Röntgenstyling. Metod och teknik för att få en röntgen

Namn: Atlas över röntgens anatomi och styling. Guide för läkare.
Rostovtsev M.V.
Utgivningsåret: 2017
Storleken: 9,08 MB
Formatera: pdf
Språk: ryska

Den andra upplagan av boken "Atlas of X-ray anatomy and laying. A guide for doctors" överväger huvudfrågorna för mänsklig röntgenanatomi, ger de grundläggande principerna och röntgenläggningen för att studera ett visst område av ​människokroppen, organsystemet. Manualen "Atlas of X-ray anatomy and laying" består av 2 delar - i den första delen karakteriseras osteoartikulära systemets röntgenanatomi, röntgenplaceringar ges i studiet av osteoartikulära systemet och kontrastmedel. i röntgendiagnostik presenteras separat. Bokens andra del behandlar röntgenundersökning av inre organ och organsystem. Separata kapitel ägnas åt sådana frågor som funktionerna i röntgenundersökning av barn, strålskydd under röntgenundersökning. Boken "Atlas of X-ray anatomy and styling. A guide for physicians" vänder sig till radiologer, kliniker och studenter.

Namn: Stråldiagnostik inom traumatologi och ortopedi
McKinnis Lynn N.
Utgivningsåret: 2015
Storleken: 114,04 MB
Formatera: pdf
Språk: ryska
Beskrivning: Lynn N. McKinnis, red., Lynn N. McKinnis, Clinical Manual, Imaging in Traumatology and Orthopetics, diskuterar de allmänna principerna för muskuloskeletal avbildning i klinisk praxis. Och... Ladda ner boken gratis

Namn: Radiografi vid diagnos av sjukdomar i bröstet. Del 1.
Melnikov V.V.
Utgivningsåret: 2017
Storleken: 67,91 MB
Formatera: pdf
Språk: ryska
Beskrivning: Läroboken "röntgen vid diagnos av sjukdomar i bröstet" i den första delen undersöker den radiografiska bilden av de vanligaste sjukdomarna i bröstet, som kännetecknar syndromet ... Ladda ner boken gratis

Namn: Radiografi vid diagnos av sjukdomar i bröstet. Del 2. Tillägg.
Melnikov V.V.
Utgivningsåret: 2018
Storleken: 32,96 MB
Formatera: pdf
Språk: ryska
Beskrivning: Den andra delen av läroboken "röntgen vid diagnos av sjukdomar i bröstet" överväger de radiografiska egenskaperna hos sjukdomar som svampinfektioner i lungorna, echinos ... Ladda ner boken gratis

Namn: Radiografi vid diagnos av sjukdomar i bröstet
Melnikov V.V.
Utgivningsåret: 2017
Storleken: 67,66 MB
Formatera: pdf
Språk: ryska
Beskrivning: En praktisk guide "röntgen vid diagnos av sjukdomar i bröstet" under redaktion av V. V. Melnikov, överväger principerna för att diagnostisera patologiska sjukdomar i bröstet ... Ladda ner boken gratis

Namn: Neuroimaging av strukturella och hemodynamiska störningar vid hjärnskada
Zakharova N.E., Kornienko V.N., Potapov A.A., Pronin I.N.
Utgivningsåret: 2013
Storleken: 117,3 MB
Formatera: djvu
Språk: ryska
Beskrivning: Praktisk guide "Neuroimaging of structural and hemodynamical disorders in brain injury" ed., Zakharova N.E., et al., överväger de kliniska diagnostiska egenskaperna hos neuroimaging ... Ladda ner boken gratis

Namn: Akut radiologi. Del 1. Traumatiska nödsituationer
Dondelinger R., Marinchek B.
Utgivningsåret: 2008
Storleken: 52,33 MB
Formatera: pdf
Språk: ryska
Beskrivning: I den praktiska guiden "Emergency Radioology. Part 1. Traumatic Emergencies" ed., Dondelinger R., et al., överväg de flesta typer av traumatiska skador ... Ladda ner boken gratis

Namn: Atlas av normal anatomi av magnetisk resonans och datortomografi av hjärnan
Vlasov E.A., Baibakov S.E.
Utgivningsåret: 2015
Storleken: 127,72 MB
Formatera: pdf
Språk: ryska
Beskrivning:"Atlas of normal anatomy of magnetic resonance and computed tomography of the brain" ägnas åt det faktiska problemet med neuromorfologi och kraniologi - intravitala makroskopiska egenskaper hos huvudet ... Ladda ner boken gratis

Namn: Strålningsdiagnostik inom tandvården
Trofimova T.N., Garapach I.A., Belchikova N.S.
Utgivningsåret: 2010
Storleken: 106,39 MB
Formatera: pdf
Språk: ryska
Beskrivning: Boken "Radial diagnostik i tandvården" redigerad av Trofimova T.N.

Genre: Diagnostik

Formatera:PDF

Kvalitet: Skannade sidor

Beskrivning: Röntgenbilden är den huvudsakliga informationskällan för att underbygga röntgenslutsatsen. I själva verket är detta en komplex kombination av många skuggor som skiljer sig från varandra i form, storlek, optisk densitet, struktur, konturer, etc. en ojämnt dämpad röntgenstråle passerade genom föremålet som studeras.
Röntgenstrålning, som är känt, hänvisar till elektromagnetisk strålning, den uppstår som ett resultat av retardation av snabbt rörliga elektroner i ögonblicket för deras kollision med anoden på ett röntgenrör. Den senare är en elektrovakuumanordning som omvandlar elektrisk energi till röntgenenergi. Varje röntgenrör (röntgenstrålare) består av en glasbehållare med hög grad av sällsynthet och två elektroder: en katod och en anod. Röntgensändarens katod har formen av en linjär spiral och är ansluten till den negativa polen på en högspänningskälla. Anoden är gjord i form av en massiv kopparstav. Dess yta som vetter mot katoden (den så kallade spegeln)7 är avfasad i en vinkel på 15-20° och täckt med en eldfast metall - volfram eller molybden. Anoden är ansluten till den positiva polen på en högspänningskälla.
Röret fungerar enligt följande: innan du slår på högspänningen värms katodtråden upp av en lågspänningsström (6-14V, 2,5-8A). I det här fallet börjar katoden avge fria elektroner (elektronemission), som bildar ett elektronmoln runt den. När en hög spänning slås på rusar elektronerna till den positivt laddade anoden, och vid kollision med den uppstår en kraftig retardation och deras kinetiska energi omvandlas till termisk energi och röntgenenergi.
Mängden ström genom röret beror på antalet fria elektroner, vars källa är katoden. Genom att ändra spänningen i rörets glödtrådskrets kan man därför enkelt kontrollera intensiteten av röntgenstrålning. Strålningsenergin beror på potentialskillnaden vid rörets elektroder. Den ökar med ökande spänning. Detta minskar våglängden och ökar penetreringskraften hos den resulterande strålningen.
Användningen av röntgenstrålar för klinisk diagnos av sjukdomar är baserad på dess förmåga att penetrera olika organ och vävnader som inte överför synliga ljusstrålar och orsaka luminescens av vissa kemiska föreningar (aktiverade zink- och kadmiumsulfider, kalciumvolframatkristaller, bariumplatina-cyanogen), och även ge fotokemisk effekt på den radiografiska filmen eller ändra den initiala potentialen för selenskiktet på den elektroradiografiska plattan.
Det bör genast noteras att röntgenbilden skiljer sig väsentligt från den fotografiska bilden, såväl som den konventionella optiska bilden som skapas av synligt ljus. Det är känt att elektromagnetiska vågor av synligt ljus som emitteras av kroppar eller reflekteras från dem, faller in i ögat, orsakar visuella förnimmelser som skapar en bild av objektet. På samma sätt visar en fotografisk bild bara utseendet på ett fotografiskt objekt. Röntgenbilden, till skillnad från den fotografiska bilden, återger den inre strukturen i kroppen som studeras och är alltid förstorad.
Röntgenbild i klinisk praxis bildas i systemet: Röntgenstrålare (rör - studieobjekt - undersökt person) - bildmottagare (röntgenfilm, fluorescerande skärm, halvledarplatta). Den är baserad på ojämn absorption av röntgenstrålning av olika anatomiska strukturer, organ och vävnader hos motivet.
Som bekant beror intensiteten av röntgenstrålningsabsorption på atomsammansättningen, densiteten och tjockleken hos föremålet som studeras, såväl som på strålningsenergin. Ceteris paribus, ju tyngre de kemiska elementen som kommer in i vävnaden och ju större densiteten och tjockleken på lagret är, desto mer intensivt absorberas röntgenstrålningen. Omvänt har vävnader som består av grundämnen med lågt atomnummer vanligtvis låg densitet och absorberar röntgenstrålar i mindre utsträckning.

"Atlas över läggning i röntgenstudier"

METOD OCH TEKNIK FÖR ATT ERHÅLLA RÖNTGENBILDER

• Röntgenbild och dess egenskaper
• Röntgenteknik

STYLING

• Huvud
• Ryggrad
• lemmar
• Bröst
• Mage

RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER

filma eller ändra den initiala potentialen för selenskiktet av elektrorent

geografisk platta.

Det bör omedelbart noteras att röntgenbilden är signifikant

skiljer sig från fotografiska, såväl som konventionella optiska, skapade

exponeras för synligt ljus. Det är känt att elektromagnetiska vågor i det synliga

ljus som sänds ut av kroppar eller reflekteras från dem, faller in i ögat, orsak

visuella förnimmelser som skapar en bild av ett objekt. Exakt

på samma sätt återspeglar en fotografisk bild endast bildens utseende

cal objekt. Röntgenbilden, i motsats till den fotografiska

logiskt reproducerar den inre strukturen hos kroppen som studeras och alltid

är förstorad.

Röntgenbild i klinisk praxis bildas

i systemet: röntgenstrålare (rör - studieobjekt -

undersökt person) - bildmottagare (radiografisk

film, fluorescerande skärm, halvledarskiva). I kärnan

dess produktion ligger i ojämn absorption av röntgenstrålar

olika anatomiska strukturer, organ och vävnader i undersökningen

Som är känt, intensiteten av röntgenabsorption

beror på atomsammansättningen, densiteten och tjockleken på föremålet som studeras,

såväl som från strålningsenergin. Allt annat lika desto tyngre

kemiska element som ingår i vävnaden och mer densitet och tjocklek

skikt, desto mer intensiv absorption av röntgenstrålar. Och vice versa,

vävnader som består av element med lågt atomnummer har vanligtvis

låg densitet och absorbera röntgenstrålar i en mindre

Det har fastställts att om den relativa koefficienten för absorption av hyra-

ta genstrålningen med medelhårdhet med vatten som 1, sedan för luft

det blir 0,01; för fettvävnad - 0,5; kalciumkarbonat - 15,

kalciumfosfat - 22. Med andra ord den mest röntgen

strålning absorberas av benen, i mycket mindre utsträckning -

mjuka vävnader (särskilt fett) och minst av allt - vävnader som innehåller

puffande luft.

Ojämn absorption av röntgenstrålar i vävnader

av den anatomiska regionen som studeras bestämmer bildningen i

utrymme bakom föremålet för en modifierad eller inhomogen röntgenstråle

nya strålar (utgångsdos eller dos bakom objektet). Faktum är att denna bunt

innehåller bilder som är osynliga för ögat (bilder i en stråle).

Genom att verka på en fluorescerande skärm eller röntgenfilm,

det skapar en välbekant röntgenbild.

Av det föregående följer att för bildandet av röntgen

bild kräver ojämn absorption av röntgenstrålning

cheniya i de studerade organen och vävnaderna. Detta är den första absorptionslagen

den så kallade röntgendifferentieringen. Dess väsen är

genom att vilket föremål som helst (vilken som helst anatomisk struktur) kan orsaka

för att visa utseendet på röntgenbilden (elektroroentgenogram) eller på genomlysningen

särskiljande skärm av en separat skugga endast om den skiljer sig

från de omgivande föremålen (anatomiska strukturer) enligt atom

sammansättning, densitet och tjocklek (fig. 1).

Denna lag är dock inte heltäckande. Olika anatomi

mikrofonstrukturer kan absorbera röntgenstrålar på olika sätt,

men inte ge en differentierad bild. Detta händer i synnerhet,

Ris. 1. Schema för differential

röntgen

bilder av anatomiska

strukturer med olika

densitet och tjocklek

(tvärsnitt av låret).

1 - röntgenstrålare;

2 - mjuka vävnader; 3 - kort-

lårbenets bröstkorg;

4 - benmärgshålighet;

5 - röntgenmottagare

jäsning; 6 - röntgen

bild av cortex

stva; 8 - röntgenbild

benmärgsskada

Ris. 2. Brist på differential

citerad är avbildad och jag raz-

tyger av personlig densitet

vinkelrätt mot-

brädan av en stråle av röntgen -

strålning till deras yta

Ris. 3. Distinkt differential

renderad bild

skuggor med olika

densitet vid tangentiell

nom strålens riktning

genstrålning till deras

ytor.

när röntgenstrålen är riktad vinkelrätt mot

ytor av varje media med olika genomskinlighet (Fig. 2).

Men om du ändrar det rumsliga förhållandet mellan

ytor av strukturerna som studeras och en röntgenstråle

strålar, så att strålarnas väg motsvarar riktningen för dessa ytor,

då kommer varje objekt att ge en differentierad bild (Fig. 3). Sådan

olika anatomiska strukturer visas tydligast

krympa när den centrala röntgenstrålen riktas

tangent till deras yta. Detta är kärnan i den tangentiella lagen.

GRUNDLÄGGANDE EGENSKAPER
RÖNTGEN

BILDER

Som redan noterats bildas röntgenbilden när

röntgenstrålens passage genom föremålet som studeras,

har en ojämn struktur. I detta fall strålar strålen på sin

vägen korsar många punkter, som var och en i en eller annan grad,

(enligt atommassa, densitet och tjocklek) absorberar det

energi. Den totala dämpningen av strålningsintensiteten är det dock inte

beror på det rumsliga arrangemanget hos individen som absorberar det

poäng. Denna regelbundenhet presenteras schematiskt i fig. 4.

Uppenbarligen alla punkter som orsakar samma dämpning totalt

stråle av röntgenstrålning, trots de olika rumsliga

plats i objektet som studeras, på bilden tagen i ett

projektioner visas på samma plan som skuggor av samma

intensitet.

Detta mönster indikerar att röntgenbilden

reduktionen är plan och summativ,

Summation och plan karaktär av röntgenbilden

kan orsaka inte bara summering, utan också subtraktion (subtraktion)

skuggor av de studerade strukturerna. Så, om i vägen för röntgenstrålning

det finns områden med både packning och sällsynthet, sedan ökade de

absorption i det första fallet kompenseras av en reducerad i det andra

(Fig. 5). Därför, när man studerar i en projektion, är det inte alltid möjligt

för att urskilja sann kompaktering eller sällsynthet i bilden av en eller

ett annat organ från summering eller, omvänt, subtraktion av skuggor, lokaliserad

längs röntgenstrålens väg.

Detta innebär en mycket viktig regel för röntgenundersökning.

forskning: att få en differentierad bild av all anatomi

iska strukturer av det område som studeras, bör man sträva efter att ta bilder som

minst två (helst tre) ömsesidigt vinkelräta projektioner:

direkt, lateral och axiell (axiell) eller tillgripa sikte

skjuta, vända patienten bakom skärmen på den genomskinliga enheten

Det är känt att röntgenstrålar sprider sig från en plats

dess bildning (fokus för emitteranoden) i form av en divergent

stråle. Som ett resultat förstoras röntgenbilden alltid.

Graden av projektionsökning beror på det rumsliga förhållandet

relationer mellan röntgenröret, föremålet som studeras och mottagaren

nick bild. Detta beroende uttrycks på följande sätt. På

konstant avstånd från objektet till bildmottagaren än

ju mindre avståndet är från rörets fokus till föremålet som studeras, desto mer

prognosen ökar är mer uttalad. Som ökningen

brännvidd reduceras storleken på röntgenbilden

och närma sig de sanna (fig. 7). Det motsatta mönstret

observerad med en ökning av avståndet "objekt - bildmottagare"

niya” (bild 8).

Med ett betydande avstånd från objektet som studeras från röntgenbilden

film eller annan bildsensor bildstorlek

av dess detaljer överstiger avsevärt deras verkliga dimensioner.

METOD OCH TEKNIK FÖR ATT ERHÅLLA RÖNTGENBILDER

Ris. 4. Samma totalsumma

ny bild av flera

punkter på bilden på olika

nom rumslig dis-

sin position i studien

mitt föremål (enligt V. I. Feok-

tistova).

Ris. 5. Summeringseffekt (a)

och subtraktion (b) skuggor.

Projektionsförstoring av röntgenbilden i varje

rör - bildmottagare "till fjärran" rörets fokus - forskning-

tankeobjekt." Om dessa avstånd är lika, då projektionsförstoringen

är praktiskt taget obefintlig. Men i praktiken mellan de studerade

det finns alltid ett visst avstånd mellan föremålet och röntgenfilmen

vilket orsakar en projiceringsökning i röntgenbilden

zheniya. Man bör komma ihåg att när man fotograferar samma

anatomiska regionen, kommer dess olika strukturer att vara belägna på olika

avstånd från rörets fokus och bildmottagaren. Till exempel på

direkt främre bröströntgenbild av de främre sektionerna

revbenen kommer att förstoras i mindre utsträckning än den bakre.

Kvantitativt beroende av bildens projektionsförstoring

strukturer av objektet som studeras (i %) från avståndet "rörfokus -

film” (RFTP) och avstånden från dessa strukturer till filmen visas i tabell. ett

[Sokolov V.M., 1979].

RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER

Ris. 6. Röntgen
forskning utförd i

två inbördes vinkelräta
lar projektioner.

a - summering; 6 gånger-

bra bild av skuggor

täta strukturer.

Ris. 7. Beroende mellan

rörets fokusavstånd -

objekt och projektion

röntgen

Bilder.

Med en ökning av brännvidden

stående projektionsförstoring

röntgenbild

niya minskar.

Ris. 8. Beroende mellan

avståndsobjekt - vid-

bildmottagare och projektor

rationell hyreshöjning

genbild.

Med ökande avstånd

ect - bildmottagare

projektiv ökning av hyran-

genbild

METOD OCH TEKNIK ATT ERHÅLLA RÖNTGEN

BORD 1
Projektionsberoende

ökade forskningsstrukturer

uppblåst föremål (in %) från

RFTP och avstånd från dessa

strukturer innan filmen

Avstånd från

objektstrukturer upp till

filmer, åt

Ris. 9. Byte av kant

värkande områden i skallen med

öka brännvidden

ab - kantbildande punkter

vid minsta brännvidd

avstånd (fi); aib] - kant-

delningspunkter vid betydande

nominell brännvidd (b).

Av det anförda framgår att i de fallen

när det är nödvändigt att dimensionerna på röntgen

bilderna var nära sanna, följer

föra föremålet som studeras så nära som möjligt

kassett eller genomskinlig skärm och ta bort

handenhet så långt som möjligt.

När det sista villkoret är uppfyllt,

ta hänsyn till kraften i röntgendiagnostik

apparat, eftersom strålningsintensiteten ändras omvänt

rationellt till kvadraten på avståndet. Vanligtvis i praktiskt arbete fokus

avståndet ökas till max 2-2,5 m (teleroentgenografi).

Under dessa förhållanden, projektionsförstoringen av röntgenbilden

råkar vara minimal. Till exempel en ökning av hjärtats tvärgående storlek

vid fotografering i direkt frontalprojektion blir endast 1-2 mm (beroende på

beroende av borttagning från filmen). I det praktiska arbetet är det också nödvändigt

ta hänsyn till följande omständighet: vid ändring av RFTP i utbildningen

konturer av skuggan av föremålet som studeras, olika

tomter. Så till exempel i bilderna av skallen i direkt anterior projektion

RÖNTGEN BILD OCH DESS EGENSKAPER

Ris. 10, Projektionsminskning

röntgenbild

linjär

former beroende på

plats i förhållande

till det centrala hyrespaketet

genstrålning.

Ris. 11. Bilden är platt

benbildning kl

centralens riktning

Röntgenstråle

niya vinkelrätt mot den

och till bildmottagaren

(a) och med riktningen för cent-

ralstråle längs planet

benbildning (b).

vid minsta brännvidd är kantbildarna

områden som ligger närmare röret och med en betydande RFTP -

placerad närmare bildmottagaren (fig. 9).

Även om röntgenbilden är i princip alltid

ökas, under vissa förutsättningar observeras ett projekt

rationell minskning av föremålet som studeras. Vanligtvis denna minskning

gäller bilden av plana formationer eller strukturer som har

linjär, avlång form (bronker, kärl), om deras huvudaxel inte är det

parallellt med bildreceptorplanet och inte vinkelrät

den centrala röntgenstrålen (fig. 10).

Det är uppenbart att skuggorna av bronkierna, såväl som kärl eller någon annan

föremål med avlång form har en maximal storlek i dessa fall

teer, när deras huvudaxel (i parallell projektion) är vinkelrät

till den centrala strålens riktning. När du minskar eller ökar

vinkeln som bildas av den centrala strålen och längden på föremålet som studeras,

METOD OCH TEKNIK ATT ERHÅLLA RÖNTGEN

Ris. 12. Bildförvrängning

kulkompression under röntgen

en logisk studie av sam-

sym stråle (a) eller med en sned

plats (i förhållande till

till centralstrålen) mottagning-

bild nick (b).

Ris. 13. "Normal" bild

sfäriska föremål

(a) och avlånga (b)

vi är i sned forskning

projektioner.

Rör och kassettposition

förändrats på ett sådant sätt att

central stråle av röntgenstrålar

strålning passerade

skär mitten av föremålet vinkelrätt-

kassett. Längsgående axel

avlångt föremål

går parallellt med planet

kassettben.

storleken på skuggan av den senare minskar gradvis. I ortograd projektion

tion (längs den centrala strålen) ett blodfyllt kärl, som alla andra

linjär formation, visad som en prickad homogen skugga,

bronkerna har formen av en ring. Kombinationen av sådana skuggor bestäms vanligtvis

på bilderna eller på skärmen på röntgenapparaten när den är genomskinlig

Till skillnad från skuggorna av andra anatomiska strukturer (komprimerade

lymfkörtlar, täta fokala skuggor) när man vänder sig, de

bli linjär.

Likaså bildandet av röntgen

bilder av plana formationer (särskilt med interlobar

pleurit). De maximala dimensionerna för skuggan av en plan formation är

RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER

i de fall den centrala strålningsstrålen riktas vinkelrätt mot

speciellt till planet som studeras och filmen. Om det går över

plan formation (ortogradprojektion), sedan denna formation

visas på bilden eller på skärmen som en intensiv linjär skugga

Man måste komma ihåg att vi gick vidare i de alternativ som övervägdes

från det faktum att den centrala strålen av röntgenstrålar passerar igenom

mitten av föremålet som studeras och riktas till mitten av filmen (skärmen) under

rät vinkel mot dess yta. Detta eftersträvas vanligtvis vid röntgen

diagnostik. Men i praktiskt arbete är föremålet som studeras ofta

är placerad på något avstånd från den centrala strålen eller en kassett med film

vilken eller skärmen inte är i rät vinkel mot den (snedprojektion).

I sådana fall, på grund av en ojämn ökning av enskilda segment

objekt, dess bild deformeras. Så kropparna är sfäriska

form sträcks huvudsakligen i en riktning och

ta formen av en oval (fig. 12). Med sådana förvrängningar, oftast

påträffas vid undersökning av vissa leder (huvuden

lårben och humerus), såväl som när man utför intraoralt

tandvårdsbilder.

För att minska projektionsförvrängning i varje specifik

fall är det nödvändigt att uppnå optimala rumsliga relationer

relationer mellan objektet som studeras, bildmottagaren

och central stråle. För att göra detta placeras föremålet parallellt med filmen.

(skärm) och genom dess centrala sektion och vinkelrätt mot filmen

rikta den centrala strålen av röntgenstrålar. Om för de eller

andra orsaker (tvingad position av patienten, strukturella egenskaper

anatomisk region) är det inte möjligt att ge objektet

önskad position uppnås normala fotograferingsförhållanden

genom att på lämpligt sätt ändra positionen för rörets fokus och ta emot

bild smeknamn - kassett (utan att ändra patientens position), som den är

visas i fig. tretton.

SKUGGSINTENSITET

RÖNTGEN

BILDER

Intensiteten av skuggan av en viss anatomisk struktur beror

från dess "radiotransparens", det vill säga förmågan att absorbera röntgen

strålning. Denna förmåga, som redan nämnts, bestäms av atomen

sammansättning, densitet och tjocklek av föremålet som studeras. Desto svårare

kemiska element som ingår i de anatomiska strukturerna, desto mer

de absorberar röntgenstrålar. Ett liknande beroende finns

varierar mellan densiteten hos föremålen som studeras och deras röntgentransmission

värde: ju större densiteten hos föremålet som studeras, desto mer intensivt

hans skugga. Därför brukar röntgenundersökning

främmande metallkroppar är lätta att identifiera och sökningen är mycket svår

främmande kroppar med låg densitet (trä, olika typer

plast, aluminium, glas, etc.).

Beroende på densiteten är det vanligt att särskilja 4 grader av transparens

media: luft, mjukvävnad, ben och metall. Således

METOD OCH TEKNIK FÖR ATT FÅ RÖNTGEN SKOTT

Därför är det uppenbart att när man analyserar en röntgenbild så är det

som är en kombination av skuggor av olika intensitet, är det nödvändigt att ta hänsyn till

att bestämma den kemiska sammansättningen och densiteten av de studerade anatomiska strukturerna.

I moderna röntgendiagnostiska komplex som tillåter användning av

ring datorteknik (datortomografi) finns det en möjlighet

förmågan att med tillförsikt bestämma arten av

vävnader (fett, muskler, brosk, etc.) i normala och patologiska

tillstånd (neoplasma i mjukvävnad; cystainnehållande

vätska etc.).

Under normala omständigheter bör man dock komma ihåg att de flesta

vävnader i människokroppen när det gäller deras atomära sammansättning och densitet

lite olika från varandra. Så, muskler, parenkymala

organ, hjärna, blod, lymfa, nerver, olika mjukdelspatologiska

formationer (tumörer, inflammatoriska granulom), såväl som patologiska

cal-vätskor (exsudat, transudat) har nästan samma

"radiotransparens". Därför ofta en avgörande inverkan på intensiteten

intensiteten av skuggan av en viss anatomisk struktur har en förändring

dess tjocklek.

Det är särskilt känt att med en ökning av kroppens tjocklek i aritmetik

röntgenstråle bakom objektet (utgångsdos)

minskar exponentiellt och även små fluktuationer

förändringar i tjockleken på strukturerna som studeras kan avsevärt förändra intensiteten

intensiteten i deras skuggor.

Såsom framgår av fig. 14, när man fotograferar ett föremål som har formen av en triangulär

prisma (till exempel tinningbenets pyramiden), den högsta intensiteten

Skuggytor som motsvarar objektets maximala tjocklek har den högsta densiteten.

Så, om den centrala strålen är riktad vinkelrätt mot en av sidorna

basen av prismat, då blir skuggans intensitet maximal i mitten

nom avdelning. I riktning mot periferin, dess intensitet gradvis

minskar, vilket helt återspeglar förändringen i vävnadstjocklek,

placerad på banan för röntgenstrålen (fig. 14, a). Om

rotera prismat (fig. 14, b) så att den centrala strålen riktas

tangentiell till vilken sida som helst av prismat, sedan den maximala intensiteten

ness kommer att ha en kantdel av skuggan som motsvarar maximum

(i denna projektion) tjockleken på föremålet. På samma sätt ökar

intensiteten av skuggor som har en linjär eller avlång form i dessa

fall där riktningen för deras huvudaxel sammanfaller med riktningen

central stråle (ortograd projektion).

Vid undersökning av homogena föremål med en rundad eller

cylindrisk form (hjärta, stora kärl, tumör), tjocklek

vävnader längs röntgenstrålen förändras mycket lite

allvarligt. Därför är skuggan av föremålet som studeras nästan homogen (fig. 14, c).

Om en sfärisk eller cylindrisk anatomisk formation

har en tät vägg och är ihålig, sedan röntgenstrålen

i de perifera delarna passerar en större volym av vävnader, som

orsakar uppkomsten av mer intensiva mörkläggningsområden i den perifera enheten

delar av bilden av föremålet som studeras (fig. 14, d). Det heter så-

mina "marginalgränser". Sådana skuggor, i synnerhet, observeras i studien

tubulära ben, kärl med delvis eller helt förkalkade

nyväggar, hålrum med täta väggar osv.

Man bör komma ihåg att i praktiskt arbete för att differentiera

badrummets uppfattning om varje enskild skugga är ofta avgörande

RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER

Ris. 14. Schematisk representation

visning av skuggintensitet

olika föremål beroende på

broar från sin form, position

niya och strukturer.

a, b - triedriskt prisma; i -
solid cylinder; g - ihålig

har inte absolut intensitet, utan kontrast, d.v.s. skillnaden i intensitet

intensiteten av denna och omgivande skuggor. Samtidigt är vikten av

skaffa sig fysiska och tekniska faktorer som påverkar kontakten

bilddensitet: strålningsenergi, exponering, förekomst av sållning

galler, rastereffektivitet, förekomsten av intensifierande skärmar, etc.

Felaktigt valda tekniska förhållanden (för hög spänning på

rör, för mycket eller omvänt, otillräcklig exponering, låg

rastereffektivitet), såväl som fel i fotokemisk bearbetning

filmer minskar bildens kontrast och har därmed ett negativ

betydande inflytande på den differentierade detekteringen av individuella skuggor

och en objektiv bedömning av deras intensitet.

FAKTORER AVGÖRANDE

INFORMATION

RÖNTGEN
BILDER

Röntgenbildens informativitet uppskattas av volymen

användbar diagnostisk information som läkaren får när han studerar

bild. I slutändan kännetecknas det av

fotografier eller en genomskinlig skärm av detaljerna i föremålet som studeras.

Ur teknisk synvinkel bestäms kvaliteten på en bild av dess

optisk densitet, kontrast och skärpa.

Optisk densitet. Det är välkänt att röntgenexponering

strålning på det ljuskänsliga lagret av den röntgenfilm

orsakar förändringar i den, som efter lämplig bearbetning

framstå som svärtande. Intensiteten av svärtning beror på dosen

Röntgenstrålning som absorberas av det ljuskänsliga lagret

filmer. Vanligtvis observeras den maximala svärtningen i dessa områden

filmer som utsätts för en direkt strålning,

förbi det undersökta föremålet. Svartningsintensitet

andra delar av filmen beror på vävnadernas beskaffenhet (deras densitet och tjocklek

däck) placerade i röntgenstrålens väg. För

en objektiv bedömning av graden av svärtning av den manifesterade röntgenbilden

film och introducerade begreppet "optisk densitet".

METOD OCH TEKNIK FÖR ATT ERHÅLLA RÖNTGENBILDER

Den optiska densiteten för filmens svärtning kännetecknas av en försvagning

ljus som passerar genom negativet. För kvantitativt uttryck

optisk densitet är det vanligt att använda decimallogaritmer.

Om intensiteten av ljuset som faller in på filmen betecknas med /

Och intensiv

intensiteten av ljuset som passerar genom den - 1

då svärtas den optiska densiteten

Fotografisk svärtning tas som en enhet för optisk densitet.

jon, när den passerar genom vilken ljusflödet dämpas med 10 gånger

(Ig 10 = 1). Uppenbarligen, om filmen sänder 0,01 del av händelsen

ljus, då är svärtningsdensiteten lika med 2 (Ig 100 = 2).

Det har konstaterats att synligheten av detaljerna i röntgenbilden

kan endast vara optimal för väldefinierade medelvärden

optiska densiteter. Överdriven optisk densitet, samt

otillräcklig svärtning av filmen, åtföljd av en minskning av skillnaden

renheten hos bilddetaljer och förlusten av diagnostisk information.

En bröstbild av bra kvalitet visar en nästan genomskinlig skugga

hjärtat har en optisk densitet på 0,1-0,2 och en svart bakgrund - 2,5. För

normalt öga, den optimala optiska tätheten fluktuerar inom

lah från 0,5 till 1,3. Detta betyder att för ett givet område av optisk densitet,

ögonlocken fångar väl även små skillnader i graden

svärtning. De finaste detaljerna i bilden varierar inom

svärtning 0,7-0,9 [Katsman A. Ya., 1957].

Som redan nämnts, den optiska densiteten av svärtning av radiografiska

film beror på den absorberade dosen av röntgen

strålning. Detta beroende för varje ljuskänsligt material

kan uttryckas med hjälp av den så kallade egenskapen

kurva (fig. 15). Vanligtvis ritas en sådan kurva logaritmiskt

skala: logaritmer av doser plottas längs den horisontella axeln; vertikalt

calic - värdena för optiska densiteter (logaritmer för svärtning).

Den karakteristiska kurvan har en typisk form som tillåter

fördela 5 områden. Inledande snitt (upp till punkt A), nästan parallellt

horisontell axel motsvarar slöjazonen. Denna lätta svärtning

som oundvikligen uppstår på filmen när den utsätts för mycket små

låga doser av strålning eller till och med utan strålning som ett resultat av interaktionen

delar av halogensilverkristaller med framkallare. Punkt A representerar

är svärtningströskeln och motsvarar den dos som krävs för att

orsaka en visuellt märkbar svärtning. Segment AB motsvarar

underexponeringszon. Svärtningstätheterna här ökar först

långsamt, sedan snabbt. Med andra ord, kurvans natur (gradvis

brantsökning) i detta avsnitt indikerar en ökning

ökning av optisk densitet. BV-sektionen har en rätlinjig form.

Här finns ett nästan proportionellt beroende av handstilens täthet

från dosens logaritm. Detta är den så kallade normala exponeringszonen.

positioner. Slutligen motsvarar den övre delen av SH-kurvan överexponeringszonen.

Här, liksom i sektion AB, finns inget proportionellt beroende

förhållandet mellan optisk densitet och absorberad ljuskänslighet

lager av stråldos. Som ett resultat, i överföringen av röntgen

bilder är förvrängda.

Av det sagda är det uppenbart att det i praktiskt arbete är nödvändigt att använda

vara föremål för sådana tekniska villkor för filmen som skulle ge

RÖNTGEN BILDEN OCH DESS EGENSKAPER 19

svärtning av filmen som motsvarar det proportionella bandet

karakteristisk kurva.

"Kontrast. Under Röntgenbildkontrast

förstå den visuella uppfattningen av skillnaden i optiska densiteter (grader

svärtning) intilliggande områden av bilden av föremålet som studeras eller

hela objektet och bakgrunden. Ju högre kontrast, desto större skillnad.

optiska tätheter för bakgrunden och objektet. Alltså i bilder med hög kontrast

lemmar, en ljus, nästan vit bild av benen är skarpt kontur

är målad på en helt svart bakgrund, motsvarande mjukvävnad.

Det måste betonas att en sådan yttre "skönhet" i bilden inte är det

vittnar om dess höga kvalitet, eftersom överdriven kontrast

bild åtföljs oundvikligen av förlusten av mindre och mindre

täta detaljer. Å andra sidan en trög bild med låg kontrast

kännetecknas också av lågt informationsinnehåll.

den minsta och mest distinkta upptäckten i ett fotografi eller genomskinlig

skärm med detaljer i röntgenbilden av föremålet som studeras.

Under idealiska förhållanden kan ögat märka skillnaden i optisk densitet

ness, om det bara är 2%, och när man studerar röntgenbilden på

negatoskop - cirka 5%. Små kontraster avslöjas bättre i bilderna,

har en relativt låg optisk huvuddensitet.

Därför bör man, som redan nämnts, sträva efter att undvika betydande

svärtning av röntgen.

Kontrasten på röntgenbilden, uppfattad av oss på

analys av röntgenbilder, bestäms i första hand av den s.k

strålkontrast. Strålningskontrast är förhållandet mellan doser

strålning bakom och framför föremålet som studeras (bakgrund). Denna attityd

uttryckt med formeln:

Strålkontrast; D^- bakgrundsdos; D

Dosera efter detalj

tankeobjekt.

Strålkontrast beror på intensiteten av röntgenabsorptionen

strålning från olika strukturer av föremålet som studeras, såväl som från energi

gy strålning. Desto tydligare är skillnaden i densitet och tjocklek hos de studerade

strukturer, desto större är strålningskontrasten och följaktligen röntgenkontrasten

ny bild.

Betydande negativ effekt på röntgenkontrast

bilder, särskilt med röntgenstrålar (fluoroskopi)

ökad styvhet, ger spridd strålning. För att minska

mängden spridda röntgenstrålar använder screening

galler med hög rastereffektivitet (vid spänning på röret

över 80 kV - med ett förhållande på minst 1:10), och tillgripa också försiktigt

effektiv diafragma av den primära strålstrålen och kompression

föremål som studeras. Under dessa förhållanden, röntgenbilder

utförs vid en relativt hög spänning på röret (80-

110 kV), är det möjligt att få en bild med många detaljer,

inklusive anatomiska strukturer som skiljer sig markant i densitet

eller tjocklek (tillplattande effekt). För detta ändamål rekommenderas det

använd speciella munstycken på röret med kilformade filter

för punktskott, i synnerhet de som föreslagits under de senaste åren

L. N. Sysuev.

METODIK OCH TEKNIK FÖR ATT FÅ RÖNTGEN SKOTT

Ris. 15. Karakteristisk

röntgenkurva

filmer.
Förklaringar i texten.

Ris. 16. Schematisk representation

absolut skarp

(a) och oskarp (b) övergång

från en optisk plot-

ness till en annan.

Ris. 17. Beroende kraftigt

Röntgenbild

fokus

röntgenrör (geo-

metrisk oskärpa).
a - punktfokus - bild-

rörelsen är absolut skarp;

b, c - fokus i form av en plattform

olika storlekar - bild

rörelsen är inte skarp. Med ökningen

fokusoskärpa ökar.

Betydande effekt på bildkontrasten är

egenskaper hos den röntgenfilm, som kännetecknas av koefficienten

Kontrastförhållande. Kontrastförhållande på visar sig in

hur många gånger en given röntgenfilm förstärker det naturliga

kontrasten hos föremålet som studeras. Oftast i praktiken

använd filmer som ökar den naturliga kontrasten med 3-3,5 gånger

(y = 3-3,5). För fluorografisk film på = 1,2-1,7.

# Skärpa. Skärpan i en röntgenbild kännetecknas av

drag av övergången från en svärtning till en annan. Om sådant

övergången är hoppliknande, sedan röntgenstrålningens skuggelement

bilderna är skarpa. Deras bild är en res-

kim. Om en svärtning övergår till en annan smidigt, finns det

"oskärpa" av konturerna och detaljerna i bilden av föremålet som studeras

Oskärpa ("oskärpa") av konturer har alltid en viss

bredd, vilket uttrycks i millimeter. visuell uppfattning

oskärpa beror på dess storlek. Alltså vid undersökning av röntgenbilder

på ett negatoskop uppfattas som regel inte oskärpa upp till 0,2 mm visuellt

tas bort och bilden ser skarp ut. Vanligtvis märker vårt öga oskarpa-

ben om det är 0,25 mm eller mer. Det är vanligt att skilja mellan geometriska

kaxig, dynamisk, skärm och total oskärpa.

Geometrisk suddighet beror först och främst på storleken

raden av röntgenrörets brännpunkt, såväl som på avståndet

"rörfokus - objekt" och "objekt - bildmottagare".

RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER 21

En absolut skarp bild kan bara erhållas om

om röntgenstrålen kommer från en punktkälla

strålning (fig. 17, a). I alla andra fall, oundvikligen bildas

penumbra, som smetar ut konturerna av bilddetaljer. På vilket sätt

ju större bredd på rörets fokus, desto större geometrisk oskärpa och,

tvärtom, ju "skarpare" fokus är, desto mindre oskärpa (Fig. 17.6, c).

Moderna röntgendiagnostikrör har följande

brännpunktsdimensioner: 0,3 X 0,3 mm (mikrofokus); från 0,6 X 0,6 mm

upp till 1,2 X 1,2 mm (liten fokus); 1,3 X 1,3; 1,8 X 1,8 och 2 X 2 och uppåt

(stort fokus). Det är uppenbart att för att minska den geometriska oskurna

ben ska använda rör med mikro eller liten skarp fokus.

Detta är särskilt viktigt för röntgenstrålar med direkt förstoring av röntgenstrålar.

bild. Tänk dock på att när du använder

skarpt fokus blir det nödvändigt att öka slutartiden, vilket

kan resultera i ökad dynamisk oskärpa. Därför mikro

fokus bör endast användas när man undersöker stationära föremål,

mestadels skelett.

En betydande effekt på den geometriska oskärpan utövas av

avstånd "rörfokus - film" och avstånd "objekt - film".

När brännvidden ökar ökar skärpan i bilden och,

tvärtom, med ökande avstånd minskar "objekt - film".

Den totala geometriska oskärpan kan beräknas från

där H - geometrisk oskärpa, mm; f- optisk fokusbredd

rör, mm; h är avståndet från objektet till filmen, cm; F - avstånd

"rörfilmsfokus", jfr.

förvirring i varje enskilt fall. Så, när du fotograferar med ett rör med fokus

fläck 2 X 2 mm av ett föremål beläget 5 cm från röntgenbilden

film, från en brännvidd på 100 cm geometrisk oskärpa

kommer att vara ca 0,1 mm. Men vid radering av studieobjektet på

20 cm från filmen kommer oskärpan att öka till 0,5 mm, vilket redan är väl särskiljt

chimo öga. Detta exempel visar att vi bör sträva efter

föra det undersökta anatomiska området så nära filmen som möjligt.

Dynamisk oskärpa beror på rörelse

föremål som studeras vid röntgenundersökning. Oftare

allt det beror på hjärtats pulsering och stora kärl,

andning, peristaltik i magen, patienternas rörelse under fotografering

på grund av en obekväm position eller motorisk excitation. När man forskar

bröstkorgsorgan och mag-tarmkanalens dynamik

oskärpa är i de flesta fall av största vikt.

För att minska dynamisk oskärpa behöver du (om möjligt)

ta bilder med korta exponeringar. Det är känt att den linjära hastigheten

sammandragning av hjärtat och fluktuationer i närliggande områden av lungan

närmar sig 20 mm/s. Mängden dynamisk oskärpa vid fotografering

organ i brösthålan med en slutartid på 0,4 s når 4 mm. Praktiskt taget

endast en slutartid på 0,02 s låter dig helt eliminera det urskiljbara

ögonsuddighet av bilden av lungorna. Vid undersökning av mag-tarmkanalen

tarmkanalen exponering utan att kompromissa med bildkvaliteten kan

ökas till 0,2 s.

Ris. 488. Läggning för radiografi av revbenen under andning med fixering av bröstet med ett elastiskt bälte.

en signifikant ökning av lungmönstret (till exempel stagnation i lungcirkulationen).

För att övervinna den negativa påverkan av överlagringen av lungmönstret på bilden av revbenen, rekommenderas att skjuta revbenen under andningshandlingen.

Samtidigt är det nödvändigt att fixa bröstet. Under sådana förhållanden är det möjligt att få en tydlig bild av revbenen mot bakgrund av ett suddigt lungmönster.

Oftast används ett prefix som föreslås av S. I. Finkelstein (1967) för att fixera bröstet. Det visas schematiskt i fig. 484. Läggning utförs på följande sätt. Patienten ligger på mage. Fästen placerade under bröstet och höfterna gör att magen hänger ihop och att bröstkorgen fixeras av kroppens vikt (bild 485). Fotografering utförs med en slutartid på 2,5-3 s (normal exponering), utan att hålla andan. Som regel lyckas patienten under denna tid ta ett ytligt andetag och andas ut, utan en paus mellan dem. På bilder tagna under sådana förhållanden, mot bakgrund av en suddig ("suddig") bild av lungmönstret, visas strukturen av revbenen tydligare (fig. 486, 487).

Men i närvaro av skador på revbenen är det vanligtvis inte möjligt att sätta patienten på stativet med bröstet; i sådana fall kan den metodologiska teknik som föreslagits av A. Ya Sheimanidze (1974) användas. Patienten ligger på rygg. Bröstet är fixerat med ett elastiskt kompressionsbälte. Avskjutning utförs på samma sätt som i föregående fall (bild 488).

Den samlade erfarenheten har visat att vid svåra bröstskador med flera frakturer i revbenen, byter patienten, på grund av ett uttalat smärtsyndrom, till bukens andning,

PÅ i sådana fall, när man undersöker revbenen, finns det ingen anledning att tillgripa

till speciella tekniker för att fixera bröstet. Tillräckligt

448 STYLING

En bild av bröstbenet utförs vanligtvis i två projektioner: främre sned och lateral. Att fotografera i en direkt projektion är som regel inte effektivt, eftersom bilden av bröstbenet mot bakgrunden av intensiva skuggor av mediastinala och ryggradsorgan inte är differentierad.

NÄR RÖNTGEN AV BRÖST

Främre sned vy av bröstbenet

För att utesluta kombinationen av bilden av bröstbenet med bilden av organen i mediastinum och ryggraden höjs den högra halvan av bröstet ovanför bordet så att kroppens frontalplan gör en vinkel på 25-30 ° med kassettens plan (det är inte tillrådligt att höja den vänstra halvan av bröstet med betoning på höger sida, eftersom det under dessa förhållanden är omöjligt att undvika kombinationen

de blåser under bröstbenet, längs bordet, så att dess mittlinje sammanfaller med patientens båls medianplan, och den övre kanten är 3-4 cm ovanför bröstbenets övre kant. Den centrala strålningsstrålen riktas vertikalt, till mitten av kassetten, mellan den inre kanten av skulderbladet och ryggraden i nivå med kroppen av den femte bröstkotan (Fig. 489, a, b).

Liknande förhållanden upprätthålls med radiografi av bröstbenet i patientens stående position.

Ris. 489. Läggning för röntgen av bröstbenet i främre snedprojektionen med patienten vänd åt vänster sida,

a - patientens position; b - schematisk representation av förhållandet mellan den centrala röntgenstrålen, området som studeras och kassetten.

Ris. 490. Läggning för röntgen av bröstbenet i främre snedprojektionen utan att vända patienten.

a - patientens position; 6 är en schematisk representation av förhållandet mellan den centrala röntgenstrålen, området av intresse och kassetten.

Ris. 491. En bild av bröstbenet i främre snedprojektionen.

Fraktur i bröstbenet med lateral förskjutning av bröstbenets kropp till vänster.

Avbildning av främre sned bröstbenet kan utföras utan att patienten vänds. Patienten ligger på mage. Den främre ytan på bröstet och huvudena på båda humerus passar tätt mot kassetten. Halsen är något långsträckt, huvudet är rakt, utan några varv. Hakan vilar på bordets däck. Armarna sträcks ut längs kroppen. Den centrala röntgenstrålen riktas mot bröstbensregionen, snett från höger till vänster, i en vinkel på 30 ° mot kassettens plan, som placeras längs bordet så att bröstbenets axel passerar

dila 5-7 cm till höger om kassettens längsgående medianlinje. Detta är nödvändigt så att bilden av bröstbenet är i mitten av röntgenbilden (Fig. 490, a, b).

Informativ bild. På de främre sneda bilderna av bröstbenet,

alla dess avdelningar, övre, högra och vänstra konturer visas tydligt. I denna projektion är som regel laterala förskjutningar av olika delar av bröstbenet tydligt synliga, vilka vanligtvis orsakas av trauma (bild 491).

Kriteriet för riktigheten av de tekniska förhållandena för fotografering och riktigheten läggning är en tydlig isolerad bild av alla delar av bröstbenet, utan att påtvinga bilder av organen i mediastinum och ryggraden på den.

De vanligaste misstagen när man tar en bild är felaktig centrering av röntgenstrålen, felaktig lutning av patientens bål eller röntgenrör och felaktig placering av kassetten.

STERNUM SIDA BILD

Syftet med bilden är att studera tillståndet för de främre, centrala och bakre delarna av bröstbenet.

Lägger patienten för att ta en bild. Röntgen av bröstbenet utförs i patientens position på sin sida. Kroppens sagittalplan ska vara parallellt, och frontplanet ska vara vinkelrätt mot bordets plan. Händerna läggs tillbaka så mycket som möjligt. En kassett som mäter 24X30 cm är placerad längs bordet, dess övre kant är 3-4 cm ovanför bröstbenets halsskåra. Strålningsstrålen riktas vertikalt tangentiellt mot bröstbenets kropp till mitten av kassetten (fig. 492).

Bilden kan tas i patientens vertikala position. I detta fall förändras inte förhållandet mellan bröstbenet, den centrala strålen av röntgenstrålning och kassetten (Fig. 493).

Ris. 492. Läggning för radiografi av bröstbenet i sidoprojektionen i horisontellt läge på sidan.

a - patientens position; 6 är en schematisk representation av förhållandet mellan den centrala röntgenstrålen, området av intresse och kassetten.

Ris. 495. Tomogram av bröstbenets kropp i direkt projektion.

Informativ bild. Sidovyn av bröstbenet visar tydligt dess främre och bakre yta. Bröstbenet har utseendet av en konvex främre platta 1,5-2 cm bred Fram och bak avgränsas den av en tydlig remsa av det kortikala lagret. Vanligtvis är korsningen mellan bröstbenshandtaget och dess kropp (handtag-sternal synchondros) tydligt synlig, som har formen av ett smalt tvärgående upplysningsband med jämna konturer, beläget på gränsen till de övre och mellersta tredjedelarna av benet. Med frakturer av bröstbenet i sådana bilder är förskjutningen av benfragment anteriort eller posteriort klart definierat (bild 494).

STERNUM TOMOGRAFI

I närvaro av kliniska indikationer (främst för att identifiera små foci av förstörelse och skada) tillgriper de en skiktad studie (tomo-, sonografi av bröstbenet) i direkta och laterala projektioner.

På skiktade bilder visas som regel strukturen hos det studerade bröstbenet tydligt (fig. 495). De anatomiska landmärken som används i detta fall anges i tabell. arton.

ÄR BORD
Landmärken används
med tomografi av bröstbenet (enligt
V. A. Sizov)
Studieområde	Landmärken	Utsprång
Handtaget på bröstbenet och bröstbenet	Halsskåra på bröstbenet: 0,5-	rak fram
fysiska leder	2 cm baktill
Kropp av bröstbenet	Främre bröstbenet:
xiphoid process	0,5-1 cm baktill
	Den främre ytan av xiphoid
Handtag, kropp och xiphoid	process: 0,5-1 cm posteriort
	Medianplan: 2-2,5 cm in
eostok bröstbenet

ALLMÄNNA PRINCIPER FÖR LUNGRÖNTGENUNDERSÖKNING

Röntgenundersökning av lungorna är den vanligaste typen av röntgenundersökning. Det används ofta i syfte att diagnostisera olika sjukdomar och skador i lungorna, objektiv övervakning av dynamiken i den patologiska processen, såväl som för snabb diagnos av latenta sjukdomar (i huvudsak i den prekliniska fasen).

De viktigaste metoderna för röntgenundersökning av lungorna är radiografi, fluoroskopi, verifiering och diagnostisk fluorografi (i Sovjetunionen, varje vuxen person en gång vartannat år, och i vissa organiserade grupper utförs verifieringsfluorogram av lungorna årligen). Dessutom, vid behov, tillgriper de ett antal speciella forskningsmetoder (tomografi, sonografi, bronkografi, angiografi, etc.).

Effektiviteten av röntgenundersökning i varje fall bestäms till stor del av informationsinnehållet i bilderna, vilket i sin tur till stor del beror på iakttagandet av vissa allmänna principer för röntgenmetoder och -tekniker.

Särskild förberedelse för radiografi eller andra metoder för att få en bild (fluorografi, elektrogenografi, tomografi, etc.), som regel, krävs inte. Det är bara nödvändigt att exponera bröstet. Ibland skjuts det i underkläder. I sådana fall är det nödvändigt att kontrollera om det finns knappar, nålar och andra föremål på den som kan göra att skuggor visas i bilden. Hos kvinnor kan genomskinligheten i de övre lungfälten minskas av en tjock hårtuss. Därför måste de samlas in och förstärkas så att deras bild inte överlappar lungorna.

Särskilja undersöknings- och siktbilder av lungorna. Studien börjar som regel med en undersökningsröntgen, som vanligtvis utförs i standardprojektioner (framifrån och på sidan). Riktande skott tas oftare i atypiska positioner som är optimala för att upptäcka

15 A. N. Kishkovsky och andra.

Som bekant beror den totala oskärpan vid radiografi av organen i brösthålan huvudsakligen på den dynamiska oskärpan. Det är möjligt att helt eliminera den dynamiska oskärpan på grund av hjärtats pulserande rörelser och stora kärl endast vid slutartider på 0,02-0,03 s. Därför är det nödvändigt att sträva efter att ta bilder av lungorna vid lägsta slutartider (högst 0,1-0,15 s), med tillräckligt kraftfulla röntgeninstallationer för detta.

För att eliminera uttalade projektionsförvrängningar är det lämpligt att fotografera med en brännvidd på 1,5-2 m (teleroentgenografi). Detta krav beror på det faktum att bröstet på en vuxen är av betydande storlek: i genomsnitt är den anteroposteriora storleken 21 cm, fronten (bredden) är cirka 30 cm. Under sådana förhållanden, olika anatomiska strukturer (inklusive patologiska) kan vara på avsevärt avstånd från filmen, vilket ger en mindre tydlig bild av deras konturer i bilden jämfört med liknande strukturer intill filmen. När du fotograferar från en relativt kort brännvidd (100 cm eller mindre) kommer skillnaden i bildskärpa hos strukturer som ligger på olika avstånd från bildsensorn att vara särskilt märkbar, vilket kan skapa en förutsättning för ett diagnostiskt fel.

En ökning av brännvidden är dock endast tillåten i de fall då det inte leder till en signifikant ökning av slutarhastigheten (över 0,1-0,15 s).

Bilder av lungorna utförs vanligtvis på ett genomsnittligt andetag, med ett hållet andetag. Men i närvaro av speciella indikationer (detektering av små ansamlingar av gas eller vätska i pleurahålan, utförandet av funktionella tester), tillgriper de skjutning efter påtvingad utandning.

Förutom konventionella röntgenbilder, i klinisk praxis, är det ofta eftersträvas att få medvetet "hårda", "superexponerade" lungbilder. På sådana röntgenbilder går bilden av elementen i lungmönstret ofta förlorad, men strukturen av patologiska skuggor, luftstrupen, stora bronkier, såväl som bronkierna i infiltratet, visas tydligare. För att få "hårda" bilder, öka spänningen på röret med 10-15 kV eller exponeringen med 1,5-2 gånger.

VÄXTER FÖR LUNGARADIOGRAFI

BILD AV LUNGAR

PÅ DIREKT FRAMPROJEKTION

Syftet med bilden är att studera lungornas tillstånd om någon av deras sjukdom eller skada misstänks.

Läggning för att ta en bild (bild 496, a, b). Vanligtvis tas bilden

nyat i positionen för patienten stående (eller sittande, beroende på tillståndet) vid en speciell vertikal ställning. Patienten pressar bröstet hårt mot kassetten och böjer sig lätt framåt. Det är mycket viktigt att båda halvorna av bröstet passar jämnt (symmetriskt) mot kassetten. Med syftet att

Ris. 496. Läggning för radiografi av lungorna i en direkt främre projektion i patientens stående position.

a - vy från sidan av röret; b - sidovy.

avlägsnandet av skulderbladen för lungfälten, händerna pressas mot höfterna och armbågarna riktas framåt. I det här fallet bör motivets axlar sänkas. Huvudet är rakt. Hakan är något upphöjd, sträckt framåt och är i kontakt med kassettens övre kant eller är i nivå (om kassetten sätts in i skärmgrillhuset). Den optimala storleken på röntgenfilmen är 35X35 cm. En film på 30X40 cm i storlek kan användas. Beroende på studiens tekniska parametrar utförs inspelning med eller utan screeningrutnät. Så när spänningen på röret är 60-65 kV används inte gittret, och vid röntgenstrålning med hårda strålar (115-120 kV) är det nödvändigt att använda ett gitter.

Kassetten är installerad på ett sådant sätt att dess övre kant är i nivå med kroppen av VII halskotan. Den centrala röntgenstrålen riktas mot mitten av kassetten längs mittlinjen av patientens kropp till regionen av VI bröstkotan (nivån för den nedre vinkeln på skulderbladet). Exponering görs efter ett ytligt andetag med ett försenat andetag. Under fotograferingen ska patienten inte anstränga sig.

Ris. 497. En ögonblicksbild av lungorna i en direkt främre projektion

(a) och diagrammet för denna bild

5 - roten av höger lunga (artärer är skuggade, konturerna av aenas visas med prickar); 6 - kongur av höger bröstkörtel; 7- revbenskropp; 8- led av revbenets tuberkel; 9 - främre kontur av revbenet; 10 - kontur av vänster bröstkörtel; 11-membrankrets.

Informativ bild. På röntgenbilden av lungorna i den främre direktprojektionen visas förutom den lungvävnad som bildar de så kallade lungfälten bröst-, bröst- och mediastinumorganens mjuka vävnader (fig. 497, a, b). Lungfälten är konventionellt uppdelade i övre, mellersta och nedre sektioner. Den första är belägen mellan den övre kanten av lungan och linjen som passerar längs den nedre kanten av den främre änden av II revbenet, den andra - mellan denna linje och linjen som dras längs den nedre kanten av den främre änden av IV-revbenet , den tredje - upptar resten av lungan till diafragman.

Utöver dessa avdelningar särskiljs tre zoner i lungorna: intern (radikal), mellersta och extern. De villkorliga gränserna mellan dem passerar längs vertikalt riktade, parallella linjer som korsar nyckelbenet respektive, gränserna mellan dess tredje

transkript

1 A. N. Kishkovsky, L. A. Tyutin

2 UDC BBK A11 A11 A. N. Kishkovsky Atlas of laying in X-ray studies / A. N. Kishkovsky, L. A. Tyutin M .: Book on Demand, sid. ISBN ISBN Edition på ryska, designad av YOYO Media, 2012 Edition på ryska, digitaliserad, Book on Demand, 2012

3 Den här boken är en nytryckning av originalet som vi har skapat speciellt för dig med hjälp av vår patenterade reprint och print-on-demand-teknik. Först skannade vi varje sida av originalet i denna sällsynta bok om professionell utrustning. Sedan, med hjälp av specialdesignade program, rengjorde vi bilden från fläckar, fläckar och veck och försökte bleka och jämna ut varje sida i boken. Tyvärr kan vissa sidor inte återställas till sitt ursprungliga tillstånd, och om de var svåra att läsa i originalet kan de inte ens med digital återställning förbättras. Självklart är automatiserad mjukvarubehandling av omtryckta böcker inte den bästa lösningen för att återställa texten i dess ursprungliga form, men vårt mål är att återlämna en exakt kopia av boken till läsaren, som kan vara flera hundra år gammal. Därför varnar vi för eventuella fel i den återställda nytryckta upplagan. Publikationen kan sakna en eller flera sidor med text, det kan finnas outplånliga fläckar och fläckar, inskriptioner i marginalen eller understrykningar i texten, oläsbara textfragment eller sidveck. Det är upp till dig att köpa eller inte köpa sådana publikationer, men vi gör vårt bästa för att få sällsynta och värdefulla böcker, nyligen förlorade och orättvist bortglömda, att återigen bli tillgängliga för alla läsare.

5 RÖNTGENBILDEN OCH DESS EGENSKAPER HUVUDSAKLIGA EGENSKAPER FÖR RÖNTGENBILDEN Som redan nämnts bildas en röntgenbild när en röntgenstråle passerar genom föremålet som studeras, som har en ojämn struktur. I detta fall korsar strålningsstrålen på sin väg många punkter, som var och en i en eller annan grad (enligt atommassa, densitet och tjocklek) absorberar sin energi. Den totala dämpningen av strålningsintensiteten beror dock inte på det rumsliga arrangemanget av enskilda punkter som absorberar den. Denna regelbundenhet presenteras schematiskt i fig. 4. Det är uppenbart att alla punkter som totalt orsakar samma dämpning av röntgenstrålen, trots olika rumsliga arrangemang i föremålet som studeras, visas på samma plan i bilden som tas i en projektion i form av skuggor av samma intensitet. Detta mönster indikerar att röntgenbilden är plan och summativ.Röntgenbildens summering och plana karaktär kan orsaka inte bara summering, utan också subtraktion (subtraktion) av skuggorna i strukturerna som studeras. Så om det finns områden med både komprimering och sällsynthet i vägen för röntgenstrålning, kompenseras deras ökade absorption i det första fallet av den minskade absorptionen i det andra (fig. 5). Därför, när man undersöker i en projektion, är det inte alltid möjligt att särskilja sann kompaktering eller sällsynthet i bilden av ett eller annat organ från summering eller omvänt subtraktion av skuggor som ligger längs röntgenstrålen. Detta innebär en mycket viktig regel för röntgenundersökning: för att få en differentierad bild av alla anatomiska strukturer i studieområdet bör man sträva efter att ta bilder i minst två (helst tre) ömsesidigt vinkelräta projektioner: direkta, laterala projektioner och axiell (axiell) eller tillgripa riktad skjutning genom att vända patienten bakom skärmen på den genomskinliga enheten (fig. 6). Det är känt att röntgenstrålning utbreder sig från platsen för dess bildande (fokus för emitteranoden) i form av en divergerande stråle. Som ett resultat förstoras röntgenbilden alltid. Graden av projektionsförstoring beror på det rumsliga förhållandet mellan röntgenröret, föremålet som studeras och bildmottagaren. Detta beroende uttrycks på följande sätt. På ett konstant avstånd från objektet till bildmottagaren, ju mindre avståndet är från rörets fokus till objektet som studeras, desto mer uttalad blir projektionsförstoringen. När brännvidden ökar, minskar storleken på röntgenbilden och närmar sig den verkliga storleken (fig. 7). Det motsatta mönstret observeras med en ökning av avståndet för "bildmottagande objekt" (Fig. 8). Med ett betydande avstånd av föremålet som studeras från den radiografiska filmen eller annan bildreceptor överskrider bildstorleken på dess detaljer avsevärt deras verkliga dimensioner.

6 10 METOD OCH TEKNIK ATT ERHÅLLA RÖNTGENBILD Fig. 4. Identisk sammanfattningsbild av flera punkter på bilden med olika rumsliga arrangemang av dem i föremålet som studeras (enligt V.I. Feoktistov). Ris. 5. Effekten av summering (a) och subtraktion (b) av skuggor. Projektionsförstoringen av röntgenbilden i varje särskilt fall kan enkelt beräknas genom att dividera avståndet "bildmottagarens fokus" med avståndet "fokus för röret objektet som studeras". Om dessa avstånd är lika, är projektionsökningen praktiskt taget frånvarande. Men i praktiken finns det alltid ett visst avstånd mellan föremålet som studeras och röntgenfilmen, vilket orsakar projektionsförstoringen av röntgenbilden. I det här fallet bör man komma ihåg att när man fotograferar samma anatomiska region kommer dess olika strukturer att vara på olika avstånd från rörets fokus och bildmottagaren. Till exempel, i en direkt främre lungröntgen, kommer de främre revbenen att vara mindre förstorade än de bakre. Det kvantitativa beroendet av projektionsförstoringen av bilden av strukturerna hos föremålet som studeras (i %) på "filmrörsfokus"-avståndet (RFTP) och avståndet från dessa strukturer till filmen visas i tabell. 1 [Sokolov V.M., 1979].

7 RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER 11 Bild. 6. Röntgenundersökning utförd i två inbördes vinkelräta projektioner. och summeringen; 6 separata bild av skuggor av täta strukturer. Ris. Fig. 7. Beroende mellan objektrörets fokusavstånd och projektionsförstoringen av röntgenbilden. När brännvidden ökar minskar projektionsförstoringen av röntgenbilden. Ris. 8. Beroende mellan avståndet för bildmottagarobjektet och projektionsförstoringen av röntgenbilden. Med ökande avstånd från objektet till bildmottagaren ökar projektionsförstoringen av röntgenbilden.

8 12 METODOLOGI OCH TEKNIK FÖR ATT ERHÅLLA RÖNTGENBILD TABELL 1 Beroende av projektionsförstoringen av strukturerna hos föremålet som studeras (i %) på RFTP och avståndet från dessa strukturer till RFTP-filmen, cm ,7 2,6 2,2 2,0 1,6 1.4 1.2 1.0 8.7 6.6 6.0 5.6 5.2 4.6 4.2 3.3 2.7 2.3 2.0 13.6 10.2 9.4 8.7 8.1 7.1 6.4 5.0 4.2 3.6 3.9 11.9 11.1 9.8 8, 7 6.8 5.6 4.8 4.2 16.6 15.4 14.3 12.5 11.1 8.7 7.1 6.0 5.2 42.8 30.0 27.2 25 .0 23.0 20.0 17.6 12.6 11.1 9.3 8.1 66.6 44.4 40.0 36.4 33.3 28.5 25.0 19.0 15.4 12.9 11.5 56.6 50.0 45.4 38.4 33.3 25.0 20.0 16.6 14.7 60.0 50.0 42.8 31.6 25.0 20, 0 17.6 233.3 116.5 77.7 63.6 53.8 38.8 30.0 25.0 21.2 400.0 160.0 133.3 114.2 100.0 80,0 66 ,6 47,0 36,4 29,6 25,0 9. Förändring i de kantbildande områdena av skallen med ökande brännvidd. ab kantbildande punkter vid minsta brännvidd (fi); aib] kantbildande punkter vid en betydande brännvidd (b). Av det föregående är det uppenbart att i de fall där det är nödvändigt att dimensionerna på röntgenbilden är nära de sanna, är det nödvändigt att föra föremålet som studeras så nära kassetten eller den genomskinliga skärmen som möjligt. och ta bort röret till största möjliga avstånd. När det senare villkoret är uppfyllt är det nödvändigt att ta hänsyn till kraften hos den diagnostiska röntgenapparaten, eftersom strålningsintensiteten varierar omvänt med kvadraten på avståndet. Vanligtvis, i praktiskt arbete, ökas brännvidden till maximalt 2 2,5 m (teleroentgenografi). Under dessa förhållanden är projektionsförstoringen av röntgenbilden minimal. Till exempel kommer en ökning av hjärtats tvärgående storlek vid fotografering i en direkt främre projektion att vara endast 1 2 mm (beroende på avståndet från filmen). I praktiskt arbete är det också nödvändigt att ta hänsyn till följande omständigheter: när RFTP ändras, deltar olika delar av den i bildandet av konturerna av skuggan av föremålet som studeras. Så till exempel i bilderna av skallen i direkt anterior projektion

9 RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER 13 Bild. 10, Projektionsreduktion av röntgenbilden av linjära strukturer beroende på deras placering i förhållande till den centrala röntgenstrålen. Ris. 11. Bild av en plan formation med riktningen för den centrala röntgenstrålen vinkelrät mot den och till bilddetektorn (a) och med den centrala strålens riktning längs den plana formationen (b). vid en minsta brännvidd är de kantbildande områdena de som är belägna närmare röret och vid en betydande RFTP de som är belägna närmare bildmottagaren (fig. 9). Trots att röntgenbilden i princip alltid förstoras, under vissa förhållanden, observeras en projektionsreduktion av föremålet som studeras. Typiskt gäller en sådan minskning bilden av plana formationer eller strukturer som har en linjär, avlång form (bronker, kärl), om deras huvudaxel inte är parallell med bildmottagarens plan och inte vinkelrät mot den centrala röntgenstrålen (Fig. 10). Det är uppenbart att bronkernas skuggor, såväl som blodkärl eller andra föremål av avlång form, har en maximal storlek i de fall där deras huvudaxel (i en parallell projektion) är vinkelrät mot den centrala strålens riktning. När vinkeln som bildas av den centrala strålen och längden på föremålet som studeras minskar eller ökar,

10 14 METOD OCH TEKNIK ATT ERHÅLLA RÖNTGENBILD Fig. 12. Förvrängning av bilden av bollen vid röntgenundersökning med en sned stråle (a) eller med en sned placering (i förhållande till den centrala strålen) av bildmottagaren (b). Ris. 13. "Normal" bild av sfäriska (a) och avlånga (b) objekt i studien i en snedprojektion. Positionen för röret och kassetten ändras så att den centrala röntgenstrålen passerar genom objektets centrum vinkelrätt mot kassetten. Det avlånga föremålets längdaxel löper parallellt med kassettens plan. storleken på skuggan av den senare minskar gradvis. I ortogradprojektionen (längs den centrala strålen) visas ett blodfyllt kärl, som vilken linjär formation som helst, som en prickad homogen skugga, medan bronkerna ser ut som en ring. Kombinationen av sådana skuggor bestäms vanligtvis på bilderna eller på skärmen på röntgenmaskinen när lungorna genomlyss. I motsats till skuggorna av andra anatomiska strukturer (komprimerade lymfkörtlar, täta fokala skuggor) blir de linjära när de vänder sig. På liknande sätt uppstår bildandet av en röntgenbild av plana formationer (särskilt med interlobar pleurit). De maximala dimensionerna för skuggan av en plan formation är

11 RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER i de fall då den centrala strålen riktas vinkelrätt mot planet och filmen som studeras. Om den passerar längs en plan formation (ortogradprojektion), så visas denna formation på bilden eller på skärmen som en intensiv linjär skugga (Fig. 11). Man bör komma ihåg att i de övervägda varianterna utgick vi från det faktum att den centrala röntgenstrålen passerar genom mitten av föremålet som studeras och riktas mot mitten av filmen (skärmen) i rät vinkel till dess yta. Detta eftersträvas vanligtvis vid radiodiagnostik. Men i praktiskt arbete är föremålet som studeras ofta placerat på något avstånd från den centrala strålen, eller så är filmkassetten eller duken inte placerad i rät vinkel mot den (snedprojektion). I sådana fall, på grund av den ojämna ökningen av enskilda segment av objektet, deformeras dess bild. Så kroppar med sfärisk form sträcks huvudsakligen i en riktning och får formen av en oval (fig. 12). Sådana snedvridningar uppstår oftast när man undersöker vissa leder (huvud på lårbenet och humerus), såväl som när man utför intraoral dental avbildning. För att minska projektionsförvrängningar i varje enskilt fall är det nödvändigt att uppnå optimala rumsliga relationer mellan objektet som studeras, bildmottagaren och den centrala strålen. För att göra detta installeras objektet parallellt med filmen (skärmen) och genom dess centrala sektion och vinkelrätt mot filmen riktas den centrala röntgenstrålen. Om det av en eller annan anledning (tvingad position av patienten, särdrag av strukturen i den anatomiska regionen) inte är möjligt att ge objektet den nödvändiga positionen, uppnås normala fotograferingsförhållanden genom att på motsvarande sätt ändra positionen för fokus på röret och kassettens bildmottagare (utan att ändra patientens position), som visas i ris. 13. INTENSITET PÅ RÖNTGENBILDENS SKUGGAR Intensiteten hos skuggan av en viss anatomisk struktur beror på dess "radiotransparens", dvs förmågan att absorbera röntgenstrålar. Denna förmåga, som redan nämnts, bestäms av atomsammansättningen, densiteten och tjockleken hos föremålet som studeras. Ju tyngre de kemiska elementen som utgör de anatomiska strukturerna, desto mer absorberar de röntgenstrålar. Ett liknande förhållande finns mellan densiteten hos föremålen som studeras och deras röntgentransmission: ju större densiteten på föremålet som studeras, desto intensivare är dess skugga. Det är därför som en röntgenundersökning vanligtvis lätt identifierar främmande kroppar av metall och det är mycket svårt att söka efter främmande kroppar som har låg densitet (trä, olika typer av plast, aluminium, glas etc.). Beroende på densiteten är det vanligt att särskilja 4 grader av genomskinlighet av media: luft, mjuk vävnad, ben och metall. Således

12 16 METOD OCH TEKNIK ATT ERHÅLLA RÖNTGENBILDER Det är uppenbart att när man analyserar en röntgenbild, som är en kombination av skuggor av olika intensitet, är det nödvändigt att ta hänsyn till den kemiska sammansättningen och densiteten hos de studerade anatomiska strukturerna . I moderna röntgendiagnostiska komplex som tillåter användning av datorteknik (datortomografi) är det möjligt att med säkerhet bestämma vävnadernas natur (fett, muskler, brosk, etc.) genom absorptionskoefficienten under normala och patologiska tillstånd (mjuka) vävnadsneoplasma; cysta innehållande vätska, etc.). ). Men under normala förhållanden bör man komma ihåg att de flesta vävnader i människokroppen skiljer sig något från varandra i sin atomsammansättning och densitet. Så, muskler, parenkymala organ, hjärna, blod, lymfa, nerver, olika patologiska formationer av mjukvävnad (tumörer, inflammatoriska granulom), såväl som patologiska vätskor (exsudat, transudat) har nästan samma "radiotransparens". Därför har en förändring i dess tjocklek ofta ett avgörande inflytande på intensiteten av skuggan av en viss anatomisk struktur. Det är särskilt känt att med en ökning av kroppstjockleken i aritmetisk progression, minskar röntgenstrålen bakom objektet (utgångsdos) exponentiellt, och även små fluktuationer i tjockleken på strukturerna som studeras kan avsevärt förändra intensiteten av deras skuggor. Såsom framgår av fig. 14, när man fotograferar ett föremål som har formen av ett trihedriskt prisma (till exempel tinningbenets pyramid), har skuggområdena som motsvarar objektets maximala tjocklek den högsta intensiteten. Så om den centrala strålen är riktad vinkelrätt mot en av sidorna av prismats bas, kommer skuggans intensitet att vara maximal i den centrala sektionen. I riktning mot periferin minskar dess intensitet gradvis, vilket helt återspeglar förändringen i tjockleken på vävnaderna som ligger i röntgenstrålens väg (fig. 14, a). Om emellertid prismat vrids (fig. 14, b) så att den centrala strålen riktas tangentiellt mot någon sida av prismat, så kommer den maximala intensiteten att ha skuggans kantsektion motsvarande maximum (i denna projektion) ) objektets tjocklek. På liknande sätt ökar intensiteten av skuggor som har en linjär eller avlång form i de fall där riktningen för deras huvudaxel sammanfaller med riktningen för den centrala strålen (ortogradprojektion). När man undersöker homogena föremål som har en rund eller cylindrisk form (hjärta, stora kärl, tumör), ändras tjockleken på vävnaderna längs röntgenstrålen väldigt lite. Därför är skuggan av föremålet som studeras nästan homogen (fig. 14, c). Om den sfäriska eller cylindriska anatomiska formationen har en tät vägg och är ihålig, passerar röntgenstrålen i de perifera sektionerna genom en större volym av vävnader, vilket orsakar uppkomsten av mer intensiva mörkläggningsområden i de perifera sektionerna av bilden av föremålet som studeras (fig. 14, d). Dessa är de så kallade "kantgränserna". Sådana skuggor, i synnerhet, observeras i studien av rörformiga ben, kärl med delvis eller helt förkalkade väggar, håligheter med täta väggar etc. Man bör komma ihåg att i praktiskt arbete för den differentierade uppfattningen av varje specifik skugga,

13 RÖNTGENBILD OCH DESS EGENSKAPER 17 Bild. 14. Schematisk representation av intensiteten av skuggorna hos olika föremål, beroende på deras form, position och struktur. a, b triedriskt prisma; till en solid cylinder; g ihålig cylinder, har inte absolut intensitet, utan kontrast, d.v.s. skillnaden i intensiteten hos de givna och omgivande skuggorna. Samtidigt blir fysiska och tekniska faktorer som påverkar bildens kontrast viktiga: strålningsenergi, exponering, förekomsten av ett skärmgitter, rastereffektivitet, förekomsten av förstärkande skärmar etc. Felaktigt valda tekniska förhållanden (för hög spänning på röret, för hög eller omvänt otillräcklig exponering, låg rastereffektivitet), samt fel i den fotokemiska bearbetningen av filmer, minskar bildkontrasten och har därmed en negativ effekt på den differentierade detekteringen av individuella skuggor och en objektiv bedömning av deras intensitet. FAKTORER SOM BESTÄMAR RÖNTGENBILDENS INFORMATIVITET Röntgenbildens informativitet uppskattas av mängden användbar diagnostisk information som läkaren får när han undersöker bilden. I slutändan kännetecknas det av synligheten av detaljerna i föremålet som studeras på fotografierna eller på en genomskinlig skärm. Ur teknisk synvinkel bestäms kvaliteten på en bild av dess optiska densitet, kontrast och skärpa. Optisk densitet. Som bekant orsakar verkan av röntgenstrålning på det fotokänsliga lagret av en röntgenfilm förändringar i det, som efter lämplig bearbetning uppträder i form av svärtning. Intensiteten av svärtningen beror på dosen av röntgenstrålning som absorberas av filmens ljuskänsliga skikt. Vanligtvis observeras den maximala svärtningen i de områden av filmen som utsätts för en direkt strålning som passerar förbi föremålet som studeras. Intensiteten av svärtning av andra sektioner av filmen beror på arten av vävnaderna (deras densitet och tjocklek) som ligger i röntgenstrålens väg. För en objektiv bedömning av graden av svärtning av den framkallade röntgenfilmen introducerades begreppet "optisk densitet".

14 18 METODOLOGI OCH TEKNIK FÖR ATT ERHÅLLA RÖNTGENBILDER Den optiska densiteten för filmsvärtning kännetecknas av dämpningen av ljuset som passerar genom negativet. För att kvantifiera den optiska densiteten är det vanligt att använda decimallogaritmer. Om intensiteten för ljuset som faller in på filmen betecknas som / 0, och intensiteten för ljuset som sänds genom den är 1, kan den optiska svärtningsdensiteten (S) beräknas med formeln: Fotografisk svärtning tas som enhet av optisk densitet, när den passerar genom vilken ljusflödet dämpas med 10 gånger (Ig 10 = 1). Om filmen sänder ut 0,01 del av det infallande ljuset är uppenbarligen svärtningsdensiteten 2 (Ig 100 = 2). Det har fastställts att synligheten för röntgenbildsdetaljer kan vara optimal endast vid väldefinierade medelvärden för optiska densiteter. Överdriven optisk densitet, såväl som otillräcklig svärtning av filmen, åtföljs av en minskning av synligheten av bilddetaljer och förlust av diagnostisk information. I en lungröntgen av god kvalitet har hjärtats nästan genomskinliga skugga en optisk densitet på 0,1 0,2 och en svart bakgrund på 2,5. För ett normalt öga sträcker sig den optimala optiska densiteten från 0,5 till 1,3. Detta innebär att inom detta område av optiska densiteter kan ögat mycket väl upptäcka även små skillnader i graden av svärtning. De finaste detaljerna i bilden skiljer sig inom svärtning 0,7 0,9 [Katsman A. Ya., 1957]. Som redan noterats beror den optiska densiteten för svärtningen av röntgenfilmen på storleken på den absorberade dosen av röntgenstrålning. Detta beroende för varje ljuskänsligt material kan uttryckas med hjälp av den så kallade karakteristiska kurvan (fig. 15). Vanligtvis ritas en sådan kurva på en logaritmisk skala: logaritmer av doser plottas längs den horisontella axeln; längs de vertikala värdena för optiska densiteter (svärtande logaritmer). Den karakteristiska kurvan har en typisk form, vilket gör att du kan välja 5 sektioner. Den initiala sektionen (upp till punkt A), nästan parallell med den horisontella axeln, motsvarar slöjazonen. Detta är en lätt svärtning som oundvikligen uppstår på filmen när den utsätts för mycket låga doser av strålning eller till och med utan strålning som ett resultat av interaktionen av en del av silverhalogenidkristallerna med framkallaren. Punkt A representerar svärtningströskeln och motsvarar den dos som krävs för att framkalla visuellt distinkt svärtning. Segment AB motsvarar underexponeringszonen. Densiteten av svärtning här ökar först långsamt, sedan snabbt. Med andra ord indikerar karaktären av kurvan (gradvis ökning av branthet) för denna sektion en ökande ökning av optiska densiteter. BV-sektionen har en rätlinjig form. Här observeras ett nästan proportionellt beroende av svärtningstätheten på dosens logaritm. Detta är den så kallade zonen för normala exponeringar. Slutligen motsvarar den övre delen av SH-kurvan överexponeringszonen. Här, liksom i AB-sektionen, finns det inget proportionellt samband mellan den optiska densiteten och den stråldos som absorberas av det ljuskänsliga lagret. Som ett resultat uppstår förvrängningar i överföringen av röntgenbilden. Av det sagda är det uppenbart att det i praktiskt arbete är nödvändigt att använda sådana tekniska förhållanden hos filmen som skulle ge

FRÖKEN. Milovzorova Human Anatomy and Physiology Moskva "Book on Demand" UDC BBK 61 5 M11 M11 M.S. Milovzorova Anatomi och mänsklig fysiologi / M.S. Milovzorova M.: Book on Demand, 2019. 216 sid.

V.V. Pokhlebkin Nationella kök av våra folk Moskva "Book on Demand" UDC BBK 641.5 36.99 P64 P64 Pokhlebkin V.V. Våra folks nationella kök / V.V. Pokhlebkin M.: Book on Demand, 2013.

I. Newton Notes on the Book of the Prophet Daniel and the Apocalypse of St. John Moscow Book on Demand UDC 291 BBC 86.3 I. Newton Notes on the Book of the Prophet Daniel and the Apocalypse of St. John / I. Newton M. : Bok

Mark Aurelius Antony Reflections Moskva "Book on Demand" UDC BBK 101 87 M26 M26 Mark Aurelius Antony Reflections / Mark Avreliy Antony M.: Book on Demand, 2012. 256 sid. ISBN 978-5-458-23717-8

Yu.A. Ushakov kinesisk mat i ditt hem Moskva "Book on Demand" UDC BBK 641,5 36,99 Yu11 Yu11 Yu.A. Ushakov kinesisk mat i ditt hem / Yu.A. Ushakov M.: Book on Demand, 2012. 184 sid. ISBN 978-5-458-25907-1

Khoroshko S. I, Khoroshko A. N. Samling av problem inom kemi och teknik för olja och gas Moskva "Book on Demand" UDC BBK 54 4 X8 X8 Khoroshko S. I Samling av problem inom kemi och teknik för olja och gas / Khoroshko S. I ,

A.M. Lapshin Flygmotor M-14P Lärobok Moskva "Book on Demand" UDC BBK 37-053.2 74.27ya7 A11 A11 A.M. Lapshin flygplansmotor M-14P: Lärobok / A.M. Lapshin M.: Boka på

Armory: Guidebook Moscow Book on Demand UDC 162 BBK 165 Armory: Guide / M .: Book on Demand, 2011. 142 sid. ISBN 978-5-458-05990-9 ISBN 978-5-458-05990-9 Utgåva på

Abalakin V.K., Aksenov E.P., Grebenikov E.A., Demin V.G., Ryabov Yu.A. Referensmanual om celestial mekanik och astrodynamik Utbildningslitteratur Moskva "Book on Demand" UDC BBK 37-053.2 74.27 i7

I.D. Krichevsky The Art of Type Verken av Moskvakonstnärer bok Moskva "Book on Demand" UDC BBK 7.02 85 I11 I11 I.D. Krichevsky The Art of Type: Works of Moscow Book Artists / I.D. Krichevsky

Svart M.A. Aviation Astronomy Textbook Moscow "Book on Demand" UDC BBK 52 22.6 Ch-49 Ch-49 Cherny M.A. Flygastronomi: Lärobok / Cherny M.A. Moskva: Book on Demand, 2013.

A. Forel Sexual Question Moskva "Book on Demand" UDC BBK 159.9 88 F79 F79 Forel A. Sexual Question / A. Forel M.: Book on Demand, 2012. 383 sid. ISBN 978-5-458-37810-9 Vetenskap, psykologi,

Den kompletta samlingen av vetenskapliga resor i Ryssland, utgiven av Imperial Academy of Sciences, på förslag av dess president Volym 5. Fortsättning av akademiker Lepekhin Moskvas reseanteckningar "Book on Demand"

M. V. Alpatov Gammal rysk ikonmålning Moskva “Book on Demand” UDC BBK 7.04 85 A51 A51 Alpatov M.V. Gammal rysk ikonmålning / M.V. Alpatov M.: Book on Demand, 2013. 324 s. ISBN 978-5-458-31383-4

Semyonova K.A., Mastyukova E.M., Smuglin M.Ya. Klinik och rehabiliteringsterapi av cerebral pares Moskva "Book on Demand" UDC LBC 61 5 C30 C30 Semenova K.A. Klinik och rehabilitering

I. S. Zevakina Ossetians genom ögonen på ryska och utländska resenärer Moskva "Book on Demand" UDC BBK 908 28.89 I11 I11 I. S. Zevakina Ossetians genom ögonen på ryska och utländska resenärer / I.S.

A.I. Ivanov Han Fei-tzu Moskva "Book on Demand" UDC BBK 101 87 A11 A11 A.I. Ivanov Han Fei-tzu / A.I. Ivanov M.: Book on Demand, 2014. 522 s. ISBN 978-5-458-48789-4 Författare till Han Fei Tzu-avhandlingen,

Vinogradov P.G. Lärobok i världshistoria. Ancient World Moscow "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 В49 В49 Vinogradov P.G. Lärobok i världshistoria. Den antika världen / Vinogradov P.G. M.: Boka på begäran,

Kretschmer E. Kroppsstruktur och karaktär Moskva "Book on Demand" UDC LBC 57 28 K80 K80 Kretschmer E. Kroppsstruktur och karaktär / Kretschmer E. M .: Book on Demand, 2012. 168 sid. ISBN 978-5-458-35398-4 Vem

Pravikov R.I. A Brief History of the 10th Little Russian Grenadier Regiment A Brief History of the 10th Little Russian Grenadier Regiment Moskva “Book on Demand” UDC LBC 93 63.3 P68 P68 Pravikov R.I. Kort

Syromyatnikov S.P. Anordningen och driften av ånglok och tekniken för deras reparation. Volym I. Boiler Moscow "Book on Demand" UDC BBK 656 39.1 С95 С95 Syromyatnikov S.P. Anordningen och driften av ånglok och tekniken för deras reparation.

Yu.A. Kurokhtin Principen om kontradiktoriska rättsliga förfaranden i Ryska federationen konstitutionella och juridiska aspekter Moskva "Book on Demand" Denna bok är ett omtryck av originalet, som vi skapade speciellt

Volkov O.D. Design av ventilation av en industribyggnad Moskva "Book on Demand" UDC BBK 528 38.2 V67 V67 Volkov O.D. Design av industribyggnadsventilation / Volkov O.D. M.: Boka på begäran,

V. Reich Funktion av orgasm Moskva "Book on Demand" UDC LBC 159.9 88 P12 P12 Reich V. Funktion av orgasm / V. Reich M.: Book on Demand, 2012. 152 sid. ISBN 978-5-458-36920-6 Förord ​​till Dr.

Ya. Golyakhovsky Minnesbok från Kharkov-provinsen för 1866 Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 Y11 Y11 Y. Golyakhovsky Minnesvärda bok från Kharkov-provinsen för 1866 / Ya. Golyakhovsky M .:

Snegirev I. Ryska folkordspråk och liknelser Moskva "Book on Demand" UDC BBK 82-34 82 C53 C53 Snegirev I. Ryska folkliga ordspråk och liknelser / Snegirev I. M .: Book on Demand, 2012. 550 s.

A. P. Andriyashev Nycklar till Sovjetunionens fauna Volym 53. Fiskar i USSR:s norra hav Moskva "Book on Demand" UDC BBK 57 28 A11 A11 A. P. Andriyashev Nycklar till Sovjetunionens fauna: Volym 53. Fiskar i norra havet av Sovjetunionen

K.Yu.Davydov Skolor för att spela cello Moskva "Book on Demand" UDC BBK 78 85,31 K11 K.Yu.Davydov K11 Skolor för att spela cello / K.Yu.Davydov M.: Book on Demand, 2012. 84 sid. ISBN 978-5-458-25052-8

Bubnov Vid det kungliga högkvarteret Amiral Bubnovs memoarer Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 B90 B90 Bubnov Vid det kungliga högkvarteret: Memoirs of Admiral Bubnov / Bubnov M .: Book on Demand, 2012.

Rashid-ad-Din Samling av krönikor. Volym 1. Bok 2 Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63,3 R28 R28 Rashid-ad-Din Samling av annaler. Volym 1. Bok 2 / Rashid-ad-Din M.: Book on Demand, 2013. 281 sid. ISBN

Hundra tusen varför Moskva "Book on Demand" UDC BBK 82-053.2 74.27 С81 С81 Hundra tusen varför / M.: Book on Demand, 2013. 239 s. ISBN 978-5-458-30008-7 Den här boken, Hundratusen varför, skrevs i

Front Chronicle of Ivan the Terrible. Troy Book 5 Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 L65 L65 Den främre krönikan av Ivan den förskräcklige. Troja: Bok 5 / M.: Book on Demand, 2013. 919 sid. ISBN

Vladimir Kryuchkov 95:e Krasnojarsk infanteriregemente. Regementets historia. 1797-1897 Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 B57 B57 Vladimir Kryuchkov 95. Krasnoyarsk infanteriregemente. Regementets historia. 1797-1897

W. B. Thompson Sanningen om Ryssland och bolsjevikerna Moskva “Book on Demand” UDC BBC 93 63.3 U11 U11 W. B. Thompson Sanningen om Ryssland och bolsjevikerna / W. B. Thompson M .: Book on Demand, 2012. 40 sid. ISBN 978-5-458-24020-8

Yu. L. Yelets Historia om Grodno-husarernas livgarder (1824 1896) Volym II Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 Yu11 Yu11 Yu. L. Yelets Historien om Grodno-husarernas livgarde (1824)

P.P. Zavarzin Gendarmer och revolutionärer. Minnen. Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 P11 P11 P.P. Zavarzin Gendarmer och revolutionärer. Minnen. / P.P. Zavarzin M.: Book on Demand,

John Milton Paradise Lost Poem Moscow "Book on Demand" UDC BBK 82-1 84-5 D42 John Milton D42 Paradise Lost: Poem / John Milton M.: Book on Demand, 2012. 329 sid. ISBN 978-5-458-23592-1 Förlorad

Petrov I. Index över artiklar i den marina samlingen. 1848-1872 Förteckning över artiklar i den marina samlingen. 1848-1872 Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 P30 P30 Petrov I. Index över artiklar från den marina samlingen.

Ivan Mikhailovich Snegirev Moskva. Detaljerad historisk och arkeologisk beskrivning av staden. I 2 volymer Volym 1 Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 I17 I17 Ivan Mikhailovich Snegirev Moskva. Detaljerad

G.E. Lessing Hamburg Dramaturgy Moskva "Book on Demand" UDC BBK 82,09 83,3 G11 G11 G.E. Lessing Hamburg Dramaturgy / G.E. Lessing M.: Book on Demand, 2017. 527 sid. ISBN 978-5-458-58627-6

En ärlig spegel av ungdom eller en indikation på världsligt beteende Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 Yu55 Yu55 En ärlig spegel av ungdom eller en indikation för vardagligt beteende / M .: Book on Demand,

Von-Damitz Karl Historia om kampanjen 1815 Volym 2 Moskva "Book on Demand" 2012. 407

Kejsar Alexander I och idén om den heliga alliansen. Vol. 4 Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 I54 I54 Kejsar Alexander I och idén om den heliga alliansen. T. 4 / M .: Book on Demand, 2012. 474 sid. ISBN

P.G. Vinogradov lärobok i världshistoria antika världen. Del 1 Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63.3 P11 P.G. Vinogradov P11 lärobok i världshistoria: antika världen. Del 1 / P.G. Vinogradov M.: Bok

PÅ. Morozov Kristus. Bok 4. I det förflutnas mörker i stjärnornas ljus Den mänskliga kulturens historia i naturvetenskaplig täckning Moskva "Book on Demand" UDC BBK 93 63,3 M80 M80 Morozov N.A. Kristus.

Avståndet från linsen till den faktiska bilden av objektet är n = 0,5 gånger linsens brännvidd. Hitta förstoringen G som objektet avbildas med .. Avståndet från objektet till samlingen

LABORATORIEARBETE 49 STUDERA POLARISERING AV LJUS. BESTÄMNING AV BREWSTER-VINKEL Syftet med detta arbete är att studera polariseringen av laserstrålning; experimentell bestämning av Brewster-vinkeln och glasets brytningsindex.

Block 11. Optik (geometrisk och fysikalisk Föreläsning 11.1 Geometrisk optik. 11.1.1 Ljusets utbredningslagar. Om ljus fortplantar sig i ett homogent medium, fortplantar det sig i en rak linje. Detta

Geometrisk teori för optiska bilder Om en stråle av ljusstrålar som kommer från någon punkt A, som ett resultat av reflektioner, brytningar eller böjning i ett inhomogent medium, konvergerar vid punkt A, då A

Geometrisk optik 1. Ljusstrålen kommer ut ur glaset till luften (se figur). Vad händer i det här fallet med frekvensen av elektromagnetiska svängningar i en ljusvåg, hastigheten på deras utbredning, våglängden?

GEOMETRISK OPTIK 1. En person med höjden h = 1,8 m befinner sig på ett avstånd l = 6 m från en pelare med höjden H = 7 m. På vilket avstånd s från sig själv ska en person sätta en liten spegel horisontellt,

Svechin M. A. Anteckningar från en gammal general om det förflutna Moskva "Book on Demand" UDC LBC 93 63.3 C24 C24 Svechin M. A. Notes of an old general about the past / Svechin M. A. M .: Book on Demand, 2012. 212 s. ISBN

Laboratoriearbete LJUSSTÖRNING. FRESNEL BIPRISM. Syftet med arbetet: att studera interferensen av ljus med hjälp av exemplet på ett experiment med en Fresnel-biprisma, för att bestämma brytningsvinkeln för biprismat från laserstrålens avböjning

Newtons ringoperation Syfte med arbetet: bestämning av krökningsradien för en lätt konvex lins med hjälp av interferensmönstret för Newtons ringar. Inledning När ljus passerar genom ett tunt lager luft mellan

Ostroverkhov G.E., Lopukhin Yu.M., Molodenkov M.N. Teknik för kirurgiska operationer Bärbar atlas Moskva "Book on Demand" UDC BBK 61 5 O-77 O-77 Ostroverkhov G.E. Kirurgisk teknik: Bärbar

96 GEOMETRISK OPTIK Uppgift 1. Välj rätt svar: 1. Beviset för ljusets rätlinjiga utbredning är i synnerhet fenomenet ... a) ljusstörning; b) skuggbildning; c) diffraktion

LABORATORIEARBETE 48 ATT STUDERA LJUS DIFFRAKTION PÅ ETT DIFFRAKTIONSGATTER Syftet med arbetet är att studera ljusets diffraktion på ett endimensionellt diffraktionsgitter, för att bestämma våglängden på en halvledarlaser.

3. Tsesler L.B. Liten ultraljudsenhet "Quartz-5" för mätning av väggtjockleken på delar av komplex form. I boken: Problems of non-destructive testing. K: Nauka, 1973. 113-117s. 4. Grebennik V.S. Fysisk

Arbete 4 POLARISERING AV LJUS Syfte med arbetet: observation av fenomenet linjär polarisering av ljus; mätning av intensiteten av polariserat ljus beroende på polarisatorns rotationsvinkel (kontrollera Malus-lagen)

INDIVIDUELL UPPGIFT "OSCILLATIONER OCH VÅGOR" 3. Alternativ 1. 1. I Jungs experiment placerades ett rör fyllt med klor i vägen för en av strålarna. Samtidigt skiftade hela bilden med 20 band. Vad är indikatorn

LABORATORIEARBETE 2 ATT STUDERA DISLOKATIONSSTRUKTUREN HOS EN METALL MED ELEKTRONISK MIKROSKOPIMETOD 1. Syftet med arbetet 1.1. Bemästra metodiken för att bestämma tätheten av dislokationer genom utgångspunkter och sekantmetoden.

5 UDC 66-073.75:68.3 Gryaznov A. Y., Dr. Tech. Sci., professor, K. Tamova. K., doktorand vid avdelningen för EPP, Bessonov V. Á., Den mest ôïó, ôãá â â ’"

Optik Optik är en gren av fysiken som studerar lagarna för ljusfenomen, ljusets natur och dess interaktion med materia. En ljusstråle är en linje längs vilken ljus färdas. Lag

GEOMETRISK OPTIK Många enkla optiska fenomen, såsom uppkomsten av skuggor och bildandet av bilder i optiska instrument, kan förklaras utifrån de geometriska lagarna

Exam Polarisatorer baserade på Nicol och Wollaston prismor Nicol är gjorda av en naturlig kristall av isländsk spar, som har formen av en romboeder:

LABORATORIEARBETE 1. BESTÄMNING AV FOKALAVSTÅND FÖR POSITIVA OCH NEGATIVA LINSER. Utrustning: optisk bänk med en uppsättning bedömare, positiva och negativa linser, skärm, belysning,

D.S. Dubrovsky Åtgärder för administrativ återhållsamhet som begränsar individens frihet Moskva "Book on Demand" Denna bok är ett omtryck av originalet, som vi skapade speciellt för dig, med hjälp av