Kinematiikan peruskäsitteet ja kinemaattiset ominaisuudet. Mekaanisen liikkeen päätyypit Mekaanisen liikkeen päätyypit

31.07.2023

7. luokalla opiskelit kappaleiden mekaanista liikettä, joka tapahtuu vakionopeudella, eli tasaista liikettä.

Siirrymme nyt epätasaisen liikkeen tarkasteluun. Kaikista epätasaisen liikkeen tyypeistä tutkimme yksinkertaisinta - suoraviivaista tasaisesti kiihdytettyä, jossa kappale liikkuu suoraa linjaa pitkin ja kehon nopeusvektorin projektio muuttuu samalla tavalla kaikilla yhtäläisillä aikaväleillä (tässä tapauksessa nopeusvektorin moduuli voi sekä kasvaa että pienentyä).

Esimerkiksi jos kiitotiellä liikkuvan lentokoneen nopeus kasvaa 15 m/s missä tahansa 10 sekunnissa, 7,5 m/s missä tahansa 5 sekunnissa, 1,5 m/s sekunnissa jne., kone liikkuu tasaisella kiihtyvyydellä.

Tässä tapauksessa lentokoneen nopeudella tarkoitetaan sen ns. hetkellistä nopeutta, eli nopeutta liikeradan kussakin tietyssä pisteessä vastaavalla ajanhetkellä (tarkempi hetkellisen nopeuden määritelmä annetaan lukion fysiikassa kurssi).

Tasaisesti kiihdytettynä liikkuvien kappaleiden hetkellinen nopeus voi muuttua eri tavoin: joissain tapauksissa nopeammin, toisissa hitaammin. Esimerkiksi perinteisen keskitehoisen matkustajahissin nopeus kasvaa 0,4 m/s jokaista kiihdytyssekuntia kohden ja nopean 1,2 m/s. Tällaisissa tapauksissa kehojen sanotaan liikkuvan eri kiihtyvyyksillä.

Mieti, mitä fyysistä määrää kutsutaan kiihtyvyydeksi.

Muuttukoon tasaisesti kiihdytettynä liikkuvan kappaleen nopeus arvosta v 0 arvoon v ajanjakson t aikana. Arvolla v 0 tarkoitetaan kehon alkunopeutta, eli nopeutta ajanhetkellä t 0 \u003d O, joka on otettu ajan alkupisteeksi. Ja v on nopeus, joka keholla oli aikavälin t lopussa, laskettuna arvosta t 0 \u003d 0. Sitten jokaisella aikayksiköllä nopeus muuttui yhtä suurella määrällä kuin

Tämä suhde on merkitty symbolilla a ja sitä kutsutaan kiihtyvyydeksi:

Kappaleen kiihtyvyys suoraviivaisessa tasaisesti kiihtyvässä liikkeessä on fyysinen vektorisuure, joka on yhtä suuri kuin nopeuden muutoksen suhde aikaväliin, jonka aikana tämä muutos tapahtui

Tasaisesti kiihtyvä liike on liikettä jatkuvalla kiihtyvyydellä.

Kiihtyvyys on vektorisuure, jolle ei ole ominaista vain moduuli, vaan myös suunta.

Kiihtyvyysvektorin moduuli näyttää kuinka paljon nopeusvektorin moduuli muuttuu kussakin aikayksikössä. Mitä suurempi kiihtyvyys, sitä nopeammin kehon nopeus muuttuu.

Kiihtyvyyden yksikkö SI:ssä on sellaisen tasaisesti kiihdytetyn liikkeen kiihtyvyys, jossa kehon nopeus muuttuu 1 sekunnin ajan 1 m / s:

Siten SI:ssä kiihtyvyyden yksikkö on metri per sekunti neliö (m/s 2).

Myös muita kiihtyvyysyksiköitä käytetään, kuten 1 cm/s 2 .

Voit laskea suorassa linjassa liikkuvan ja tasaisesti kiihdytetyn kappaleen kiihtyvyyden käyttämällä seuraavaa yhtälöä, joka sisältää kiihtyvyys- ja nopeusvektorien projektiot:

Näytetään konkreettisilla esimerkeillä, kuinka kiihtyvyys löydetään. Kuva 8, a esittää kelkka, joka rullaa alas vuorelta tasaisella kiihtyvyydellä.

Riisi. 8. Kelkan tasaisesti nopeutettu liike, joka vierii alas vuorelta (AB) ja jatkaa liikkumista tasangolla (CD)

Tiedetään, että kelkka ohitti polun AB osuuden 4 sekunnissa. Samanaikaisesti kohdassa A niiden nopeus oli 0,4 m / s ja pisteessä B - nopeus 2 m / s (kelkka otettiin materiaalipisteeksi).

Määritetään millä kiihtyvyydellä kelkka liikkui osuudella AB.

Tässä tapauksessa aikareferenssin alkajaksi tulee ottaa hetki, jolloin kelkka ohittaa pisteen A, koska ehdon mukaan juuri tästä hetkestä mitataan aikaväli, jonka aikana nopeusvektorimoduuli muuttui 0,4-2 m/s.

Piirretään nyt reen nopeusvektorin suuntainen ja samaan suuntaan suunnattu X-akseli. Projisoimme vektorien v 0 ja v alun ja päät siihen. Tuloksena olevat segmentit v 0x ja v x ovat vektorien v 0 ja v projektioita X-akselille. Molemmat projektiot ovat positiivisia ja yhtä suuria kuin vastaavien vektoreiden moduulit: v 0x = 0,4 m/s, v x = 2 m/ s.

Kirjataan ylös ongelman tila ja ratkaistaan se.

Kiihtyvyysvektorin projektio X-akselilla osoittautui positiiviseksi, mikä tarkoittaa, että kiihtyvyysvektori on suunnattu yhdessä X-akselin ja kelkan nopeuden kanssa.

Jos nopeus- ja kiihtyvyysvektorit suunnataan samaan suuntaan, nopeus kasvaa.

Tarkastellaan nyt toista esimerkkiä, jossa kelkka rullaa alas vuorelta, liikkuu vaakasuoraa osaa CD pitkin (kuva 8, b).

Kelkkaan kohdistuvan kitkavoiman vaikutuksesta niiden nopeus laskee jatkuvasti ja pisteessä D kelkka pysähtyy, eli niiden nopeus on nolla. Tiedetään, että pisteessä C kelkan nopeus oli 1,2 m/s ja ne kulkivat CD-osuuden 6 sekunnissa.

Lasketaan tässä tapauksessa reen kiihtyvyys, eli määritetään kuinka paljon reen nopeus muuttui kullekin aikayksikölle.

Piirretään X-akseli yhdensuuntaisesti segmentin CD kanssa ja suunnataan se kelkan nopeudella kuvan osoittamalla tavalla. Tässä tapauksessa kelkan nopeusvektorin projektio X-akselilla millä tahansa niiden liikehetkellä on positiivinen ja yhtä suuri kuin nopeusvektorin moduuli. Erityisesti t 0 = 0 v 0x = 1,2 m/s ja t = 6, kun v x = 0.

Kirjataan tiedot muistiin ja lasketaan kiihtyvyys.

Kiihtyvyysprojektio X-akselilla on negatiivinen. Tämä tarkoittaa, että kiihtyvyysvektori a on suunnattu vastapäätä X-akselia ja vastaavasti vastapäätä liikenopeutta. Samaan aikaan kelkan nopeus laski.

Jos siis liikkuvan kappaleen nopeus- ja kiihtyvyysvektorit suunnataan yhteen suuntaan, niin kappaleen nopeusvektorin moduuli kasvaa ja jos vastakkaiseen suuntaan, se pienenee.

Kysymyksiä

Mikä liike - tasainen vai epätasainen - on suoraviivaista tasaisesti kiihdytettyä liikettä?
Mitä tarkoittaa epätasaisen liikkeen hetkellinen nopeus?
Määrittele tasaisesti kiihdytetyn liikkeen kiihtyvyys. Mikä on kiihtyvyyden yksikkö?
Mitä on tasaisesti kiihdytetty liike?
Mitä kiihtyvyysvektorin moduuli näyttää?
Missä olosuhteissa liikkuvan kappaleen nopeusvektorin moduuli kasvaa; vähenee?

Harjoitus 5

Tiedot Luokka: Mekaniikka Lähetetty 17.03.2014 18:55 Katselukerrat: 15738

Mekaaninen liike otetaan huomioon aineellinen piste ja varten kiinteä runko.

Aineellisen pisteen liike

translaatioliike Absoluuttisen jäykän kappaleen kappale on mekaaninen liike, jonka aikana mikä tahansa tähän kappaleeseen liittyvä viivasegmentti on aina yhdensuuntainen itsensä kanssa milloin tahansa.

Jos yhdistät henkisesti mitkä tahansa kaksi jäykän kappaleen pistettä suoralla viivalla, tuloksena oleva segmentti on aina yhdensuuntainen itsensä kanssa translaatioliikkeen prosessissa.

Translaatioliikkeessä kehon kaikki pisteet liikkuvat samalla tavalla. Eli ne kulkevat saman matkan samoilla aikaväleillä ja liikkuvat samaan suuntaan.

Esimerkkejä translaatioliikkeestä: hissikorin liike, mekaanisten vaakojen kupit, alamäkeen kilpaileva kelkka, polkupyörän polkimet, junan taso, moottorin männät suhteessa sylintereihin.

pyörivä liike

Pyörivällä liikkeellä fyysisen kehon kaikki pisteet liikkuvat ympyröissä. Kaikki nämä ympyrät sijaitsevat toistensa kanssa yhdensuuntaisissa tasoissa. Ja kaikkien pisteiden pyörimiskeskukset sijaitsevat yhdellä kiinteällä suoralla, jota kutsutaan pyörimisakseli. Pisteillä kuvatut ympyrät sijaitsevat yhdensuuntaisissa tasoissa. Ja nämä tasot ovat kohtisuorassa pyörimisakseliin nähden.

Pyörivä liike on hyvin yleistä. Siten pyörän vanteen pisteiden liike on esimerkki pyörimisliikkeestä. Pyörimisliike kuvaa tuulettimen potkuria jne.

Pyörimisliikettä kuvaavat seuraavat fysikaaliset suureet: pyörimisen kulmanopeus, pyörimisjakso, pyörimistaajuus, pisteen lineaarinopeus.

kulmanopeus tasaisesti pyörivää kappaletta kutsutaan arvoksi, joka on yhtä suuri kuin kiertokulman suhde aikaväliin, jonka aikana tämä pyöriminen tapahtui.

Aikaa, joka keholta kuluu yhden kierroksen suorittamiseen, kutsutaan kiertoaika (T).

Kehon kierrosten lukumäärää aikayksikköä kohti kutsutaan nopeus (f).

Pyörimistaajuus ja jakso liittyvät relaatioon T = 1/f.

Jos piste on etäisyydellä R kiertokeskipisteestä, sen lineaarinen nopeus määräytyy kaavalla:

Ihmisen liike on mekaanista, eli se on kehon tai sen osien muutos suhteessa muihin kehoihin. Suhteellista liikettä kuvaa kinematiikka.

Kinematiikka – mekaniikan haara, joka tutkii mekaanista liikettä, mutta ei ota huomioon tämän liikkeen aiheuttavia syitä. Sekä ihmiskehon (sen osien) liikkeen kuvaus eri lajeissa että erilaiset urheiluvälineet ovat olennainen osa urheilun biomekaniikkaa ja erityisesti kinematiikkaa.

Mitä tahansa materiaalia tai ilmiötä tarkastelemmekin, käy ilmi, ettei mitään ole olemassa tilan ja ajan ulkopuolella. Jokaisella esineellä on avaruudelliset mitat ja muoto, se sijaitsee jossain paikassa avaruudessa suhteessa toiseen esineeseen. Jokaisella prosessilla, johon aineelliset esineet osallistuvat, on alku ja loppu ajassa, kuinka kauan se kestää ajassa, se voidaan suorittaa aikaisemmin tai myöhemmin kuin toinen prosessi. Tästä syystä on välttämätöntä mitata alueellista ja ajallista laajuutta.

Kinemaattisten ominaisuuksien päämittayksiköt kansainvälisessä mittausjärjestelmässä SI.

Avaruus. Yksi neljäkymmentämiljoonasosa Pariisin läpi kulkevasta maan pituuspiirin pituudesta kutsuttiin metriksi. Siksi pituus mitataan metreissä (m) ja useissa mittayksiköissä: kilometreissä (km), senttimetreissä (cm) jne.

Aika on yksi peruskäsitteistä. Voimme sanoa, että tämä erottaa kaksi peräkkäistä tapahtumaa. Yksi tapa mitata aikaa on käyttää mitä tahansa säännöllisesti toistuvaa prosessia. Yksi kahdeksankymmentäkuusi tuhannesosa Maan vuorokaudesta valittiin aikayksiköksi ja sitä kutsuttiin sekunniksi (sekunniksi) ja sen kerrannaisiksi (minuutit, tunnit jne.).

Urheilussa käytetään erityisiä ajallisia ominaisuuksia:

Ajan hetki(t)- se on tilapäinen mitta materiaalin pisteen, kehon linkkien tai kappaleiden järjestelmän sijainnista. Ajan hetket tarkoittavat liikkeen tai minkä tahansa sen osan tai vaiheen alkua ja loppua.

Liikkeen kesto(∆t) – tämä on sen aikamitta, joka mitataan liikkeen lopun ja alun hetkien välisellä erolla∆t = tcon. - tini.

Liikkeen tahti(N) - se on tilapäinen mitta, joka mittaa aikayksikköä kohti toistuvia liikkeitä. N = 1/∆t; (1/c) tai (sykli/c).

Liikkeiden rytmi – tämä on väliaikainen mitta liikkeiden osien (vaiheiden) suhteelle. Se määräytyy liikkeen osien keston suhteen.

Kehon sijainti avaruudessa määritetään suhteessa johonkin referenssijärjestelmään, joka sisältää vertailukappaleen (eli jonka suhteen liikettä tarkastellaan) ja koordinaattijärjestelmän, joka on tarpeen kehon sijainnin kuvaamiseksi tietyssä avaruuden osassa laadullisella tasolla.

Vertailukappale liittyy mittauksen alkuun ja suuntaan. Esimerkiksi useissa kilpailuissa lähtöpaikka voidaan valita koordinaattien origoksi. Siitä lasketaan jo erilaisia kilpailumatkoja kaikissa syklisissä lajeissa. Siten valitussa koordinaattijärjestelmässä "lähtö - maali" määritä etäisyys avaruudessa, joka siirtää urheilijaa liikkuessaan. Mikä tahansa urheilijan kehon väliasento liikkeen aikana on tunnusomaista sen hetkisellä koordinaatilla valitun etäisyyden sisällä.

Urheilutuloksen määrittämiseksi tarkasti kilpailun säännöissä määrätään, mikä piste (vertailupiste) lasketaan: luistelijan varvasta pitkin, pikajulistajan rintakehän ulkonevaa pistettä pitkin vai luistimen jalanjäljen takareunaa pitkin. laskeutumishyppääjä pituussuunnassa.

Joissakin tapauksissa biomekaniikan lakien liikkeen kuvaamiseksi tarkasti otetaan käyttöön aineellisen pisteen käsite.

Materiaalipiste – tämä on runko, jonka mitat ja sisäinen rakenne voidaan tietyissä olosuhteissa jättää huomiotta.

Kehojen liikkeet voivat olla luonteeltaan ja voimakkuudeltaan erilaisia. Näiden erojen karakterisoimiseksi kinematiikassa otetaan käyttöön useita termejä, jotka on esitetty alla.

Liikerata – viiva, jota avaruudessa kuvaa kappaleen liikkuva piste. Liikkeiden biomekaanisessa analyysissä tarkastellaan ensinnäkin henkilön ominaispisteiden liikeratoja. Yleensä nämä pisteet ovat kehon nivelet. Liikkeiden liikeradan tyypin mukaan ne jaetaan suoraviivaisiin (suora viiva) ja kaareviin (mikä tahansa muu viiva kuin suora).

liikkuva – on vektoriero kehon lopullisen ja alkuasennon välillä. Siksi siirtymä luonnehtii liikkeen lopputulosta.

Polku – tämä on kehon tai kehon pisteen kulkeman liikeradan pituus valitun ajanjakson aikana.

Sen kuvaamiseksi, kuinka nopeasti liikkuvan kappaleen sijainti avaruudessa muuttuu, käytetään erityistä nopeuden käsitettä.

Nopeus – on kuljetun matkan ja matkaan kuluneen ajan suhde. Se osoittaa, kuinka nopeasti kehon asema avaruudessa muuttuu.. Koska nopeus on vektori, se osoittaa myös, mihin suuntaan kappale tai kehon piste liikkuu.

keskinopeus kappale tietyssä liikeradan osassa on kuljetun matkan suhde liikeaikaan, m / s:

Jos keskinopeus on sama kaikilla liikeradan osilla, niin liikettä kutsutaan yhtenäiseksi.

Juoksunopeuden kysymys on tärkeä urheilun biomekaniikassa. Tiedetään, että tietyn matkan juoksunopeus riippuu tämän matkan arvosta. Juoksija voi ylläpitää huippunopeutta vain rajoitetun ajan (3-4) sekuntia, erittäin taitava pikajuoksija jopa 5-6 sekuntia). Pysyjien keskinopeus on paljon pienempi kuin pikajuoksijoiden. Keskinopeus (V) suhteessa matkan pituuteen (S) on esitetty alla.

Urheilun maailmanennätykset ja niissä näkyvä keskinopeus

Kilpailulaji ja matka	miehet		Naiset
Kilpailulaji ja matka		Keskinopeus m/s	Kurssilla näkyvä aika	Keskinopeus m/s
Juosta
100 m	9,83 s	10,16	10.49 s	9,53
400 m	43,29 s	9,24	47,60 s	8,40
1500 m	3 min 29,46 s	7,16	3 min 52,47 s	6,46
5000 m	12 min 58,39 s	6,42	14 min 37,33 s	5,70
10000 m	27 min 13,81 s	6,12	30 min 13,75 s	5,51
Maraton (42 km 195 m)	2 h 6 min 50 s	5,5	2 h 21 min 0,6 s	5,0
Luistelu
500 m	36,45 s	13,72	39,10 s	12,78
1500 m	1 min 52,06 s	13,39	1 min 59,30 s	12,57
5000 m	6 min 43,59 s	12,38	7 min 14,13 s	11,35
10000 m	13 min 48,20 s	12,07

100 m (vapauinti)	48,74 s	2,05	54,79 s	1,83
200 m (v/s)	1 min 47,25 s	1,86	1 min 57,79 s	1,70
400 m (v/s)	3 min 46,95 s	1,76	4 min 3,85 s	1,64

Laskelmien helpottamiseksi keskinopeus voidaan kirjoittaa myös kehon koordinaattien muutoksena. Suoraviivaisessa liikkeessä kuljettu matka on yhtä suuri kuin loppu- ja aloituspisteen koordinaattien välinen ero. Eli jos hetkellä t0 kappale oli pisteessä, jonka koordinaatti on X0, ja hetkellä t1 - pisteessä, jonka koordinaatti on X1, niin kuljettu matka ∆X = X1 - X0 ja liikkeen aika ∆t = t1 - t0 (symboli ∆ tarkoittaa samantyyppisten arvojen eroa tai erittäin pieniä väliä). Tässä tapauksessa:

Nopeuden yksikkö SI:nä on m/s. Ylitettäessä pitkiä matkoja nopeus määritetään km / h. Tarvittaessa tällaiset arvot voidaan muuntaa SI:ksi. Esimerkiksi 54 km/h = 54000 m / 3600 s = 15 m/s.

Keskinopeudet polun eri osuuksilla eroavat merkittävästi jopa suhteellisen tasaisella etäisyydellä: lähtökiihdytys, matkan ylittäminen syklin sisäisillä nopeusvaihteluilla (repulssin aikana nopeus kasvaa, vapaassa luistossa luistelussa tai lentovaiheessa l / juoksu, se vähenee) , viimeistely. Kun nopeuden laskentaväli pienenee, on mahdollista määrittää nopeus tietyssä lentoradan pisteessä, jota kutsutaan hetkelliseksi nopeudeksi.

Tai nopeus tietyssä liikeradan pisteessä on raja, johon kehon liike tämän pisteen läheisyydessä pyrkii ajamaan rajattomasti intervallin pienenemisellä:

Hetkellinen nopeus on vektorisuure.

Jos nopeusarvo (tai nopeusvektorin moduuli) ei muutu, liike on tasaista, jos nopeusmoduuli muuttuu, se on epätasaista.

Univormu nimeltään liike, jossa keho kulkee saman matkan tasaisin aikavälein. Tässä tapauksessa nopeuden suuruus pysyy ennallaan (nopeuden suunta voi muuttua, jos liike on kaareva).

Suoraviivaista nimeltään liike, jossa polku on suora. Tässä tapauksessa nopeuden suunta pysyy muuttumattomana (nopeuden suuruus voi muuttua, jos liike ei ole tasaista).

Tasainen suoraviivainen kutsutaan liikkeeksi, joka on sekä tasainen että suoraviivainen. Tässä tapauksessa sekä suuruus että suunta pysyvät ennallaan.

Yleisessä tapauksessa kappaleen liikkuessa sekä nopeusvektorin suuruus että suunta muuttuvat. Näiden muutosten nopeuden karakterisoimiseksi käytetään erityistä määrää - kiihtyvyyttä.

Kiihtyvyys – tämä on arvo, joka on yhtä suuri kuin kehon nopeuden muutoksen suhde sen ajanjakson kestoon, jonka aikana tämä nopeuden muutos tapahtui. Tämän määritelmän mukainen keskikiihtyvyys on, m/s²:

Välitön kiihtyvyys nimeltään fyysinen määrä, joka on yhtä suuri kuin raja, johon keskimääräinen kiihtyvyys intervallin aikana pyrkii∆t → 0, m/s²:

Koska nopeus voi muuttua sekä suuruudeltaan että suunnassa liikeradalla, kiihtyvyysvektorissa on kaksi komponenttia.

Kiihtyvyysvektorin a komponenttia, joka on suunnattu pitkin liikeradan tangenttia tietyssä pisteessä, kutsutaan tangentiaalikiihtyvyydeksi, joka luonnehtii nopeusvektorin muutosta magnitudissa.

Kiihtyvyysvektorin a komponenttia, joka on suunnattu pitkin normaalia tangentin tietyssä pisteessä, kutsutaan normaalikiihtyvyydeksi. Se kuvaa nopeusvektorin muutosta suunnassa kaarevan liikkeen tapauksessa. Luonnollisesti, kun kappale liikkuu liikeradalla, joka on suora, normaali kiihtyvyys on nolla.

Suoraviivaista liikettä kutsutaan yhtä vaihtelevaksi, jos kehon nopeus muuttuu saman verran minkä tahansa ajanjakson aikana. Tässä tapauksessa suhde

∆V/∆t on sama kaikilla aikaväleillä. Siksi kiihtyvyyden suuruus ja suunta pysyvät ennallaan: a = const.

Suoraviivaisessa liikkeessä kiihtyvyysvektori on suunnattu liikelinjaa pitkin. Jos kiihtyvyyden suunta on sama kuin nopeusvektorin suunta, nopeuden suuruus kasvaa. Tässä tapauksessa liikettä kutsutaan tasaisesti kiihdytetyksi. Jos kiihtyvyyden suunta on vastakkainen nopeusvektorin suuntaan, nopeuden suuruus pienenee. Tässä tapauksessa liikettä kutsutaan yhtä hitaaksi. Luonnossa on luonnollista tasaisesti kiihdytettyä liikettä - tämä on vapaa pudotus.

vapaa pudotus- kutsutaan kappaleen putoaminen, jos siihen vaikuttaa vain yksi voima - painovoima. Galileon suorittamat kokeet osoittivat, että vapaassa pudotuksessa kaikki kappaleet liikkuvat samalla vapaan pudotuksen kiihtyvyydellä ja niitä merkitään kirjaimella ĝ. Lähellä maan pintaa ĝ = 9,8 m/s². Vapaan pudotuksen kiihtyvyys johtuu Maan painovoimasta ja suuntautuu pystysuoraan alaspäin. Tarkkaan ottaen tällainen liike on mahdollista vain tyhjiössä. Putoamista ilmaan voidaan pitää suunnilleen vapaana.

Vapaasti putoavan kappaleen liikerata riippuu alkunopeusvektorin suunnasta. Jos kehoa heitetään pystysuunnassa alaspäin, niin liikerata on pystysegmentti, ja liikettä kutsutaan yhtä vaihtelevaksi. Jos kappale heitetään pystysuunnassa ylöspäin, niin lentorata koostuu kahdesta pystysegmentistä. Ensinnäkin vartalo nousee ja liikkuu tasaisesti hitaasti. Suurimman nousun kohdassa nopeus on yhtä suuri kuin nolla, minkä jälkeen keho laskeutuu tasaisella kiihtyvyydellä liikkuen.

Jos alkunopeusvektori on suunnattu kulmaan horisonttiin nähden, liike tapahtuu paraabelia pitkin. Näin liikkuu heitetty pallo, kiekko, pitkälle hyppäävä urheilija, lentävä luoti jne.

Kinemaattisten parametrien esitysmuodosta riippuen on olemassa erilaisia liikelakeja.

Liikkeen laki- tämä on yksi muodoista määrittää kehon sijainti avaruudessa, joka voidaan ilmaista:

Analyyttisesti eli kaavoja käyttämällä. Tällainen liikelaki saadaan liikeyhtälöistä: x = x(t), y = y(t), z = z(t);

Graafisesti eli käyttämällä pisteen koordinaattien muutosten kuvaajia ajasta riippuen;

Taulukkomuotoisesti eli datavektorin muodossa, kun taulukon yhteen sarakkeeseen syötetään numeeriset aikalukemat ja toiseen kappaleen pisteen tai pisteiden koordinaatit ensimmäiseen verrattuna.

1. Tasaisesti kiihdytetyn liikkeen käsite. Sen ominaisuudet.

2. Viitejärjestelmän käsite. Esimerkkejä erilaisista referenssijärjestelmistä. Tasainen hidastettu liike, sen ominaisuudet.
3. Aineellisen pisteen käsite. Tasainen suoraviivainen liike, sen ominaisuudet
4. Viitejärjestelmän käsite. Esimerkkejä erilaisista referenssijärjestelmistä. Tasaisesti kiihtynyt liike, sen ominaisuudet.
5. Aineellisen pisteen käsite. Kuvaus kappaleen liikkeen laeista paraabelia pitkin.
6. Kuvaus kehon liikkeestä ympyrässä. Sen ominaisuudet.
7. Tasaisesti kiihdytetyn liikkeen käsite. Sen ominaisuudet.
8. Kuvaus kappaleen liikkeestä tasossa, joka on kulmassa horisonttiin nähden. Sen ominaisuudet.
9. Newtonin ensimmäinen laki, sen soveltaminen elämässä ja luonnonilmiöissä.
10. Newtonin toinen laki. Sen käyttäminen kiihtyvyyden laskemiseen.
11. Newtonin kolmas laki. Voimatyypit. Graafinen esitys kehoon kohdistetuista voimista.
12. Statiikka. Staattisen tasapainon ehto esimerkein.
13. Liikemäärän säilymislaki esimerkein.
14. Energian käsite, luokitus. Kineettinen energia.
15. Energian käsite, luokitus. Jousen potentiaalinen jännitysenergia.
16. Energian käsite, luokitus. Painovoiman potentiaalinen energia.
17. Mekaanisen kokonaisenergian käsite. Energian säilymisen laki.
18. MKT - postulaatit. Aineen kolmen tilan ominaisuudet.
19. Kaasu - molekyylien liike. Sternin koe, molekyylien nopeusjakauma.
20. Ideaalikaasun käsite. Klaiperon-Mendeleev yhtälö. Isoprosessit - isobar.
21. Ideaalikaasun yhtälö, suoritusehdot. Isoprosessit - isotermi.
22. Ideaalikaasun käsite. Klaiperon-Mendeleev yhtälö. Isoprosessit - isochore.
23. MKT. Todellisen kaasun käsite, sen vertailu ihanteelliseen.
24. Termodynamiikan ensimmäinen pääsääntö, lämmönsiirron käsite.
25. Isokoorisen prosessin termodynamiikan ensimmäinen pääsääntö.
26. Isobarisen prosessin termodynamiikan ensimmäinen pääsääntö.
27. Isotermisen prosessin termodynamiikan ensimmäinen pääsääntö.
28. Ideaalikaasun sisäisen energian käsite isoprosesseja varten.
29. Termodynamiikan toinen pääsääntö. Sen käyttö syklisissä prosesseissa höyrykoneen esimerkissä.
30. Termodynamiikan toinen pääsääntö. Sen käyttö syklisissä prosesseissa polttomoottorin esimerkissä.
31. Lämpömoottorien käsite. Suihkumoottorit.
32. Lämpömoottorien käsite. Jäähdytyskoneet.
33. Termodynamiikan kolmas pääsääntö.
34. Adiobaattinen prosessi. Lämpökapasiteetin käsite.

Kaverit, auttakaa fysiikan ongelmissa 8.14 Millä värähtelytaajuudella radiolähetin lähettää sähkömagneettisia aaltoja

49 m pitkä? Mitkä aallot (pitkät, keskipitkät tai lyhyet) ovat nämä?

Mekaaninen liike kappaletta (pistettä) kutsutaan muutokseksi sen sijainnissa avaruudessa suhteessa muihin kappaleisiin ajan kuluessa.

Liikkeiden tyypit:

A) Aineellisen pisteen tasainen suoraviivainen liike: Alkuolosuhteet

. Alkuolosuhteet

G) Harmoninen värähtelevä liike. Tärkeä mekaanisen liikkeen tapaus on värähtely, jossa pisteen liikkeen parametrit (koordinaatit, nopeus, kiihtyvyys) toistuvat tietyin aikavälein.

NOIN liikekirjoituksia . On olemassa useita tapoja kuvata kehon liikettä. Koordinaattimenetelmällä asettamalla kappaleen aseman suorakulmaisessa koordinaatistossa materiaalin pisteen liike määräytyy kolmella funktiolla, jotka ilmaisevat koordinaattien riippuvuuden ajasta:

x= x(t), y=y(t) Ja z= z(t) .

Tätä koordinaattien riippuvuutta ajasta kutsutaan liikkeen laiksi (tai liikeyhtälö).

Vektorimenetelmällä pisteen sijainti avaruudessa määräytyy milloin tahansa sädevektorin avulla r= r(t) , piirretty origosta pisteeseen.

On toinenkin tapa määrittää aineellisen pisteen sijainti avaruudessa sen liikeradalla: käyttämällä kaarevaa koordinaattia l(t) .

Kaikki kolme tapaa kuvata aineellisen pisteen liikettä ovat ekvivalentteja, minkä tahansa valinnan määrää tuloksena olevien liikeyhtälöiden yksinkertaisuus ja kuvauksen selkeys.

Alla viitejärjestelmä ymmärtää viitekappaletta, jota pidetään ehdollisesti liikkumattomana, viitekappaleeseen liittyvää koordinaattijärjestelmää ja kelloa, joka liittyy myös referenssikappaleeseen. Kinematiikassa viitekehys valitaan kappaleen liikkeen kuvaustehtävän erityisehtojen mukaisesti.

2. Liikerata. Kuljettu matka. Kinemaattinen liikelaki.

Linjaa, jota pitkin tietty kehon piste liikkuu, kutsutaan lentorataliikkeet tämä kohta.

Pisteen liikkeen aikana kulkeman lentoradan osuuden pituutta kutsutaan tapa, jolla olemme matkustaneet .

Sädevektorin muutosta ajan myötä kutsutaan kinemaattinen laki :
Tässä tapauksessa pisteiden koordinaatit ovat aikakoordinaatteja: x= x(t), y= y(t) Jaz= z(t).

Kaarevassa liikkeessä rata on suurempi kuin siirtymämoduuli, koska kaaren pituus on aina suurempi kuin sitä kiristävän jänteen pituus

Liikkuvan pisteen alkupisteestä sen tiettynä hetkenä olevaan paikkaan piirrettyä vektoria (pisteen sädevektorin lisäys tarkastelulla aikavälillä) kutsutaan ns. liikkuva. Tuloksena oleva siirtymä on yhtä suuri kuin peräkkäisten siirtymien vektorisumma.

Suoraviivaisessa liikkeessä siirtymävektori osuu yhteen lentoradan vastaavan osan kanssa ja siirtymämoduuli on yhtä suuri kuin kuljettu matka.

3. Nopeus. Keskinopeus. Nopeusennusteet.

Nopeus - koordinaattien muutoksen nopeus. Kun kappale (ainepiste) liikkuu, meitä ei kiinnosta vain sen sijainti valitussa vertailukehyksessä, vaan myös liikelaki eli sädevektorin riippuvuus ajasta. Anna ajan hetki vastaa sädevektoria liikkuvaan pisteeseen, mutta läheiseen ajankohtaan - sädevektori . Sitten lyhyessä ajassa
piste tekee pienen siirtymän yhtä suureksi kuin

Kehon liikkeen karakterisoimiseksi esitellään käsite keskinopeus hänen liikkeensä:
Tämä suure on vektori, joka on samassa suunnassa vektorin kanssa
. Rajoittamattomalla alennuksella Δt keskinopeus pyrkii raja-arvoon, jota kutsutaan hetkellisnopeudeksi :