համար 1931 թ. Պաուլին առաջարկեց, որ բացի - 1 և 0 b-քայքայման ժամանակ դուրս է թռչում մեկ այլ մասնիկ՝ նեյտրինո (o o), որի զանգվածը շատ ավելի փոքր է, քան էլեկտրոնի զանգվածը, լիցքը 0 է, իսկ սպինը s = ½ ħ: Այս մասնիկը էներգիա է կրում E max - E βեւ ապահովում է էներգիայի եւ իմպուլսի պահպանման օրենքների կատարումը։ Այն հայտնաբերվել է փորձնականորեն 1956 թվականին։ O-ի հայտնաբերման դժվարությունները կապված են դրա ցածր զանգվածի և չեզոքության հետ: Այս առումով, o o-ն կարող է անցնել հսկայական տարածություններ, նախքան նյութը կլանվելը: Օդում նեյտրինոների ազդեցությամբ իոնացման մեկ գործողություն տեղի է ունենում մոտ 500 կմ հեռավորության վրա։ O o-ի տիրույթը կապարի մեջ 1 ՄէՎ էներգիայով ~10 18 մ. o o-ն կարելի է անուղղակիորեն գտնել՝ օգտագործելով b-քայքայումում իմպուլսի պահպանման օրենքը. իմպուլսի վեկտորների գումարը: - 1 e 0, o o և հետադարձ միջուկը պետք է հավասար լինի 0-ի: Փորձերը հաստատել են այս ակնկալիքը:

Քանի որ b-քայքայման ժամանակ նուկլոնների թիվը չի փոխվում, բայց լիցքն ավելանում է 1-ով, b-քայքայման միակ բացատրությունը կարող է լինել հետևյալը. o n 1միջուկը վերածվում է 1 ռ 1արտանետմամբ - 1 և 0և նեյտրինո.

o n 1 → 1 р 1 + - 1 և 0+մասինմոտ (265)

Պարզվել է, որ բնական բ-քայքայում է արտանետվում էլեկտրոնային հականեյտրինո - ոմասին. Էներգետիկ ռեակցիան (265) բարենպաստ է, քանի որ մնացած զանգվածը o n 1ավելի շատ հանգստի զանգված 1 ռ 1. Սպասելի էր, որ անվճար o n 1ռադիոակտիվ. Այս երևույթն իրականում հայտնաբերվել է 1950 թվականին միջուկային ռեակտորներում առաջացող բարձր էներգիայի նեյտրոնային հոսքերում և ծառայում է որպես b-decay մեխանիզմի հաստատում ըստ սխեմայի (262):

Համարվող b-քայքայումը կոչվում է էլեկտրոնային։ 1934 թվականին Ֆրեդերիկ և Ժոլիո-Կյուրին հայտնաբերեցին արհեստական ​​պոզիտրոն բ-քայքայումը, որի ժամանակ միջուկից դուրս է գալիս էլեկտրոնային հակամասնիկ՝ պոզիտրոն և նեյտրինոն (տես ռեակցիա (263))։ Այս դեպքում միջուկի պրոտոններից մեկը վերածվում է նեյտրոնի.

1 r 1 → o n 1+ + 1 e 0+ o o (266)

Ազատ պրոտոնի համար նման գործընթաց անհնար է էներգետիկ նկատառումներից ելնելով, քանի որ պրոտոնի զանգվածը փոքր է նեյտրոնի զանգվածից։ Այնուամենայնիվ, միջուկում պրոտոնը կարող է փոխառել անհրաժեշտ էներգիան միջուկի այլ նուկլոններից: Այսպիսով, ռեակցիան (344) կարող է տեղի ունենալ ինչպես միջուկի ներսում, այնպես էլ ազատ նեյտրոնի դեպքում, մինչդեռ ռեակցիան (345) տեղի է ունենում միայն միջուկի ներսում:

B-քայքայման երրորդ տեսակը K-capture-ն է: Այս դեպքում միջուկը ինքնաբերաբար գրավում է ատոմի K-կեղևի էլեկտրոններից մեկը։ Այս դեպքում միջուկի պրոտոններից մեկը վերածվում է նեյտրոնի՝ ըստ սխեմայի.

1 r 1 + - 1 e 0 → o n 1 + o o (267)

Այս տեսակի b-քայքայման դեպքում միջուկից դուրս է թռչում միայն մեկ մասնիկ՝ o o: K-capture-ն ուղեկցվում է բնորոշ ռենտգենյան արտանետմամբ:

Այսպիսով, b-քայքայման բոլոր տեսակների համար, ելնելով (265) - (267) սխեմաների համաձայն, պահպանվում են պահպանման բոլոր օրենքները՝ էներգիա, զանգված, լիցք, իմպուլս, անկյունային իմպուլս։

Նեյտրոնի փոխակերպումները պրոտոնի և էլեկտրոնի, իսկ պրոտոնը նեյտրոնի և պոզիտրոնի վերածվում են ոչ թե ներմիջուկային ուժերի, այլ հենց նուկլոնների ներսում գործող ուժերի: Կապված այս լիազորություններին փոխազդեցությունները կոչվում են թույլ:Թույլ փոխազդեցությունը շատ ավելի թույլ է, քան ոչ միայն ուժեղը, այլ նաև էլեկտրամագնիսականը, բայց շատ ավելի ուժեղ, քան գրավիտացիոնը։ Փոխազդեցության ուժը կարելի է դատել այն գործընթացների արագությամբ, որոնք այն առաջացնում է ~1 ԳեՎ էներգիաների դեպքում, որոնք բնորոշ են տարրական մասնիկների ֆիզիկային: Նման էներգիաների դեպքում ուժեղ փոխազդեցության հետևանքով առաջացած գործընթացները տեղի են ունենում ~10 -24 վրկ-ում, էլեկտրամագնիսական պրոցեսը՝ ~10-21 վրկ-ում, իսկ թույլ փոխազդեցության հետևանքով գործընթացներին բնորոշ ժամանակը շատ ավելի երկար է՝ ~10 -10 վրկ, այնպես որ տարրական մասնիկների աշխարհը, թույլ գործընթացները չափազանց դանդաղ են ընթանում։

Երբ b-մասնիկները անցնում են նյութի միջով, նրանք կորցնում են իրենց էներգիան։ b-էլեկտրոնների արագությունը, որոնք հայտնվում են b-քայքայման ժամանակ, կարող է լինել շատ բարձր՝ համեմատելի լույսի արագության հետ: Նրանց էներգիայի կորուստները նյութում տեղի են ունենում իոնացման և bremsstrahlung-ի պատճառով: Bremsstrahlungէներգիայի կորստի հիմնական աղբյուրն է արագ էլեկտրոնների համար, մինչդեռ պրոտոնների և ավելի ծանր լիցքավորված միջուկների համար bremsstrahlung-ի կորուստները աննշան են։ ժամը ցածր էլեկտրոնների էներգիաէներգիայի կորստի հիմնական աղբյուրն են իոնացման կորուստներ.Կան մի քանիսը կրիտիկական էլեկտրոնի էներգիա,որի դեպքում արգելակման կորուստները հավասարվում են իոնացման կորուստներին: Ջրի համար այն մոտ 100 ՄէՎ է, կապարի համար՝ մոտ 10 ՄեՎ, օդի համար՝ մի քանի տասնյակ ՄեՎ։ Նույն արագությամբ b-մասնիկների հոսքի կլանումը միատարր նյութում ենթարկվում է էքսպոնենցիալ օրենքին. N \u003d N 0 e - m x, որտեղ N0և Ն b-մասնիկների քանակն է հաստությամբ նյութի շերտի մուտքի և ելքի մոտ X, մ- կլանման գործակիցը. բ _ ճառագայթումը խիստ ցրված է նյութի մեջ, հետևաբար մկախված է ոչ միայն նյութից, այլև այն մարմինների չափից ու ձևից, որոնց վրա ընկնում է b _ ճառագայթումը։ B-ճառագայթների իոնացման հզորությունը ցածր է, մոտավորապես 100 անգամ ավելի քիչ, քան a-մասնիկների: Ուստի b-մասնիկների ներթափանցման հզորությունը շատ ավելի մեծ է, քան a-մասնիկների: Օդում b-մասնիկների միջակայքը կարող է հասնել 200 մ-ի, կապարում՝ մինչև 3 մմ։ Քանի որ b-մասնիկները ունեն շատ փոքր զանգված և միավոր լիցք, նրանց հետագիծը միջավայրում կոտրված գիծ է:

12.4.6 γ ճառագայթներ

Ինչպես նշված է 12.4.1 պարագրաֆում, γ - ճառագայթները կոշտ էլեկտրամագնիսական ճառագայթներ են՝ ընդգծված կորպուսուլյար հատկություններով: Հայեցակարգեր γ քայքայումըգոյություն չունի. γ - ճառագայթները ուղեկցում են a- և b-քայքայմանը, երբ դուստր միջուկը գտնվում է գրգռված վիճակում: Ատոմային միջուկների յուրաքանչյուր տեսակի համար գոյություն ունի g-ճառագայթման հաճախականությունների մի շարք, որոնք որոշվում են ատոմային միջուկի էներգիայի մակարդակների ամբողջությունից: Այսպիսով, a- և g-մասնիկները ունեն դիսկրետ արտանետման սպեկտրներ և

b-մասնիկներ - շարունակական սպեկտրներ: γ- և a- ճառագայթների գծային սպեկտրի առկայությունը հիմնարար նշանակություն ունի և ապացույց է, որ ատոմային միջուկները կարող են լինել որոշակի դիսկրետ վիճակներում:

γ - ճառագայթների կլանումը նյութի կողմից տեղի է ունենում օրենքի համաձայն.

Ի = Ի 0e-m x , (268)

որտեղ ես և ես 0 - γ - ճառագայթների ինտենսիվությունը նյութի հաստությամբ շերտով անցնելուց առաջ և հետո X; μ գծային կլանման գործակիցն է: Գ- ճառագայթների կլանումը նյութի կողմից տեղի է ունենում հիմնականում երեք գործընթացների շնորհիվ՝ ֆոտոէլեկտրական էֆեկտ, Կոմպտոնի էֆեկտ և էլեկտրոն-պոզիտրոնի ձևավորում ( e+e-) գոլորշու. Այսպիսով μ կարող է ներկայացվել որպես գումար.

μ \u003d μ f + μ k + μ p.(269)

Երբ γ-քվանտը կլանվում է ատոմների էլեկտրոնային թաղանթով, առաջանում է ֆոտոէլեկտրական էֆեկտ, որի արդյունքում էլեկտրոնները դուրս են գալիս էլեկտրոնային թաղանթի ներքին շերտերից։ Այս գործընթացը կոչվում է ֆոտոէլեկտրական կլանումըγ ճառագայթներ. Հաշվարկները ցույց են տալիս, որ այն նշանակալի է γ-քվանտային ≤ 0,5 ՄէՎ էներգիաներում: Կլանման μ f գործակիցը կախված է ատոմային թվից Զγ-ճառագայթների նյութեր և ալիքի երկարություններ. Քանի որ γ-քվանտների էներգիան մեծանում է ատոմներում, մոլեկուլներում կամ նյութի բյուրեղային ցանցում էլեկտրոնների միացման էներգիայի համեմատությամբ, գ- ֆոտոնների փոխազդեցությունը էլեկտրոնների հետ բնության մեջ ավելի ու ավելի է մոտենում ազատ էլեկտրոնների հետ փոխազդեցությանը: Այս դեպքում դա տեղի է ունենում Compton ցրումγ - ճառագայթներ էլեկտրոնների վրա, որոնք բնութագրվում են μ-ից ցրման գործակիցով:

γ - քվանտների էներգիայի աճով այն արժեքներին, որոնք գերազանցում են էլեկտրոնի 2-ի կրկնակի հանգստի էներգիան m o c 2 (1,022 ՄէՎ), տեղի է ունենում γ ճառագայթների աննորմալ մեծ կլանում, որը կապված է էլեկտրոն-պոզիտրոն զույգերի առաջացման հետ, հատկապես ծանր նյութերում։ Այս գործընթացը բնութագրվում է կլանման գործակիցով μ p.

Գ-ճառագայթումն ինքնին ունի համեմատաբար թույլ իոնացնող հատկություն։ Միջավայրի իոնացումն առաջանում է հիմնականում երկրորդական էլեկտրոնների միջոցով, որոնք հայտնվում են բոլոր երեք գործընթացներում։ γ - ճառագայթներ - ամենաթափանցող ճառագայթներից մեկը: Օրինակ՝ ավելի կոշտ γ-ճառագայթների դեպքում կիսաբլանման շերտի հաստությունը կապարի մեջ 1,6 սմ է, երկաթում՝ 2,4 սմ, ալյումինում՝ 12 սմ, հողում՝ 15 սմ։