Dabei ist der Drehimpuls relativ zur Rotationsachse, also die Projektion des Drehimpulses auf die Achse, relativ zu einem zur Achse gehörigen Punkt definiert (siehe Vorlesung 2). - Dies ist das Moment äußerer Kräfte relativ zur Rotationsachse, dh die Projektion des resultierenden Moments äußerer Kräfte auf die Achse, das relativ zu einem zur Achse gehörenden Punkt definiert ist, und die Wahl dieses Punktes auf der Achse , wie im Fall von c, spielt keine Rolle. Tatsächlich (Abb. 3.4), wo ist die Komponente der auf den starren Körper ausgeübten Kraft, senkrecht zur Rotationsachse, ist die Schulter der Kraft relativ zur Achse.

Reis. 3.4.

Da ( ist das Trägheitsmoment des Körpers relativ zur Rotationsachse), können wir stattdessen schreiben

(3.8)

Der Vektor ist immer entlang der Rotationsachse gerichtet und ist die Komponente des Vektors des Kraftmoments entlang der Achse.

In dem Fall erhalten wir jeweils und der Drehimpuls um die Achse bleibt erhalten. Gleichzeitig der Vektor selbst L, definiert relativ zu einem Punkt auf der Rotationsachse, kann variieren. Ein Beispiel für eine solche Bewegung ist in Abb. 3.5.

Reis. 3.5.

Der im Punkt A angelenkte Stab AB dreht sich durch Trägheit so um eine vertikale Achse, dass der Winkel zwischen der Achse und dem Stab konstant bleibt. Impulsvektor L, relativ zum Punkt A bewegt sich jedoch der Vorsprung entlang einer Kegelfläche mit halbem Öffnungswinkel L auf der vertikalen Achse bleibt konstant, da das Gravitationsmoment um diese Achse Null ist.

Kinetische Energie eines rotierenden Körpers und die Arbeit äußerer Kräfte (die Rotationsachse ist stationär).

Geschwindigkeit des i-ten Teilchens des Körpers

(3.11)

wo ist der Abstand des Teilchens zur Rotationsachse Kinetische Energie

(3.12)

als Winkelgeschwindigkeit Rotation für alle Punkte ist gleich.

Gemäß das Gesetz der Änderung der mechanischen Energie System ist die elementare Arbeit aller äußeren Kräfte gleich dem Inkrement der kinetischen Energie des Körpers:

Lassen wir aus, dass sich die Schleifscheibe durch Trägheit mit Winkelgeschwindigkeit dreht und stoppen wir sie, indem wir einen Gegenstand mit konstanter Kraft gegen den Rand der Scheibe drücken. In diesem Fall wirkt auf die Scheibe eine Kraft konstanter Größe, die senkrecht zu ihrer Achse gerichtet ist. Die Arbeit dieser Kraft

wo ist das Trägheitsmoment der Scheibe, die zusammen mit dem Anker des Elektromotors geschärft wird.

Kommentar. Wenn die Kräfte so sind, dass sie keine Arbeit leisten.

freie Achsen. Stabilität der freien Rotation.

Wenn sich ein Körper um eine feste Achse dreht, wird diese Achse durch Lager in einer konstanten Position gehalten. Wenn sich die unausgeglichenen Teile der Mechanismen drehen, erfahren die Achsen (Wellen) eine gewisse dynamische Belastung, Vibrationen, Schütteln treten auf und die Mechanismen können zusammenbrechen.

Dreht man einen starren Körper um eine beliebige, fest mit dem Körper verbundene Achse und löst sich die Achse aus den Lagern, so ändert sich allgemein gesagt ihre Richtung im Raum. Damit eine beliebige Rotationsachse des Körpers ihre Richtung unverändert beibehält, müssen bestimmte Kräfte auf sie ausgeübt werden. Die daraus resultierenden Situationen sind in Abb. 3.6.

Reis. 3.6.

Als rotierender Körper wird hier ein massiver homogener Stab AB verwendet, der an einer ausreichend elastischen Achse befestigt ist (durch doppelt gestrichelte Linien dargestellt). Die Elastizität der Achse macht es möglich, die dynamischen Belastungen zu visualisieren, denen sie ausgesetzt ist. In allen Fällen ist die Rotationsachse vertikal, starr mit der Stange verbunden und in Lagern fixiert; der Stab wird um diese Achse gesponnen und sich selbst überlassen.

In dem in Abb. 3.6a, die Drehachse ist die Hauptachse für den Punkt B der Stange, aber nicht die zentrale, die Achse biegt sich, von der Seite der Achse wirkt die Kraft, die ihre Drehung sicherstellt, auf die Stange (in der NISO zugeordnet mit der Stange gleicht diese Kraft die Zentrifugalkraft der Trägheit aus). Von der Seite der Stange wirkt eine Kraft auf die Achse, die durch die Kräfte von der Seite der Lager ausgeglichen wird.

Im Fall von Abb. 3.6b geht die Rotationsachse durch den Schwerpunkt des Stabes und ist für diesen zentral, aber nicht der Hauptachse. Der Drehimpuls um den Massenmittelpunkt O ist nicht erhalten und beschreibt eine Kegelfläche. Die Achse wird auf komplexe Weise verformt (bricht), Kräfte wirken von der Seite der Achse auf die Stange und deren Moment sorgt für ein Inkrement (Bei der mit der Stange verbundenen NISO kompensiert das Moment der elastischen Kräfte das Moment von zentrifugale Trägheitskräfte, die auf die eine und die andere Stangenhälfte wirken). Von der Seite der Stange wirken Kräfte auf die Achse und sind entgegengesetzt zu den Kräften gerichtet und Das Moment der Kräfte und wird durch das Moment der Kräfte ausgeglichen und entsteht in den Lagern.

Und nur wenn die Rotationsachse mit der zentralen Hauptträgheitsachse des Körpers zusammenfällt (Abb. 3.6c), hat die unverdrillte und sich selbst überlassene Stange keine Wirkung auf die Lager. Solche Achsen werden Freiachsen genannt, weil sie, wenn die Lager entfernt werden, ihre Richtung im Raum unverändert beibehalten.

Eine andere Frage ist, ob diese Rotation gegenüber kleinen Störungen stabil ist, die unter realen Bedingungen immer auftreten. Experimente zeigen, dass die Drehung um die Hauptmittelachsen mit den größten und kleinsten Trägheitsmomenten stabil ist und die Drehung um eine Achse mit einem mittleren Wert des Trägheitsmoments instabil ist. Dies kann verifiziert werden, indem man einen Körper in Form eines Quaders aufwirft, der um eine der drei senkrecht zueinander stehenden Hauptmittelachsen aufgedreht ist (Abb. 3.7). Achse AA" entspricht dem größten, Achse BB" - dem mittleren und Achse CC" - dem kleinsten Trägheitsmoment des Quaders. ziemlich stabil. Versuche, den Körper um die Achse BB "rotieren zu lassen, führen nicht zum Erfolg - Der Körper bewegt sich auf komplexe Weise und taumelt im Flug.

- starrer Körper - Euler-Winkel

Siehe auch:

Arbeit und Leistung bei Rotation eines starren Körpers.

Lassen Sie uns einen Ausdruck für die Arbeit während der Drehung des Körpers finden. Lassen Sie die Kraft an einem Punkt angreifen, der sich in einem Abstand von der Achse befindet - dem Winkel zwischen der Richtung der Kraft und dem Radiusvektor . Da der Körper absolut starr ist, ist die Arbeit dieser Kraft gleich der Arbeit, die für die Drehung des ganzen Körpers aufgewendet wird. Wenn sich der Körper um einen unendlich kleinen Winkel dreht, passiert der Angriffspunkt den Weg und die Arbeit ist gleich dem Produkt der Projektion der Kraft auf die Verschiebungsrichtung mit dem Verschiebungswert:

Der Modul des Kraftmoments ist gleich:

dann erhalten wir folgende Formel zur Berechnung der Arbeit:

Die Arbeit bei der Drehung eines starren Körpers ist also gleich dem Produkt aus dem Moment der wirkenden Kraft und dem Drehwinkel.

Kinetische Energie eines rotierenden Körpers.

Trägheitsmoment mat.t. namens körperlich der Wert ist numerisch gleich dem Produkt der Masse von mat.t. durch das Quadrat des Abstands dieses Punktes zur Rotationsachse W ki \u003d m i V 2 i / 2 V ich -Wr i Wi \u003d miw 2 r 2 i / 2 \u003d w 2 / 2 * m i r i 2 I i \u003d m i r 2 i Trägheitsmoment eines starren Körpers ist gleich der Summe aller Mat.t I=S ich m i r 2 i das Trägheitsmoment eines starren Körpers wird genannt. physischer Wert gleich der Summe der Produkte von mat.t. durch die Quadrate der Abstände dieser Punkte zur Achse. W ich - ich ich W 2 /2 W k \u003d IW 2 /2

W k \u003d S i W ki Trägheitsmoment während der Drehbewegung yavl. Analogon der Masse in Translationsbewegung. I = mR 2 /2

21. Nicht-Trägheitsbezugssysteme. Trägheitskräfte. Das Äquivalenzprinzip. Bewegungsgleichung in nicht-trägen Bezugsrahmen.

Nicht-Trägheits-Bezugssystem- ein beliebiges Bezugssystem, das nicht inertial ist. Beispiele für nicht inertiale Bezugsrahmen: ein sich geradlinig mit konstanter Beschleunigung bewegender Rahmen sowie ein rotierender Rahmen.

Bei der Betrachtung der Bewegungsgleichungen eines Körpers in einem nicht trägen Bezugssystem müssen zusätzliche Trägheitskräfte berücksichtigt werden. Die Newtonschen Gesetze gelten nur in Trägheitsbezugssystemen. Um die Bewegungsgleichung in einem nicht-trägen Bezugsrahmen zu finden, ist es notwendig, die Transformationsgesetze von Kräften und Beschleunigungen beim Übergang von einem inertialen Rahmen zu einem beliebigen nicht-trägen Rahmen zu kennen.

Die klassische Mechanik postuliert die folgenden zwei Prinzipien:

Zeit ist absolut, das heißt, die Zeitintervalle zwischen zwei beliebigen Ereignissen sind in allen sich willkürlich bewegenden Bezugsrahmen gleich;

Der Raum ist absolut, das heißt, der Abstand zwischen zwei beliebigen materiellen Punkten ist in allen sich willkürlich bewegenden Bezugsrahmen gleich.

Diese beiden Prinzipien ermöglichen es, die Bewegungsgleichung eines materiellen Punktes in Bezug auf jeden nicht-trägen Bezugsrahmen aufzuschreiben, in dem das erste Newtonsche Gesetz nicht erfüllt ist.

Die Grundgleichung der Dynamik der Relativbewegung eines materiellen Punktes hat die Form:

wo ist die Masse des Körpers, ist die Beschleunigung des Körpers relativ zum nicht-trägen Bezugssystem, ist die Summe aller äußeren Kräfte, die auf den Körper einwirken, ist die tragbare Beschleunigung des Körpers, ist die Coriolis-Beschleunigung der Karosserie.

Diese Gleichung lässt sich in der bekannten Form des zweiten Newtonschen Gesetzes schreiben, indem man fiktive Trägheitskräfte einführt:

Tragbare Trägheitskraft

Corioliskraft

Trägheitskraft- fiktive Kraft, die in einen nicht-trägen Bezugsrahmen eingeführt werden kann, so dass die Gesetze der Mechanik darin mit den Gesetzen der Trägheitsrahmen übereinstimmen.

Bei mathematischen Berechnungen erfolgt die Einführung dieser Kraft durch Umformung der Gleichung

F 1 +F 2 +…F n = ma zum Formular

F 1 + F 2 + ... F n –ma = 0 Wobei F i die tatsächliche Kraft und –ma die „Trägheitskraft“ ist.

Zu den Trägheitskräften gehören:

einfach Trägheitskraft;

Zentrifugalkraft, die die Tendenz von Körpern erklärt, in rotierenden Bezugsrahmen vom Zentrum wegzufliegen;

die Coriolis-Kraft, die die Tendenz von Körpern erklärt, bei radialer Bewegung in rotierenden Bezugsrahmen vom Radius abzuweichen;

Aus Sicht der Allgemeinen Relativitätstheorie Gravitationskräfte an jedem Punkt sind die Trägheitskräfte an einem gegebenen Punkt in Einsteins gekrümmtem Raum

Zentrifugalkraft- die Trägheitskraft, die in einen rotierenden (nicht trägen) Bezugsrahmen eingeleitet wird (um die Newtonschen Gesetze anzuwenden, nur auf Trägheitsrahmen berechnet) und die von der Rotationsachse (daher der Name) gerichtet ist.

Das Prinzip der Äquivalenz von Schwerkraft und Trägheit- ein heuristisches Prinzip, das von Albert Einstein zur Ableitung der Allgemeinen Relativitätstheorie verwendet wurde. Eine der Optionen für seine Präsentation: „Die Kräfte der gravitativen Wechselwirkung sind proportional zur schweren Masse des Körpers, während die Trägheitskräfte proportional zur trägen Masse des Körpers sind. Wenn die Trägheits- und die Gravitationsmasse gleich sind, ist es unmöglich zu unterscheiden, welche Kraft auf einen bestimmten Körper wirkt - Gravitations- oder Trägheitskraft.

Einsteins Formulierung

Historisch wurde das Relativitätsprinzip von Einstein wie folgt formuliert:

Alle Phänomene im Gravitationsfeld treten genauso auf wie im entsprechenden Feld der Trägheitskräfte, wenn die Stärke dieser Felder zusammenfällt und die Anfangsbedingungen für die Körper des Systems gleich sind.

22. Galileos Relativitätsprinzip. Galileische Transformationen. Klassischer Geschwindigkeitsadditionssatz. Invarianz der Newtonschen Gesetze in Trägheitsbezugsrahmen.

Galileis Relativitätsprinzip- das ist das Prinzip der physikalischen Gleichheit von Trägheitsbezugssystemen in der klassischen Mechanik, das sich darin manifestiert, dass die Gesetze der Mechanik in allen solchen Systemen gleich sind.

Mathematisch drückt das Relativitätsprinzip von Galileo die Invarianz (Invarianz) der Gleichungen der Mechanik in Bezug auf Transformationen der Koordinaten von sich bewegenden Punkten (und Zeit) aus, wenn sie sich von einem Inertialsystem zu einem anderen bewegen - Galilei-Transformationen.
Es gebe zwei Trägheitsbezugsrahmen, von denen wir einen, S, als ruhend betrachten werden; das zweite System, S", bewegt sich in Bezug auf S mit einer konstanten Geschwindigkeit u, wie in der Abbildung gezeigt. Dann haben die Galilei-Transformationen für die Koordinaten eines materiellen Punktes in den Systemen S und S" die Form:
x" = x - ut, y" = y, z" = z, t" = t (1)
(Die gestrichenen Größen beziehen sich auf das S-System, die nicht gestrichenen Größen beziehen sich auf S.) Daher wird die Zeit in der klassischen Mechanik sowie der Abstand zwischen festen Punkten in allen Bezugssystemen als gleich angesehen.
Aus den Transformationen von Galileo kann man die Beziehung zwischen den Geschwindigkeiten eines Punktes und seinen Beschleunigungen in beiden Systemen erhalten:
v" = v - u, (2)
ein" = ein.
In der klassischen Mechanik wird die Bewegung eines materiellen Punktes durch das zweite Newtonsche Gesetz bestimmt:
F = ma, (3)
wobei m die Masse des Punktes und F die Resultierende aller darauf wirkenden Kräfte ist.
In diesem Fall sind Kräfte (und Massen) in der klassischen Mechanik Invarianten, also Größen, die sich nicht ändern, wenn man sich von einem Bezugsrahmen in einen anderen bewegt.
Daher ändert sich Gleichung (3) unter Galilei-Transformationen nicht.
Dies ist der mathematische Ausdruck des Galileischen Relativitätsprinzips.

GALILEOS TRANSFORMATIONEN.

In der Kinematik sind alle Bezugsrahmen einander gleich und Bewegung kann in jedem von ihnen beschrieben werden. Bei der Untersuchung von Bewegungen ist es manchmal notwendig, von einem Bezugssystem (mit dem Koordinatensystem OXYZ) zu einem anderen zu wechseln - (О`Х`У`Z`). Betrachten wir den Fall, dass sich das zweite Bezugssystem relativ zum ersten gleichförmig und geradlinig mit der Geschwindigkeit V=const bewegt.

Um die mathematische Beschreibung zu erleichtern, nehmen wir an, dass die entsprechenden Koordinatenachsen parallel zueinander sind, dass die Geschwindigkeit entlang der X-Achse gerichtet ist und dass zum Anfangszeitpunkt (t=0) die Ursprünge beider Systeme zusammenfallen. Unter der in der klassischen Physik gültigen Annahme, dass in beiden Systemen der gleiche Zeitablauf vorliegt, kann man Beziehungen schreiben, die die Koordinaten eines bestimmten Punktes A (x, y, z) und A (x`, y`, z verbinden `) in beiden Systemen. Einen solchen Übergang von einem Bezugssystem zu einem anderen nennt man Galilei-Transformation):

OXYZ O`X`U`Z`

x = x` + V x t x` = x - V x t

x = v' x + V x v' x = v x - V x

ein x = ein` x ein` x = ein x

Die Beschleunigung ist in beiden Systemen gleich (V=const). Die tiefe Bedeutung von Galileos Transformationen wird in der Dynamik verdeutlicht. Galileos Transformation von Geschwindigkeiten spiegelt das Prinzip der Unabhängigkeit von Verschiebungen wider, das in der klassischen Physik stattfindet.

Addition von Geschwindigkeiten in SRT

Das klassische Geschwindigkeitsadditionsgesetz kann nicht gelten, weil es widerspricht der Aussage über die Konstanz der Lichtgeschwindigkeit im Vakuum. Wenn der Zug mit hoher Geschwindigkeit fährt v und eine Lichtwelle breitet sich im Waggon in Richtung des Zuges aus, dann ist ihre Geschwindigkeit relativ zur Erde still c, und nicht v+c.

Betrachten wir zwei Bezugssysteme.

Im System K 0 Der Körper bewegt sich mit einer Geschwindigkeit v ein . Was das System angeht K es bewegt sich mit einer Geschwindigkeit v 2. Nach dem Geschwindigkeitsadditionsgesetz in SRT:

Wenn ein v<<c und v 1 << c, dann kann der Term vernachlässigt werden und wir erhalten das klassische Geschwindigkeitsadditionsgesetz: v 2 = v 1 + v.

Beim v 1 = c Geschwindigkeit v 2 gleich c, wie es das zweite Postulat der Relativitätstheorie fordert:

Beim v 1 = c und bei v = c Geschwindigkeit v 2 entspricht wieder Geschwindigkeit c.

Eine bemerkenswerte Eigenschaft des Additionsgesetzes ist dies bei jeder Geschwindigkeit v 1 und v(nicht mehr c), resultierende Geschwindigkeit v 2 nicht überschreitet c. Die Bewegungsgeschwindigkeit realer Körper ist größer als die Lichtgeschwindigkeit, es ist unmöglich.

Addition von Geschwindigkeiten

Bei der Betrachtung einer komplexen Bewegung (d. h. wenn sich ein Punkt oder Körper in einem Bezugsrahmen bewegt und sich relativ zu einem anderen bewegt) stellt sich die Frage nach dem Verhältnis der Geschwindigkeiten in zwei Bezugsrahmen.

klassische Mechanik

In der klassischen Mechanik ist die absolute Geschwindigkeit eines Punktes gleich der Vektorsumme seiner Relativ- und Translationsgeschwindigkeit:

Im Klartext: Die Geschwindigkeit eines Körpers relativ zu einem festen Bezugssystem ist gleich der Vektorsumme der Geschwindigkeit dieses Körpers relativ zu einem sich bewegenden Bezugssystem und der Geschwindigkeit des beweglichsten Bezugssystems relativ zu einem festen Bezugssystem.

Kinetische Energie- Der Wert ist additiv. Daher ist die kinetische Energie eines sich beliebig bewegenden Körpers gleich der Summe der kinetischen Energien aller P Materielle Punkte, in die dieser Körper gedanklich eingeteilt werden kann: Dreht sich der Körper um eine feste Achse z mit einer Winkelgeschwindigkeit von 1 m I 1 ...
(PHYSIK. MECHANIK)

Kinetische Energie eines rotierenden starren Körpers

Die kinetische Energie eines beliebig bewegten Körpers ist gleich der Summe der kinetischen Energie aller P Materielle Punkte (Teilchen), in die dieser Körper gedanklich zerlegt werden kann (Abb. 6.8) Dreht sich der Körper mit einer Winkelgeschwindigkeit ω um die feste Achse Oz, so ist die Lineargeschwindigkeit jedes /-ten Teilchens, ...
(KLASSISCHE UND RELATIVISTISCHE MECHANIK)

Reis. 6.4 Eine solche Bewegung des Körpers, in der zwei seiner Punkte (SONDERN und BEIM in Abb. 6.4) stationär bleiben heißt Rotation um eine feste Achse. Es kann gezeigt werden, dass in diesem Fall jeder Punkt des Körpers, der auf der Verbindungsgerade der Punkte liegt Ach W. Achse,...
(THEORETISCHE MECHANIK.)

Drehung eines Körpers um eine feste Achse

Lassen Sie den festen Körper in der Zeit sk eine infinitesimale Drehung um den Winkel s/f relativ zur festen Achse im gegebenen Bezugssystem gemacht. Dieser Drehwinkel c/cp ist ein Maß für die Positionsänderung eines Körpers, der sich um eine feste Achse dreht. In Analogie zu c/r nennen wir c/f Winkelverschiebung ....
(PHYSIK: MECHANIK, ELEKTRIZITÄT UND MAGNETISMUS)

Analogie zwischen Translations- und Rotationsbewegung

Diese Analogie wurde oben diskutiert und folgt aus der Ähnlichkeit der Grundgleichungen von Translations- und Rotationsbewegungen. So wie die Beschleunigung durch die zeitliche Ableitung der Geschwindigkeit und die zweite Ableitung der Verschiebung gegeben ist, so ist die Winkelbeschleunigung durch die zeitliche Ableitung der Winkelgeschwindigkeit und die zweite Ableitung der Winkelverschiebung gegeben ....
(PHYSIK)

Translations- und Rotationsbewegung

Translationsbewegung Translationsbewegung ist die Bewegung eines starren Körpers, bei der sich jede in diesem Körper gezogene gerade Linie bewegt, während sie parallel zu ihrer ursprünglichen Position bleibt. Die Eigenschaften der Translationsbewegung werden durch folgenden Satz bestimmt: Bei der Translationsbewegung eines Körpers ...
(ANGEWANDTE MECHANIK)

Stellen Sie sich einen starren Körper vor, der sich um eine raumfeste Drehachse drehen kann.

Nehmen wir das an F ich ist eine äußere Kraft, die auf eine elementare Masse wirkt ∆m i starrer Körper und bewirkt eine Rotation. In kurzer Zeit wird die elementare Masse nachrücken und somit mit Gewalt gearbeitet werden

wobei a der Winkel zwischen Kraft- und Wegrichtung ist. Aber gleich F t sind die Projektionen der Kraft auf die Tangente an die Bahn der Massenbewegung und der Wert . Somit

Es ist leicht zu sehen, dass das Produkt das Moment der Kraft um eine gegebene Rotationsachse ist z und wirkt auf das Körperelement D m ich. Daher wird die von der Kraft geleistete Arbeit sein

Wenn wir die Arbeit der auf alle Elemente des Körpers ausgeübten Kräftemomente zusammenfassen, erhalten wir für eine elementar kleine Energie, die für eine elementar kleine Drehung des Körpers aufgewendet wird d j:

, (2.4.27)

wo ist das resultierende Moment aller äußeren Kräfte, die auf einen starren Körper relativ zu einer gegebenen Rotationsachse einwirken z.

Arbeiten Sie für eine begrenzte Zeit t

. (2.4.28)

Gesetz der Erhaltung des Drehimpulses und Isotropie des Raumes

Der Drehimpulserhaltungssatz ist eine Folgerung aus dem Grundsatz der Dynamik der Rotationsbewegung. Im System von P wechselwirkenden Teilchen (Körper) ist die Vektorsumme aller inneren Kräfte und damit der Kraftmomente gleich Null, und die Differentialgleichung der Momente hat die Form

wo – der Gesamtdrehimpuls des Gesamtsystems ist das resultierende Moment äußerer Kräfte.

Wenn das System geschlossen ist

woraus folgt

was mit möglich ist

Gesetz der Drehimpulserhaltung: Der Drehimpuls eines geschlossenen Systems von Teilchen (Körpern) bleibt konstant.

Der Drehimpulserhaltungssatz ist eine Folge der Eigenschaft der Raumisotropie, die sich darin äußert, dass die physikalischen Eigenschaften und Bewegungsgesetze eines abgeschlossenen Systems nicht von der Wahl der Richtungen der Koordinatenachsen abhängen Trägheitsbezugssystem.

In einem geschlossenen System gibt es drei physikalische Größen: Energie, Schwung und Drehimpuls(die Funktionen von Koordinaten und Geschwindigkeiten sind) erhalten bleiben. Solche Funktionen werden aufgerufen Bewegungsintegrale. Im System von P Es gibt 6 Teilchen n–1 Bewegungsintegrale, aber nur drei von ihnen haben die Additivitätseigenschaft - Energie, Impuls und Drehimpuls.

Gyroskopischer Effekt

Ein massiver symmetrischer Körper, der sich mit hoher Winkelgeschwindigkeit um die Symmetrieachse dreht, wird als bezeichnet Gyroskop.

Das in Rotation versetzte Gyroskop neigt dazu, die Richtung seiner Achse im Raum unverändert zu lassen, was eine Manifestation von ist Gesetz der Erhaltung des Drehimpulses. Der Kreisel ist umso stabiler, je größer die Drehwinkelgeschwindigkeit und je größer das Trägheitsmoment des Kreisels gegenüber der Drehachse ist.

Wenn jedoch ein paar Kräfte auf ein rotierendes Gyroskop ausgeübt werden, die dazu neigen, es um eine Achse zu drehen, die senkrecht zur Rotationsachse des Gyroskops ist, dann beginnt es sich zu drehen, aber nur um die dritte Achse, die senkrecht zur ersten ist zwei (Abb. 21). Dieser Effekt heißt Kreiseleffekt. Die resultierende Bewegung wird als Präzessionsbewegung oder bezeichnet Präzession.

Jeder Körper, der sich um eine Achse dreht, präzediert, wenn auf ihn ein Kraftmoment senkrecht zur Rotationsachse einwirkt.

Ein Beispiel für eine Präzessionsbewegung ist das Verhalten eines Kinderspielzeugs, das als Kreisel oder Kreisel bezeichnet wird. Auch die Erde präzediert unter dem Einfluss des Gravitationsfeldes des Mondes. Das Moment der Kräfte, die von der Seite des Mondes auf die Erde einwirken, wird durch die geometrische Form der Erde bestimmt - das Fehlen einer Kugelsymmetrie, d.h. mit ihrer "Abgeflachtheit".

Gyroskop*

Betrachten wir die Präzessionsbewegung genauer. Eine solche Bewegung wird durch eine aufgespießte massive Scheibe realisiert vertikal die Achse, um die es sich dreht. Die Scheibe hat einen Drehimpuls, der entlang der Rotationsachse der Scheibe gerichtet ist (Abb. 22).

Bei einem Kreisel, dessen Hauptelement eine Scheibe ist D, dreht sich mit einer Geschwindigkeit um horizontal Achsen OO„Es wird ein Drehmoment um den Punkt geben C und der Drehimpuls ist entlang der Rotationsachse der Scheibe gerichtet D.

Die Achse des Kreisels ist an dem Punkt angelenkt C. Das Gerät ist mit einem Gegengewicht K ausgestattet. Wenn das Gegengewicht so installiert ist, dass der Punkt C ist der Schwerpunkt des Systems ( m ist die Masse des Kreisels; m 0 - Gegengewichtsmasse Zu; die Masse der Stange ist vernachlässigbar), dann schreiben wir ohne Reibung:

das resultierende Moment der auf das System wirkenden Kräfte ist Null.

Dann gilt der Drehimpulserhaltungssatz:

Mit anderen Worten, in diesem Fall const; wo J das Trägheitsmoment des Kreisels ist, die Eigenwinkelgeschwindigkeit des Kreisels ist.

Da das Trägheitsmoment der Scheibe um ihre Symmetrieachse ein konstanter Wert ist, bleibt auch der Winkelgeschwindigkeitsvektor sowohl in Größe als auch in Richtung konstant.

Der Vektor ist gemäß der Regel der rechten Schraube entlang der Rotationsachse gerichtet. Somit behält die Achse eines freien Kreisels ihre Position im Raum unverändert bei.

Wenn zum Gegengewicht Zu Fügen Sie eine weitere mit Masse hinzu m 1 , dann verschiebt sich der Massenmittelpunkt des Systems und es tritt ein Drehmoment relativ zu diesem Punkt auf C. Nach der Momentengleichung . Unter der Wirkung dieses Drehmoments erhält der Drehimpulsvektor ein Inkrement, das in der Richtung mit dem Vektor zusammenfällt:

Die Schwerkraftvektoren und sind senkrecht nach unten gerichtet. Daher liegen die Vektoren , und , in der horizontalen Ebene. Nach einer Weile ändert sich der Drehimpuls des Kreisels um einen Wert und wird gleich

Somit ändert der Vektor seine Richtung im Raum, wobei er die ganze Zeit in der horizontalen Ebene bleibt. Berücksichtigt man, dass der Drehimpulsvektor des Kreisels entlang der Drehachse gerichtet ist, erfolgt die Drehung des Vektors um einen bestimmten Winkel da während dt bedeutet, die Rotationsachse um den gleichen Winkel zu drehen. Als Ergebnis beginnt sich die Symmetrieachse des Gyroskops um eine feste vertikale Achse zu drehen BB" mit Winkelgeschwindigkeit:

Eine solche Bewegung heißt regelmäßige Präzession, und der Wert ist die Winkelgeschwindigkeit der Präzession. Wenn im ersten Moment die Achse OO"Das Gyroskop ist nicht horizontal installiert, dann beschreibt es während der Präzession einen Kegel im Raum relativ zur vertikalen Achse. Das Vorhandensein von Reibungskräften führt dazu, dass sich der Neigungswinkel der Gyroskopachse ständig ändert. Diese Bewegung heißt Nutation.

Lassen Sie uns die Abhängigkeit der Winkelgeschwindigkeit der Kreiselpräzession von den Hauptparametern des Systems herausfinden. Projizieren wir Gleichheit (123) auf die horizontale Achse senkrecht zu OO"

Aus geometrischen Betrachtungen (siehe Abb. 22) bei kleinen Drehwinkeln , dann , und der Präzessionswinkelgeschwindigkeit ausgedrückt:

Das heißt, wenn eine konstante äußere Kraft auf das Gyroskop ausgeübt wird, beginnt es sich um die dritte Achse zu drehen, die in Richtung nicht mit der Hauptrotationsachse des Rotors zusammenfällt.

Die Präzession, deren Größe proportional zur Größe der einwirkenden Kraft ist, hält die Vorrichtung in vertikaler Richtung ausgerichtet, und der Neigungswinkel relativ zur Auflagefläche kann gemessen werden. Einmal gedreht, neigt ein Gerät dazu, Änderungen in seiner Ausrichtung aufgrund des Drehimpulses zu widerstehen. Dieser Effekt ist in der Physik auch als Kreiselträgheit bekannt. Bei Beendigung der äußeren Einwirkung endet die Präzession sofort, der Rotor dreht sich aber weiter.

Auf die Scheibe wirkt die Schwerkraft, wodurch ein Kraftmoment um den Drehpunkt herum entsteht Ö. Dieser Moment ist gerichtet senkrecht zur Rotationsachse der Scheibe und gleich ist

wo l 0- Abstand vom Schwerpunkt der Scheibe zum Drehpunkt Ö.

Basierend auf dem Grundgesetz der Dynamik der Drehbewegung wird das Kraftmoment in einem Zeitintervall bewirkt dtÄnderung des Drehimpulses

Die Vektoren und sind entlang einer Geraden gerichtet und stehen senkrecht auf der Rotationsachse.

Von Abb. 22 zeigt das zeitliche Ende des Vektors dt in die Ecke gehen

Setzen Sie in diese Beziehung die Werte ein L, dl und M, wir bekommen

. (2.4.43)

Auf diese Weise, Winkelgeschwindigkeit der Verschiebung des Endes des Vektors :

und das obere Ende der Rotationsachse der Scheibe beschreibt einen Kreis in der horizontalen Ebene (Abb. 21). Eine solche Körperbewegung wird genannt Präzessionär und die Wirkung selbst Kreiseleffekt.

VERFORMUNGEN EINES FESTEN KÖRPERS

Reale Körper sind nicht absolut elastisch, daher muss man bei der Betrachtung realer Probleme die Möglichkeit berücksichtigen, dass sie ihre Form während des Bewegungsvorgangs ändern, d.h. Verformungen berücksichtigen. Verformung- Dies ist eine Änderung der Form und Größe fester Körper unter dem Einfluss äußerer Kräfte.

Plastische Verformung- Dies ist die Verformung, die nach Beendigung der Einwirkung äußerer Kräfte im Körper bestehen bleibt. Die Verformung heißt elastisch, wenn der Körper nach Beendigung der Einwirkung äußerer Kräfte zu seiner ursprünglichen Größe und Form zurückkehrt.

Alle Arten von Verformungen (Zug, Druck, Biegung, Torsion, Schub) können auf gleichzeitig auftretende Zug- (bzw. Druck-) und Schubverformungen reduziert werden.

Stromspannungσ ist eine physikalische Größe, die numerisch gleich der elastischen Kraft pro Schnittflächeneinheit des Körpers (gemessen in Pa) ist:

Wenn die Kraft entlang der Normalen zur Oberfläche gerichtet ist, dann die Spannung normal, wenn - tangential, dann die Spannung tangential.

Relative Verformung- quantitatives Maß, das den Verformungsgrad charakterisiert und durch das Verhältnis der absoluten Verformung Δ bestimmt wird x auf den ursprünglichen Wert x Charakterisierung der Form oder Größe des Körpers: .

- relative Längenänderungl Stange(Längsverformung) ε:

- relative Querspannung (Druck)ε', wo d- Stangendurchmesser.

Verformungen ε und ε' haben immer unterschiedliche Vorzeichen: ε' = −με wobei μ ein positiver Koeffizient ist, der von den Eigenschaften des Materials abhängt und heißt Poisson-Zahl.

Bei kleinen Verformungen ist die relative Verformung ε proportional zur Spannung σ:

wo E- Proportionalitätskoeffizient (Elastizitätsmodul), numerisch gleich der Spannung, die bei einer relativen Dehnung gleich Eins auftritt.

Für den Fall einseitiger Spannung (Stauchung) wird der Elastizitätsmodul genannt Elastizitätsmodul. Der Elastizitätsmodul wird in Pa gemessen.

Aufgeschrieben haben , wir bekommen - Hookesches Gesetz:

Die Dehnung eines Stabes unter elastischer Verformung ist proportional zu der auf den Stab wirkenden Kraft(hier k- Elastizitätskoeffizient). Das Hookesche Gesetz gilt nur für kleine Verformungen.

Im Gegensatz zum Härtefaktor k, die nur eine Eigenschaft des Körpers ist, charakterisiert der Elastizitätsmodul die Eigenschaften von Materie.

Bei jedem Körper hört die Verformung ab einem bestimmten Wert auf elastisch zu sein und wird plastisch. Duktile Materialien sind Materialien, die unter Spannungen, die die Elastizitätsgrenze deutlich überschreiten, nicht kollabieren. Aufgrund der Eigenschaft der Plastizität können Metalle (Aluminium, Kupfer, Stahl) verschiedenen mechanischen Bearbeitungen unterzogen werden: Stanzen, Schmieden, Biegen, Strecken. Bei weiter zunehmender Verformung wird das Material zerstört.

Zugfestigkeit - die maximale Belastung, die im Körper vor seiner Zerstörung auftritt.

Der Unterschied in den Grenzen der Druck- und Zugfestigkeit erklärt sich durch den Unterschied in den Wechselwirkungsprozessen von Molekülen und Atomen in Festkörpern während dieser Prozesse.

Der Elastizitätsmodul und die Querkontraktionszahl charakterisieren vollständig die elastischen Eigenschaften eines isotropen Materials. Alle anderen elastischen Konstanten können durch ausgedrückt werden E und μ.

Zahlreiche Experimente zeigen, dass bei kleinen Dehnungen die Spannung direkt proportional zur relativen Dehnung ε ist (Abschn OA Diagramme) - Das Hookesche Gesetz ist erfüllt.

Das Experiment zeigt, dass kleine Verformungen vollständig verschwinden, nachdem die Belastung entfernt wurde (eine elastische Verformung wird beobachtet). Für kleine Verformungen ist das Hookesche Gesetz erfüllt. Die maximale Spannung, bei der das Hookesche Gesetz noch gilt, wird genannt Grenze der Verhältnismäßigkeit σ p. Es entspricht dem Punkt SONDERN Diagramme.

Wenn Sie die Zugbelastung weiter erhöhen und die Proportionalitätsgrenze überschreiten, wird die Verformung nichtlinear (Linie ABCDEK). Bei kleinen nichtlinearen Verformungen werden jedoch nach dem Entfernen der Last die Form und die Abmessungen des Körpers praktisch wiederhergestellt (Abschnitt AB Grafik). Als maximale Spannung wird die maximale Spannung bezeichnet, bei der keine merklichen Restverformungen auftreten Elastizitätsgrenze σ-Paket. Es entspricht dem Punkt BEIM Diagramme. Die Elastizitätsgrenze überschreitet die Proportionalitätsgrenze um nicht mehr als 0,33 %. In den meisten Fällen können sie als gleich angesehen werden.

Wenn durch die äußere Belastung Spannungen im Körper entstehen, die die Elastizitätsgrenze überschreiten, ändert sich die Art der Verformung (Abschn BCDEK). Nach Entlastung nimmt die Probe nicht wieder ihre vorherigen Abmessungen an, sondern bleibt verformt, allerdings mit einer geringeren Dehnung als unter Belastung (plastische Verformung).

Jenseits der Elastizitätsgrenze bei einem bestimmten Spannungswert, der dem Punkt entspricht Mit Diagrammen nimmt die Dehnung fast ohne Erhöhung der Belastung zu (Abschn CD Diagramme sind fast horizontal). Dieses Phänomen heißt Materialfluss.

Bei weiterer Lasterhöhung steigt die Spannung (ab dem Punkt D), danach erscheint eine Verengung („Hals“) im am wenigsten haltbaren Teil der Probe. Aufgrund der Abnahme der Querschnittsfläche (Punkt E) für eine weitere Dehnung ist weniger Spannung erforderlich, aber am Ende kommt es zur Zerstörung der Probe (Punkt Zu). Als maximale Belastung wird die maximale Belastung bezeichnet, die eine Probe aushalten kann, ohne zu brechen Zerreißfestigkeit - σ pc (entspricht dem Punkt E Diagramme). Sein Wert hängt stark von der Beschaffenheit des Materials und seiner Verarbeitung ab.

Prüfen Scherverformung. Dazu nehmen wir einen homogenen Körper in Form eines rechteckigen Parallelepipeds und wenden auf seine gegenüberliegenden Flächen Kräfte an, die parallel zu diesen Flächen gerichtet sind. Wenn die Krafteinwirkung gleichmäßig über die gesamte Fläche der entsprechenden Fläche verteilt ist S, dann entsteht in jedem Schnitt parallel zu diesen Flächen eine Tangentialspannung

Bei kleinen Verformungen ändert sich das Volumen des Körpers praktisch nicht, und die Verformung besteht darin, dass die "Schichten" des Parallelepipeds relativ zueinander verschoben werden. Daher wird diese Verformung genannt Scherverformung.

Unter Scherverformung dreht sich jede gerade Linie, die anfänglich senkrecht zu den horizontalen Schichten steht, um einen bestimmten Winkel . Dies wird die Beziehung erfüllen

,

wo - Schermodul, die nur von den Materialeigenschaften des Körpers abhängt.

Scherverformung bezieht sich auf homogene Verformungen, d. h. wenn alle infinitesimalen Volumenelemente des Körpers gleich verformt werden.

Allerdings gibt es inhomogene Verformungen - biegen und verdrehen.

Nehmen wir einen homogenen Draht, fixieren sein oberes Ende und wenden eine Drehkraft auf das untere Ende an, wodurch ein Drehmoment erzeugt wird M relativ zur Längsachse des Drahtes. Der Draht dreht sich - jeder Radius seiner unteren Basis dreht sich um einen Winkel um die Längsachse. Diese Verformung wird als Torsion bezeichnet. Das Hookesche Gesetz für die Torsionsverformung wird geschrieben als

wo ist ein konstanter Wert für einen bestimmten Draht, genannt its Torsionsmodul. Anders als bei bisherigen Modulen kommt es nicht nur auf das Material, sondern auch auf die geometrischen Abmessungen des Drahtes an.

Rotationsarbeit. Moment der Macht

Betrachten Sie die Arbeit, die während der Drehung eines materiellen Punktes um einen Kreis unter der Wirkung der Projektion der wirkenden Kraft auf die Verschiebung (die tangentiale Komponente der Kraft) geleistet wird. Gemäß (3.1) und Abb. 4.4, Übergang von den Parametern der Translationsbewegung zu den Parametern der Rotationsbewegung (dS = Rdcp)

Hier wird der Begriff des Kraftmoments um die Rotationsachse OOi als Produkt der Kraft eingeführt Fs auf der Schulter der Kraft R:

Wie aus Beziehung (4.8) ersichtlich ist, Kraftmoment bei Rotationsbewegung ist analog zur Kraft bei Translationsbewegung, da beide Parameter mit Analoga multipliziert werden DCP und dS Arbeit geben. Offensichtlich muss auch das Kraftmoment vektoriell angegeben werden, und bezüglich des Punktes O ist seine Definition durch das Vektorprodukt gegeben und hat die Form

Endlich: Die Arbeit während der Rotationsbewegung ist gleich dem Skalarprodukt aus dem Moment der Kraft und der Winkelverschiebung:

Kinetische Energie bei Rotationsbewegung. Trägheitsmoment

Stellen Sie sich einen absolut starren Körper vor, der sich um eine feste Achse dreht. Teilen wir diesen Körper gedanklich in unendlich kleine Stücke mit unendlich kleinen Größen und Massen mi, m2, Shz..., die sich im Abstand R b R 2 , R3 ... von der Achse befinden. Wir finden die kinetische Energie eines rotierenden Körpers als Summe der kinetischen Energie seiner kleinen Teile

wobei Y das Trägheitsmoment eines starren Körpers relativ zu einer gegebenen Achse ist OOj.

Aus einem Vergleich der Formeln für die kinetische Energie von Translations- und Rotationsbewegungen geht das hervor Trägheitsmoment bei Rotationsbewegung ist analog zur Masse bei Translationsbewegung. Formel (4.12) eignet sich zur Berechnung des Trägheitsmoments von Systemen, die aus einzelnen Materialpunkten bestehen. Um das Trägheitsmoment fester Körper zu berechnen, können wir unter Verwendung der Definition des Integrals (4.12) in die Form umwandeln

Es ist leicht einzusehen, dass das Trägheitsmoment von der Wahl der Achse abhängt und sich mit ihrer parallelen Translation und Rotation ändert. Wir präsentieren die Werte der Trägheitsmomente für einige homogene Körper.

Aus (4.12) sieht man das Trägheitsmoment eines materiellen Punktes gleich

wo t- Punktmasse;

R- Abstand zur Rotationsachse.

Das Trägheitsmoment lässt sich leicht berechnen hohler dünnwandiger Zylinder(oder ein Sonderfall eines Zylinders mit geringer Höhe - dünner Ring) Radius R um die Symmetrieachse. Der Abstand aller Punkte zur Rotationsachse eines solchen Körpers ist gleich, gleich dem Radius und kann aus dem Summenzeichen (4.12) entnommen werden:

massiver Zylinder(oder ein Sonderfall eines Zylinders mit geringer Höhe - Scheibe) Radius R zur Berechnung des Trägheitsmoments um die Symmetrieachse erfordert die Berechnung des Integrals (4.13). Die Masse ist in diesem Fall im Durchschnitt etwas dichter konzentriert als im Fall eines Hohlzylinders, und die Formel wird ähnlich wie (4.15) sein, aber ein Koeffizient kleiner als eins wird darin erscheinen. Finden wir diesen Koeffizienten.

Ein Vollzylinder habe eine Dichte R und Höhe h. Lassen Sie es uns aufschlüsseln in

Hohlzylinder (dünne Zylinderflächen) dick DR(Abb. 4.5) zeigt eine Projektion senkrecht zur Symmetrieachse). Das Volumen eines solchen Hohlzylinders von Radius G ist gleich der Oberfläche multipliziert mit der Dicke: Last: und der Augenblick

Trägheit nach (4.15): Gesamtmoment

Trägheitsmoment eines Vollzylinders erhält man durch Integration (Summierung) der Trägheitsmomente von Hohlzylindern:

. Bedenkt man, dass die Masse auf einen Vollzylinder bezogen ist

Dichte formel t = 7iR 2 PS haben wir schließlich das Trägheitsmoment eines Vollzylinders:

Ähnlich gesucht Trägheitsmoment eines dünnen Stabes Länge L und die Massen t, wenn die Rotationsachse senkrecht zum Stab steht und durch dessen Mitte geht. Teilen wir einen solchen Stab gemäß Abb. 4.6

in dicke Stücke dl. Die Masse eines solchen Stückes ist dm=m dl/L, und das Trägheitsmoment nach Paul

Das neue Trägheitsmoment eines dünnen Stabes ergibt sich aus der Integration (Summierung) der Trägheitsmomente der Teile: